Атом водорода в теории Бора

• Момент импульса электрона на стационарных орбитах

L=mvr = nħ (n=1,2,3,…),

где т — масса электрона; r — радиус орбиты; v — скорость элект­рона на орбите; п — главное квантовое число; ħ — постоянная Планка.

• Энергия электрона, находящегося на n-й орбите,

,

где ε0 — электрическая постоянная.

• Сериальная формула, определяющая длину волны λ или ча­стоту υ света, излучаемого или поглощаемого атомом водорода при переходе из одного стационарного состояния в другое,

, ,

где R' и R —постоянная Ридберга (R'=1,097∙107 м-1; R=c∙R'=3,29∙1015 с-1); m и m — целые числа; n — номер серии спект­ральных линий (n=l — серия Лаймана, n=2 — серия Бальмера, n=3 — серия Пашена и т. д.). Для данной серии n=m+l, m+ 2, m+3 и т. д.

• Энергия фотона, испускаемого атомом водорода при переходе из одного

стационарного состояния в другое,

,

где Ei — энергия ионизации водорода: Ei=2πhħR=13,6 эВ.

 

Волновые свойства микрочастиц

· Формула де Бройля, выражающая связь длины волн с импуль­сом р движущейся частицы, для двух случаев:

а) в классическом приближении (n<<c; p= m0n)

l = 2pħ/p

б) в релятивистском случае (скорость и частицы сравнима со скоростью с света в вакууме;

· Связь длины волны де Бройля с кинетической энергией Т частицы:

а) в классическом приближении

б) в релятивистском случае , где E0 — энергия покоя частицы.

· Фазовая скорость волн де Бройля

n = w/k

где w — круговая частота; k — волновое число (k = 2p/l).

· Групповая скорость волн де Бройля

.

· Соотношения де Бройля:

E=ħw, p = ħk,

где Е — энергия движущейся частицы; р — импульс частицы; k — волновой вектор;

ħ - постоянная Планка (ħ =h/(2p) =1,05.10-34 Дж.с).

· Соотношения неопределенностей:

а) для координаты и импульса частицы DpDx≥ħ где Dpx — неопределенность проекции импульса частицы на ось х; Dx — неоп­ределенность ее координаты;

б) для энергии и времени DEDt≥ħ, где DE — неопределенность энергии данного квантового состояния; Dt — время пребывания системы в этом состоянии.

 

Радиоактивность

• Основной закон радиоактивного распада

N=N0e-λt,

где N — число нераспавшихся атомов в момент времени t; N0— число нераспавшихся атомов в момент, принятый за начальный (при t=0); е — основание натуральных логарифмов; λ — постоян­ная радиоактивного распада.

• Период полураспада T1/2 — промежуток времени, за который число нераспавшихся атомов уменьшается в два раза. Период полу­распада связан с постоянной распада соотношением

T1/2 = ln2/λ = 0,693/λ .

• Число атомов, распавшихся за время t,

∆N = N0 - N = N0, (1 - е-λt).

Если промежуток времени ∆t << T1/2. то для определения числа распавшихся атомов можно применять приближенную формулу

∆N ≈ λN∆t

Среднее время жизни т радиоактивного ядра — промежуток времени, за который число нераспавшихся ядер уменьшается в е раз:

τ = 1/λ

• Число атомов, содержащихся в радиоактивном изотопе,

N = (m/M)×NA

где m — масса изотопа; М — его молярная масса; NA — постоян­ная Авогадро.

• Активность А нуклида в радиоактивном источнике (актив­ность изотопа) есть величина, равная отношению числа dN ядер, распавшихся в изотопе, к промежутку времени dt, за которое произошел распад. Активность определяется по формуле

A = -dN/dt = λN,

или после замены N по основному закону радиоактивного распада

A = λN0e-λt

Активность изотопа в начальный момент времени (t=0)

A0 = λN0 .

Активность изотопа изменяется со временем по тому же закону, что и число нераспавшихся ядер:

A = A0e-λt

• Массовая активность а радиоактивного источника есть величина равная отношению его активности A к массе т этого источни­ка, т. е.

a = A/m.

● Если имеется смесь ряда радиоактивных изотопов, образую­щихся один из другого, и если постоянная распада λ первого члена ряда много меньше постоянных всех остальных членов ряда, то в смеси устанавливается состояние радиоактивного равновесия, при котором активности всех членов ряда равны между собой:

λ1N1 = λ2N2 = … = λkNk..

 

Примеры решения задач

Пример 1. На толстую стек­лянную пластинку, покрытую очень тонкой пленкой, показа­тель преломления n2 вещества которой равен 1,4, падает нор­мально параллельный пучок монохроматического света (λ=0,6 мкм). Отраженный свет максимально ослаблен вследст­вие интерференции. Определить толщину d пленки.

