Магнитное поле. Характеристики магнитного поля. Закон Био-Савара-Лапласа.
Несамостоятельный и самостоятельный газовый разряд. Вольтамперная характеристика.
Несамостоятельным разрядом называется такой разряд, в котором ток поддерживается только за счет непрерывного образования заряженных частиц по какой-либо внешней причине и прекращается после прекращения действия источника образования зарядов. Заряды могут создаваться как на поверхности электродов, так и в объеме разрядной трубки.
Самостоятельные разряды характеризуются тем, что заряженные частицы, необходимые для поддержания разряда, создаются в процессе самого разряда, то есть их количество по крайней мере не уменьшается с течением времени (при неизменном приложенном напряжении).
Вольт-амперная характеристика (ВАХ) — график зависимости тока через двухполюсник от напряжения на этом двухполюснике. Вольт-амперная характеристика описывает поведение двухполюсника на постоянном токе. Чаще всего рассматривают ВАХ нелинейных элементов (степень нелинейности определяется коэффициентом нелинейности 
), поскольку для линейных элементов ВАХ представляет собой прямую линию и не представляет особого интереса.
Характерные примеры элементов, обладающих существенно нелинейной ВАХ: диод, динистор, стабилитрон.
Для трехполюсных элементов (таких, как транзистор, тиристор или ламповый триод) часто строят семейства кривых, являющимися ВАХ для двухполюсника при так или иначе заданных параметрах на третьем выводе элемента.
Необходимо отметить, что в реальной схеме, особенно работающей с относительно высокими частотами (близкими к границам рабочего частотного диапазона) для данного устройства реальная зависимость напряжения от времени может пробегать по траекториям, весьма далеким от «идеальной» ВАХ. Чаще всего это связано с емкостью или другими инертными свойствами элемента.
Преобразования ВАХ
Полезно отметить некоторые свойства вольтамперных характеристик составных элементов (схем, состоящих из нескольких двухполюсников)
Параллельное соединение — при параллельном соединении двух двухполюсников, при каждом значении напряжения складываются токи, текущие через них, а при последовательном — для каждого значения тока складываются напряжения на элементах.
Магнитное поле. Характеристики магнитного поля. Закон Био-Савара-Лапласа.
Движущиеся электрические заряды (токи) изменяют свойства окружающего их пространства – создают в нем магнитное поле. Это поле проявляется в том, что на помещенные в нем проводники с током действуют силы. Силовой характеристикой магнитного поля является индукция поля 
, играющая роль аналога напряженности электрического поля 
, которая характеризует силовое действие электрического поля на заряды.
Как установили на опыте Био (Biot J., 1774-1862) и Савар (Savart F., 1791-1841) индукция магнитного поля, создаваемого проводниками с током различной конфигурации, во всех случаях пропорциональна силе тока в проводнике I и зависит от расстояния r до точки, в которой определяется поле. Анализируя результаты опытов Био и Савара, Лаплас (Laplace P., 1749-1827) пришел к выводу, что магнитное поле любого тока может быть вычислено как результат векторного сложения (суперпозиции) магнитных полей, создаваемых отдельными элементами тока. Это правило получило название принципа суперпозиции магнитных полей.
Для магнитной индукции поля, создаваемого элементом тока 
, Лаплас получил формулу, названную впоследствии законом Био-Савара-Лапласа:
,
где коэффициент k имеет то же значение, что и в законе Ампера (в СИ: 
).
Направление вектора 
образует с векторами 
и 
правовинтовую систему (рис.8.5).
|
θ
Рис.8.5. Взаимная ориентация векторов , и в законе Био-Савара-Лапласа.
Наряду с индукцией , для характеристики магнитного поля вводят также понятие напряженности магнитного поля 
- величины, определяемой в вакууме как:
.
Единицей измерения индукции поля в СИ является Т (Тесла); напряженность магнитного поля измеряется в А/м.
С помощью закона Био-Савара-Лапласа напряженность магнитного поля, создаваемого элементом тока в точке , рассчитывается по формуле:
.
Или в скалярном виде:
,
где θ – угол между элементом длины тока и радиус-вектором , проведенным в точку наблюдения (рис.8.5).
Возвращаясь к закону Ампера, мы можем сказать, сила взаимодействия между двумя элементами тока есть результат действия магнитного поля одного элемента тока на другой. Другими словами, можем написать:
,
где
- напряженность магнитного поля, созданного элементом первого тока в том месте, где находится элемент второго тока.
Следовательно, на любой элемент проводника с током, находящегося в магнитном поле с индукцией , действует сила:
.
Эта формула является аналогом соответствующей формулы в электростатике
,
определяющей силу, действующую на точечный заряд q, помещенный в электрическое поле напряженностью .
Полная сила, действующая на проводник с током, находящийся в магнитном поле, определяется по формуле:
,
где интегрирование производится по всей длине проводника.
В частности, для прямолинейного отрезка проводника с током длиной l, расположенного под углом θ к силовым линиям однородного магнитного поля с индукцией В, имеем:
Эту формулу часто называют силой Ампера.