поток вектора напряженности зависит от заряда
Билет 13.
25.Постоянный электрический ток. Соединение проводников.
Сопротивление проводников.
Электрическая цепь включает в себя источника тока и проводники (потребители, резисторы и др), которые могут соединятся последовательно или параллельно.
При последовательном соединенииконец предыдущего проводника соединяется с началом следующего.
1. сила тока во всех последовательно соединенных участках цепи одинакова
2. напряжение в цепи, состоящей из нескольких последовательно соединенных участков,равно сумме напряжений на каждом участке
3. сопротивление цепи, состоящей из нескольких последовательно соединенных участков,равно сумме сопротивлений каждого участка
При параллельном соединении проводники подсоединяются к одним и тем же точкам цепи.
1. сила тока в неразветвленном участке цепи равна сумме сил токов во всех параллельно соединенных участках
2. напряжение на всех параллельно соединенных участках цепи одинаково
3. при параллельном соединении сопротивлений складываются величины, обратные сопротивлению : ( R - сопротивление проводника, 1/R - электрическая проводимость проводника)
Для двух сопротивлений:
т.е. чем больше сопротивление, тем меньше в нём сила тока.
Смешанное соединение - комбинация параллельного и последовательного соединений. 
Циркуляция,поток, дивергенция и ротор векторов напряженности электростатического поля и индукции магнитного поля.
1)
Отношение потока Ф к объемуV из которого он вытекает дает среднюю удельную мощность источников,заключенных в объеме V. В пределе при стремлении V к нулю,выражение даст удельную мощность источников в точке Р,которую называют дивергенцией напряженности электростатического поля.
2) 
Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности ФЕ через эту поверхность.
|
где En – произведение вектора 
на нормаль 
к данной площадке
поток вектора напряженности зависит от заряда
3)Циркуляцией вектора напряженности называется работа, которую совершают электрические силы при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому пути L
Так как работа сил электростатического поля по замкнутому контуру равна нулю (работа сил потенциального поля), следовательно циркуляция напряженности электростатического поля по замкнутому контуру равна нулю.
Г-контур,s- площадь поперечного сечения канала, v-скорость циркуляции
4)Ротор — векторная характеристика вихревой составляющей векторного поля. Это вектор с координатами:
,
где i, j и k — единичные орты для осей x, y и z соответственно.
Для удобства запоминания можно условно представлять ротор как векторное произведение:
1)Циркуляцией вектора В по заданному замкнутому контуру называется интегра
где dl — вектор элементарной длины контура, который направлен вдоль обхода контура, Bl=Bcos — составляющая вектора В в направлении касательной к контуру (с учетом выбора направления обхода контура), — угол между векторами В и dl.
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора В): циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной 0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром:
Ток считается положительным, если его направление образует с направлением обхода по контуру правовинтовую систему; отрицательным считается ток противоположного направления.
2)Потоком вектора магнитной индукции или магнитным потоком сквозь малую поверхность площадью dS называется скалярная физическая величина, равная
где - проекция вектора на направление нормали к площадке dS; - вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с направлением нормали к площадке.
3)В соответствии с теоремой Гаусса для магнитной индукции поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю:
Или, в дифференциальной форме — дивергенция магнитного поля равна нулю:
Это означает, что в классической электродинамике невозможно существование магнитных зарядов, которые создавали бы магнитное поле подобно тому, как электрические заряды создают электрическое поле.
4)Ротор — это предел отношения циркуляции вектора по некоторому контуру L к площади, ограниченной этим контуром.
Проще говоря, делаем в поле контур (замкнутый) и начинаем его уменьшать, при этом считая каждый раз циркуляцию по этому контуру. Эта циркуляция будет стремиться к вполне определенному для данной точки поля числу. Оно и будет равно ротору поля в данной точке.