 

Рис. 2

Решение. Из световой волны, падающей на пленку, выделим узкий пучок SA. Ход этого пучка в случае, когда угол падения ε1 0, показан на рис. 2. В точках A и В падающий пучок частич­но отражается и частично преломляется. Отраженные пучки света AS1 и BCS1 падают на собирающую линзу L, пересекаются в ее фокусе F и интерферируют между собой.

Так как показатель преломления воздуха (n1= 1,00029) меньше показателя преломления вещества пленки (n2=1,4), который, в свою очередь, меньше показателя преломления стекла (n3=1,5), то в обоих случаях отражение происходит от среды оптически более плотной, чем та среда, в которой идет падающая волна. Поэтому фаза колебания пучка света AS1 при отражении в точке A изменя­ется на π рад и точно так же на π рад изменяется фаза колебаний пучка света BCS2 при отражении в точке В. Следовательно, резуль­тат интерференции этих пучков света при пересечении в фокусе F линзы будет такой же, как если бы никакого изменения фазы коле­баний ни у того, ни у другого пучка не было.

Как известно, условие максимального ослабления света при интерференции в тонких пленках состоит в том, что оптическая раз­ность хода Δ интерферирующих волн должна быть равна нечетному числу полуволн; Δ=(2k+1)(λ/2).

Как видно из рис. 2, оптическая разность хода

Δ=l2n2— l1n1=(|АВ| +|ВС|) п2—|AD| n1.

Следовательно, условие минимума интенсивность света примет вид

(|АВ| +|ВС|) п2—|AD| n1=(2k+1)(λ/2).

Если угол падения ε1 будет уменьшаться, стремясь к нулю, то AD 0 и (|АВ|+|ВС| 2d, где d—толщина пленки. В пределе при ε1=0 будем иметь

Δ=2dn2=(2k+1)(λ /2),

откуда искомая толщина пленки

.

Полагая k=0,1,2,3,…, получим ряд возможных значений толщины пленки:

и т.д.

Пример 2. На стеклянный клин нормально к его грани падает монохроматический свет с длиной волны λ=0,6 мкм. В возникшей при этом интерференционной картине на отрезке длиной l=1 см наблюдается 10 полос. Определить преломляющий угол θ клина.

Решение. Параллельный пучок света, падая нормально к грани клина, отражается как от верхней, так и от нижней грани. Эти пучки когерентны, и поэтому наблюдается устойчивая картина интерференции. Так как интерференционные полосы наблюдаются при малых углах клина, то отраженные пучки света 1 и 2 (рис. 3) будут практически параллельны.

Темные полосы видны на тех участках клина, для которых раз­ность хода кратна нечетному числу половины длины волны;

Δ=(2k+1) (λ/2), где k=0,1,2,…. (1)

Разность хода Δ двух волн складывается из разности оптических длин путей этих волн (2dn cosε2’) и половины длины волны (λ/2).

Рис. 3

Величина λ/2 представляет собой добавочную разность хода, воз­никающую при отражении волны от оптически более плотной среды. Подставляя в формулу (1) значение разности хода Δ, получим

2dkn cos ε2’ + λ/2 = (2k + 1) (λ/2), (2)

где п — коэффициент преломления стекла (n=l,5); dk—толщина клина в том месте, где наблюдается темная полоса, соответствую­щая номеру k; ε2’—угол преломления.

Согласно условию, угол падения равен нулю, следовательно, и угол преломления ε2’ равен нулю, a cos ε2’=1. Раскрыв скобки в правой части равенства (2), после упрощения получим

2dkn=kλ (3)

Пусть произвольной темной полосе номера k соответствует опре­деленная толщина клина в этом месте dk а темной полосе номера k+10 соответствует толщина клина dk+10. Согласно условию за­дачи, 10 полос укладываются на отрезке длиной l=1 см. Тогда ис­комый угол (рис. 3) будет равен

θ=(dk+10 – dk)/l, (4)

где из-за малости преломляющего угла sin θ=θ (угол θ выражен в радианах).

Вычислив dk и dk+10 из формулы (3), подставив их в формулу (4) и произведя преобразования, найдем

θ=5λ/(nl).

После вычисления получим

θ=2∙10-4paд.

Выразим θ в градусах. Для этого воспользуемся соотношением между радианом и секундой (см. табл. 6); 1 рад=2,06"∙105, т. е.

θ=2∙10-4∙2,06''∙105=41,2'',

или в соответствии с общим правилом перевода из радиан в градусы

θград = θрад, θ= .

Искомый угол равен 41,2".

Пример 3. На диафрагму с круглым отверстием радиусом r=1 мм падает нормально параллельный пучок света длиной волны λ=0,05 мкм. На пути лучей, прошедших через отверстие, помещают экран. Определить максимальное расстояние bmax от центра от­верстия до экрана, при котором в центре дифракционной картины еще будет наблюдаться темное пят­но.

Решение. Расстояние, при котором будет видно темное пят­но, определяется числом зон Фре­неля, укладывающихся в отвер­стии. Если число зон четное, то в центре дифракционной картины бу­дет темное пятно.

Число зон Френеля, помещаю­щихся в отверстии, убывает по мере удаления экрана от отверстия. Наименьшее четное число зон равно двум. Следовательно, максимальное расстояние, при котором еще будет наблюдаться темное пятно Рис. 4 в центре экрана, определяется условием, согласно которому в отверстии должны поместиться две зоны Френеля.

Из рис. 4 следует, что расстояние от точки наблюдения O на экране до края отверстия на 2 (λ/2) больше, чем расстояние bmax.

По теореме Пифагора получим

.

Учтя, что λ<<bmах и что членом, содержащим λ2, можно пренеб­речь, последнее равенство перепишем в виде

r2=2λbmax. откуда bmax=r2/(2λ). Произведя вычисления по последней формуле, найдем

bmax=1 м.

Пример 4. На щель шириной а=0,1 мм нормально падает параллельный пучок света от монохроматического источника (λ==0,6 мкм). Определить ширину l центрального максимума в дифракционной картине, проецируемой с помощью линзы, нахо­дящейся непосредственно за щелью, на экран, отстоящий от лин­зы на расстоянии L=l м.

Решение. Центральный максимум интенсивности света за­нимает область между ближайшими от него справа и слева миниму­мами интенсивности. Поэтому ширину центрального максимума интенсивности примем равной расстоянию между этими двумя минимумами интенсивности (рис. 5).

Минимумы интенсивности света при дифракции от одной щели наблюдаются под углами φ, определяемыми условием

a sin φ=±kλ, (1)

где k — порядок минимума; в нашем случае равен единице.

Расстояние между двумя минимумами на экране определим не­посредственно по чертежу: l=2L tgφ. Заметив, что при малых уг­лах tg φ sin φ, перепишем эту формулу в виде

 

Рис. 5

l=2L sin φ. (2)

Выразим sin φ из формулы (1) и подставим его в равенство (2):

l=2Lkλ/a. (3)

Произведя вычисления по фор­муле (3), получим l=1,2 см.

 

Пример 5. На дифракционную решетку нормально к ее поверх­ности падает параллельный пучок света с длиной волны λ=0,5мкм. Помещенная вблизи решетки лин­за проецирует дифракционную картину на плоский экран, удаленный от линзы на L=l м. Расстоя­ние l между двумя максимумами интенсивности первого порядка, наблюдаемыми на экране, равно 20,2 см (рис. 6). Определить: 1) постоянную d дифракционной решетки; 2) число n штрихов на 1 см; 3) число максимумов, которое при этом дает дифракционная решетка; 4) максимальный угол φmах отклонения лучей, соот­ветствующих последнему дифракционному максимуму.

Решение1. Постоянная d дифракционной решетки, длина волны λ и угол φ отклоне­ния лучей, соответствую­щий k-му дифракционному максимуму, связаны соот­ношением

dsin φ=kλ, (1)

где k — порядок спектра, или в случае монохрома­тического света порядок максимума.

В данном случае k=1, sin φ=tg φ (ввиду того, что l/2<<L), tgφ=(l/2)L (следует из рис. 31.3). С учетом последних трех равенств соотношение (1) примет вид

Рис. 6 ,

откуда постоянная решетки

d=2Lλ/l.

Подставляя данные, получим

d=4,95 мкм.

2. Число штрихов на 1 см найдем из формулы

п=1/d.

После подстановки числовых значений получим n=2,02-103 см-1.

3. Для определения числа максимумов, даваемых дифракцион­ной решеткой, вычислим сначала максимальное значение kmax исходя из того, что максимальный угол отклонения лучей решеткой не может превышать 90°.

Из формулы (1) запишем

. (2)

Подставляя сюда значения величин, получим

Kmax =9,9.

Число k обязательно должно быть целым. В то же время оно не может принять значение, равное 10, так как при этом значении sin φ должен быть больше единицы, что невозможно. Следователь­но, kmах=9.

Определим общее число максимумов дифракционной картины, полученной посредством дифракционной решетки. Влево и вправо от центрального максимума будет наблюдаться по одинаковому числу максимумов, равному kmах, т. е. всего 2kmах. Если учесть также центральный нулевой максимум, получим общее число мак­симумов

N=2kmax+l.

Подставляя значение kmах найдем

N=2∙9+1=19.

4. Для определения максимального угла отклонения лучей, соответствующего последнему дифракционному максимуму, выра­зим из соотношения (2) синус этого угла:

sinφmax=kmaxλ/d.

Отсюда

φmax=arcsin(kmaxλ/d).

Подставив сюда значения величин λ, d, kmах и произведя вычис­ления, получим

φmах=65,4°.

Пример 6. Исследование спектра излучения Солнца показы­вает, что максимум спектральной плотности энергетической све­тимости соответствует длине волны λ=500 нм Принимая Солнце за черное тело, определить. 1) энергетическую светимость Me Солнца;

2) поток энергииФе, излучаемый Солнцем; 3) массу т электромаг­нитных волн (всех длин), излучаемых Солнцем за 1 с.

Решение: 1. Энергетическая светимость Me черного тела выражается формулой Стефана — Больцмана

Re=sT4 (1)

Температура излучающей поверхности может быть определена из закона смещения Вина. λm=b/T. Выразив отсюда температуру Т и подставив ее в формулу (1), получим

Re=s (bλm)4, (2)

Произведя вычисления по формуле (2), найдем

Re =64 МВт/м2.

2. Поток энергии Фе, излучаемый Солнцем, равен произведению энергетической светимости Солнца на площадь S его поверхности.

Фе = 4πr2Re , (3)

где r — радиус Солнца

Подставив в формулу (3) значения π, r и Re и произведя вычис­ления, получим

Фе =3,9∙1026 Вт.

3. Массу электромагнитных волн (всех длин), излучаемых Солн­цем за время t=1 с, определим, применив закон пропорциональ­ности массы и энергии Е=тс2. Энергия электромагнитных волн, излучаемых за время t, равна произведению потока энергии Ф (мощ­ности излучения) на время Е=Фt. Следовательно, Фе = тс2, откуда т= Фе /с2

Произведя вычисления по этой формуле, найдем

m = 4,3∙109 кг.

 

Пример 7. Длина волны λm , на которую приходится максимум энергии в спектре излучения черного тела, равна 0,58 мкм. Опре­делить максимальную спектральную плотность энергетической светимости (rλ,T)max , рассчитанную на интервал длин волн ∆λ=1нм, вблизи λm.

Решение. Максимальная спектральная плотность энергети­ческой светимости пропорциональна пятой степени температуры Кельвина и выражается формулой

(rλ,T)max = СТ5. (1)

Температуру Т выразим из закона смещения Вина λm =b/Т, откуда Т=b/λт

Подставив полученное выражение температуры в формулу (1), найдем

(rλ,T)max=C(b/λm)5,

В табл. 24 значение С дано в единицах СИ, в которых единичный интервал длин волн ∆λ=1 м. По условию же задачи требуется вы­числить спектральную плотность энергетической светимости, рас­считанную на интервал длин волн 1 нм, поэтому выпишем значение С в единицах СИ и пересчитаем его на заданный интервал длин волн:

С=1,30∙10-5 Вт/(м3К5)=1,30∙10-5 Вт/(м2∙м∙K5) =

=1,30∙10-14 Вт/(м2∙нм∙К5).

Вычисление по формуле (2) дает

(rλ,T)max=40,6 кВт/(м∙нм).

 

Пример 8. Определить максимальную скорость vmax фотоэлект­ронов, вырываемых с поверхности серебра: 1) ультрафиолетовым излучением с длиной волны λ1 =0,155 мкм; 2) γ-излучением с длиной волны λ2=2,47 пм.

Решение. Максимальную скорость фотоэлектронов опреде­лим из уравнения Эйнштейна для фотоэффекта:

ε =A+Tmax (1)

Энергия фотона вычисляется по формуле ε = hc/λ , работа выхода для серебра A =4,7 эВ.

Кинетическая энергия фотоэлектрона в зависимости от того, ка­кая скорость ему сообщается, может быть выражена или по класси­ческой формуле

T= ½ m0v2 (2)

или по релятивистской

Т = (m—m0)c2 (3)

Скорость фотоэлектрона зависит от энергии фотона, вызывающе­го фотоэффект: если энергия фотона ε много меньше энергии покоя электрона Е0 , то может быть применена формула (2); если же ε сравнима по размеру с Е0 , то вычисление по формуле (2) приводит к грубой ошибке, в этом случае кинетическую энергию фотоэлектрона необходимо выражать по формуле (3)

1. В формулу энергии фотона ε = hc/λ подставим значения вели­чин h, с и λ и, произведя вычисления, для ультрафиолетового излу­чения получим

ε1 = 8 эВ.

Это значение энергии фотона много меньше энергии покоя элек­трона (0,51 МэВ). Следовательно, для данного случая максимальная кинетическая энергия фотоэлектрона в формуле (1) может быть вы­ражена

по классической формуле (2) ε1=A+ ½ m0v2max , откуда

(4)

 

Выпишем величины, входящие в формулу (4): ε1=1,28×10-18 Дж (вычислено выше); A=4,7 эВ = 4,7×1,6∙10-19 Дж = 0,75∙10-18 Дж; m0=9,11×10-31 кг.

Подставив числовые значения в формулу (4), найдем максималь­ную скорость:

vmax =1,08 Мм/с.

2. Вычислим теперь энергию фотона γ-излучения:

ε2=hc/λ2 = 8,04 фДж = 0,502 МэВ.

Работа выхода электрона (A = 4,7 эВ) пренебрежимо мала по сравнению с энергией γ-фотона, поэтому можно принять, что макси­мальная кинетическая энергия электрона равна энергии фотона:

Tmax = ε2=0,502 МэВ.

Так как в данном случае кинетическая энергия электрона сравни­ма с его энергией покоя, то для вычисления скорости электрона следует взять релятивистскую формулу кинетической энергии,

 
 

где E0=m0c2.

Выполнив преобразования, найдем

Сделав вычисления, получим

β = 0,755.

Следовательно, максимальная скорость фотоэлектронов, вырывае­мых γ-излучением,

vmax=cβ=226 Mм/c.

 

Пример 9. Определить красную границу λ0 фотоэффекта для цезия, если при облучении его поверхности фиолетовым светом длиной волны λ=400 нм максимальная скорость vmax фотоэлектро­нов равна 0,65 Мм/с.

Решение. При облучении светом, длина волны λ0 которого соответствует красной границе фотоэффекта, скорость, а следова­тельно, и кинетическая энергия фотоэлектронов равны нулю. Поэтому уравнение Эйнштейна для фотоэффекта ε =A+T в случае красной границы запишется в виде

ε = A, или hc/ λ0=A.

Отсюда

λ0 =hc/A . (1)

Работу выхода для цезия определим с помощью уравнения Эйн­штейна:

(2)

Выпишем числовые значения величин, выразив их в СИ: h=6,62∙10-34 Дж∙с; с = 3∙108 м/с; λ=400 нм=4∙10-7 м; m=9,11∙10-31 кг; v = 6,5∙105 м/с.

Подставив эти значения величин в формулу (2) и вычислив, полу­чим

A=3,05×10-19 Дж = 1,9 эВ.

Для определения красной границы фотоэффекта подставим значения A, h и с в формулу (1) и вычислим:

λ0=651 нм.

Пример 10. Пучок монохроматического света с длиной волны λ = 663 нм падает нормально на зеркальную плоскую поверхность Поток энергии Фе=0,6 Вт. Определить силу F давления, испытывае­мую этой поверхностью, а также число N фотонов, падающих на нее за время t=5 с

Решение Сила светового давления на поверхность равна произведению светового давления р на площадь S поверхности:

F=pS. (1)

Световое давление может быть найдено по формуле

P=Ee(ρ+l)/c. (2)

Подставляя выражение (2) дaвлeния света в формулу (1), получим

F= [(EeS)/c]∙(ρ+1). (3)

Так как произведение облученности Ee на площадь S поверх­ности равно потоку Ф энергии излучения, падающего на поверх­ность, то соотношение (3) можно записать в виде

F = (Фе/с)∙(ρ+1).

После подстановки значений Фе и с с учетом, что ρ=1 (поверх­ность зеркальная), получим

F==4 нН.

Число N фотонов, падающих за время ∆t на поверхность, опре­деляется по формуле

N=∆W/ε = Фе ∆t/ε ,

где ∆W — энергия излучения, получаемая поверхностью за время ∆t

Выразив в этой формуле энергию фотона через длину волны (ε =hc/λ), получим

N= Феλ∆t/(hc).

Подставив в этой формуле числовые значения величин, найдем

N=1019 фотонов.

 

Пример 11. Параллельный пучок света длиной волны λ=500 нм падает нормально на зачерненную поверхность, производя давление p=10 мкПа. Определить: 1) концентрацию п фотонов в пучке, 2) число n1 фотонов, падающих на поверхность площадью 1 м2 за вре­мя 1 с.

Решение.1. Концентрация п фотонов в пучке может быть найдена, как частное от деления объемной плотности энергии w на энергию ε одного фотона:

n=w/ε (1)

Из формулы p=w(1+ρ), определяющей давление света, где ρ-коэффициент отражения, найдем

w = p/(ρ+1). (2)

Подставив выражение для w из уравнения (2) в формулу (1), получим

n = ρ/[(ρ+1)∙ε]. (3)

Энергия фотона зависит от частоты υ, а следовательно, и от длины световой волны λ:

ε = hυ = hc/λ (4)

Подставив выражение для энергии фотона в формулу (3), опре­делим искомую концентрацию фотонов:

n = (ρλ)/[(ρ+1)∙ε]. (5)

Коэффициент отражения ρ для зачерненной поверхности прини­маем равным нулю.

Подставив числовые значения в формулу (5), получим

n=2,52∙1013 м-3.

2. Число n1 фотонов, падающих на поверхность площадью 1 м2 за время 1 с, найдем из соотношения n1=N/(St), где N — число фо­тонов, падающих за время t на поверхность площадью S. Но N=ncSt, следовательно,

n1=(ncSt)/(St)=nc

Подставив сюда значения п и с, получим

n1=7,56∙1021 м-2∙с-1.

 

Пример 12. В результате эффекта Комптона фотон при соударе­нии с электроном был рассеян на угол θ=90°. Энергия ε' рассеянного фотона равна 0,4 МэВ. Определить энергию ε фотона до рассеяния.

Решение. Для определения первичного фотона воспользу­емся формулой Комптона в виде

λ`-λ = 2×[(2πħ)/(mc)]×sin2(θ/2). (1)

 
 

Формулу (1) преобразуем следующим образом: 1) выразим длины волн λ' и λ через энергии ε' и ε соответствующих фотонов, восполь­зовавшись соотношением ε = 2πħc/λ; 2) умножим числитель и зна­менатель правой части формулы на с. Тогда получим

 

Сократив на 2nħc, выразим из этой формулы искомую энергию:

 

 

ε = 1,85 МэВ.

 

Пример 13. Фотон с энергией ε =0,75 МэВ рассеялся на свобод­ном электроне под углом θ=60°. Принимая, что кинетическая энер­гия и импульс электрона до соударения с фотоном были пренебре­жимо малы, определить: 1) энергию ε' рассеянного фотона; 2) кинетическую энергию Т электрона отдачи; 3) направление его движения.

 
 

Решение. 1. Энергию рассеянного фотона найдем, восполь­зовавшись формулой Комптона:

Выразив длины волн λ' и λ через энергии ε' и ε соответствующих фотонов, получим

 

 

(1)

 

 

Разделим обе части этого равенства на 2πħc:

От­сюда, обозначив для краткости энергию покоя электрона тc2 через ео, найдем

 

 

Подставив числовые значения величин, получим

ε'=0,43 МэВ.

2. Кинетическая энергия электрона отдачи, как это следует из закона сохранения энергии, равна разности между энергией ε па­дающего фотона и энергией е' рассеянного фотона:

T = ε - ε` = 0,32 МэВ.

3. Направление движения электрона отдачи найдем, применив закон сохранения импульса, согласно которому импульс падающего фотона р равен векторной сумме импульсов рассеянного фотона р' и электрона отдачи mv:

p = p'+mv.

Векторная диаграмма импульсов изображена на рис.. Все векторы проведены из точки О, где находился электрон в момент соударения с фотоном. Угол φ определяет направление движения электрона отдачи.

 
 

Из треугольника OCD находим

 
 

или

Так как р=ε/с и р'=е'/с, то

(2)

 

Рис. 7

Преобразуем формулу (2) так, чтобы угол φ выражался непосредственно через величины ε и θ, за­данные в условии задачи. Отсюда

(3)

 
 

Заменим в формуле (2) соотношение ε/ε' по формуле (3):

 

Учитывая, что sin θ=2sin(θ/2)cos(θ/2) и 1—cosθ=2sin2(θ/2), после соответствующих преобразований получим

(4)

После вычисления по формуле (4) найдем tg φ =0,701, откуда φ=35°.

Пример 14. Вычислить радиус первой орбиты атома водорода (Боровский радиус) и скорость электрона на этой орбите.

Решение. Согласно теории Бора, радиус r электронной ор­биты и скорость v электрона на ней связаны равенством тvr=пħ. Так как в задаче требуется определить величины, относящиеся к первой орбите, то главное квантовое число n=1 и указанное выше равенство примет вид

mvr=ħ. (1)

Для определения двух неизвестных величин r и v необходимо еще одно уравнение. В качестве второго уравнения воспользуемся уравнением движения электрона. Согласно теории Бора, электрон вращается вокруг ядра. При этом сила взаимодействия между электрическими зарядами ядра и электрона сообщает электрону центростремительное ускорение. На основании второго закона Нью­тона можем записать

 

 

(е и m — заряд и масса электрона), или

(2)

Совместное решение равенств (1) и (2) относительно r дает

r = 4πε0 ħ/(me2).

Подставив сюда значения ħ, е, т и произведя вычисления, най­дем боровский радиус:

r = а = 5,29∙10-11 м.

Из равенства (1) получим выражение скорости электрона на первой орбите:

υ= ħ /(mr).

Произведя вычисления по этой формуле, найдем

υ = 2,18 Мм/с.

 

Пример 15. Определить энергию ε фотона, соответствующего вто­рой линии в первой инфракрасной серии (серии Пашена) атома водорода.

Решение. Энергия ε фотона, излучаемого атомом водорода при переходе электрона с одной орбиты на другую,

 

Рис.8

где Ei — энергия иониза­ции атома водорода; m=1,2,3,...—номер орбиты, на которую переходит электрон (рис. 8); n=m+1;

m+2;...— номер орбиты, с которой переходит электрон. Для серии Пашена m=3; для второй линии этой серии n= 3+2=5.

Подставив числовые значения, найдем энергию фотона:

ε = 0,97 эВ.

Пример 16. Электрон, начальной скоростью которого можно пренебречь, прошел ускоряющую разность потенциалов U. Найти длину волны де Бройля l для двух случаев: 1) U1= = 51 кВ; 2) U2= 510 кВ.

Решение. Длина волны де Бройля l частицы зависит от ее импульса р и определяется формулой

l = 2pħ/p (1)

Импульс частицы можно определить, если известна ее кинетичес­кая энергия Т. Связь импульса с кинетической энергией для не­релятивистского (когда T<<E0) и для релятивистского (когда T » E0) случаев соответственно выражается формулами:

; (2)

(3)

Формула (1) с учетом соотношений (2) и (3) запишется соответ­ственно в нерелятивистском и релятивистском случаях:

; (4)

(5)

Сравним кинетические энергии электрона, прошедшего заданные в условии задачи разности потенциалов U1 = 51 В и U2 = 510 кВ, с энергией покоя электрона и в зависимости от этого решим вопрос, которую из формул (4) и (5) следует применить для вычисления длины волны де Бройля.

Как известно, кинетическая энергия электрона, прошедшего ус­коряющую разность потенциалов U,

T = |e|U.

 

В первом случае T1 = |e|(U1 = 51 эВ = 0,51×10-4 МэВ, что много меньше энергии покоя электрона E0 = m0c2 = 0,51 МэВ. Следователь­но, можно применить формулу (4).

Для упрощения расчетов заметим, что T1 = 10-4 m0c2. Подставив это выражение в формулу (4), перепишем ее в виде


Учтя, что есть комптоновская длина волны lC, получим .

Так как lC = 2,43×10-12 м, то

Во втором случае кинетическая энергия Т2= ½е½ U2 = 510 кэВ = 0,51 МэВ, т. е. равна энергии покоя электрона. Следовательно, необходимо применить релятивистскую формулу (5).

Учтя, что Т2 =0,51 МэВ=mc2, по формуле (5) найдем

Подставив значение lс в последнюю формулу и произведя вы­числения, получим

l2=1,4 пм.

 

Пример 17. На узкую щель шириной а = 1 мкм направлен парал­лельный пучок электронов, имеющих скорость = 3,65 Мм/с. Учи­тывая волновые свойства электронов, определить расстояние х между двумя максимумами интенсивности первого порядка в дифракционной картине, полученной на экране, отстоящем на L = 10 см от щели.

Решение.Согласно гипотезе де Бройля, длина волны l, соответствующая частице массой т, движущейся со скоростью, выражается формулой

l = 2pħ/(mu). (1)

Дифракционный максимум при дифракции на одной щели наб­людается при условии

a sin j = (2k+1)(l/2), (2)

где k = 0, 1, 2, 3, . . .—порядко­вый номер максимумов; a — ши­рина щели.

Для максимумов первого порядка (k=1) угол j заведомо мал, по­этому sin j = j, и, следовательно, формула (2) примет вид

aj = 3/2l, (3)

а искомая величина х, как следует из рис. 9,

x = 2L tg j = 2Lj, (4)

так как tg j = j.

Получим

Подстановка в последнее равенство длины волны де Бройля по формуле (1) дает

.

После вычисления по формуле (5) получим

x = 6 · 10-41=60 мкм.

 

Пример 18. На грань кристалла никеля падает параллельный пучок электронов. Кристалл поворачивают так, что угол скольже­ния θ изменяется. Когда этот угол делается равным 64°, наблюдается максимальное отражение электронов, соответствующее дифракцион­ному максимуму первого порядка. Принимая расстояние d между атомными плоскостями кристалла равным 200 пм, определить длину волны де Бройля λ электронов и их скорость ν.

Решение. К расчету дифракции электронов от кристалли­ческой решетки применяется то же уравнение Вульфа — Брэгга, которое используется в случае рентгеновского излучения:

2d sin θ = kλ

где d — расстояние между атомными плоскостями кристалла: θ — угол скольжения; k —порядковый номер дифракционного макси­мума; λ — длина волны де Бройля. Очевидно, что

λ = (2 d sin θ)/k.

Подставив в эту формулу значения величин и вычислив, получим

λ =360 пм.

Из формулы длины волны де Бройля λ = 2πħ/(mν) выразим ско­рость электрона:

ν = 2πħ/(mλ)

Подставив в эту формулу значения π, ħ, m (масса электрона), и произведя вычисления, найдем

v=2 Мм/с.

 

Пример 19. Кинетическая энергия Т электрона в атоме водорода составляет величину порядка 10 эВ. Используя соотношение неопре­деленностей, оценить минимальные линейные размеры атома.

Решение. Неопределенность координаты и импульса элект­рона связаны соотношением

ΔxΔp ≥ ħ (1)

где Δx — неопределенность координаты электрона; Δр — неопреде­ленность его импульса.

Из этого соотношения следует, что чем точнее определяется положение частицы в пространстве, тем более неопределенным становится импульс, а следовательно, и энергия частицы. Пусть атом имеет линейные размеры l, тогда электрон атома будет находиться где-то в пределах области с неопределенностью: Δx = l/2. Соотноше­ние неопределенностей (1) можно записать в этом случае в виде (l/2} Δp ≥ ħ, откуда

l ≥ 2ħ /(Δр) (2)

Физически разумная неопределенность импульса Δp, во всяком случае, не должна превышать значения самого импульса р, т. е.

Δp ≤ p

Импульс р связан с кинетической энергией Т соотношением Заменим Δp значением (такая замена не увеличит l ). Переходя от неравенства (2) к равенству, получим

lmin = 2ħ/

Подставив числовые значения и произведя вычисления, найдем lmin = 124 пм.

 

 

Пример 20. Используя соотношение неопределенностей энергии и времени, определить естественную ширину ∆λ спектральной линии излучения атома при переходе его из воз­бужденного состояния в основное. Сред­нее время τ жизни атома в возбужденном состоянии принять равным 10-8 с, а дли­ну волны λ излучения равной 600 нм.

Рис. 10

Решение. При переходе атомов из возбужденного состояния в основное су­ществует некоторый разброс (неопреде­ленность) в энергии испускаемых фотонов. Это связано с тем, что энергия возбужден­ного состояния не является точно апре­ль деленной, а имеет конечную ширину Г (рис. 10). Согласно со­отношению неопределенностей энергии и времени, ширина Г энер­гетического уровня возбужденного состояния связана со средним временем т жизни атомов в этом состоянии соотношением

Гτ ~ ħ

Тогда ширина энергетического уровня определяется выражением

Г = ħ /τ

Вследствие конечной ширины уровня энергии возбужденного состоя­ния энергия фотонов, испускаемых атомами, также имеет разброс, равный ширине энергетического уровня, т. е.∆ε = Г.

Тогда

∆ε = ħ/ τ (1)

Поскольку энергия е фотона связана с длиной волны λ соотношением

ε = 2πħc/λ

то разбросу ∆ε(∆ε <<ε) энергии соответствует разброс ∆λ длин волн (∆λ<<λ)

∆ε = (2)

(знак минус опущен).

Входящий в это выражение конечный интервал длин волн Д?.и есть естественная ширина спектральной линии. Выразив Д^ из фор­мулы (2) и заменив Де согласно (1), получим

Произведем вычисления:

∆λ = 2 · 10-14м =20 фм

 

Пример 21. Определить начальную активность А0 радиоактив­ного магния 27Mg массой m=0,2 мкг, а также активность А по исте­чении времени t=1 ч. Предполагается, что все атомы изотопа ра­диоактивны.

Решение. Начальная активность изотопа

А0 = λN0 (1)

где λ — постоянная радиоактивного распада; N0— количество ато­мов изотопа в начальный момент (t=0).

Если учесть, что

 

 

 
 

то формула (1) примет вид

Выразим входящие в эту формулу величины в СИ и произведем вычисления:

A0=5,15×1012 Бк=5,15ТБк.

Активность изотопа уменьшается со временем по закону

A=A0 e-λt (3)

Заменив в формуле (3) постоянную распада λ ее выражением, по­лучим

A=A0 e-ln2*t/T1/2 =A0 (eln2)-t/T1/2

Так как eln2 = 2 окончательно будем иметь

A=A0 /2t/T1/2

Сделав подстановку числовых значений, получим A=8,05×1010 Бк= 80,5 ГБк .

 

Пример 22. При определении периода полураспада T1/2 короткоживущего радиоактивного изотопа использован счетчик импульсов. За время ∆t = 1 мин в начале наблюдения (t=0) было насчитано ∆n1=250 импульсов, а по истечении времени t=1 ч - ∆n2=92 импуль­са. Определить постоянную радиоактивного распада λ и период полураспада T1/2 изотопа.

Решение. Число импульсов ∆n, регистрируемых счетчиком за время ∆t, пропорционально числу распавшихся атомов ∆N.

Таким образом, при первом измерении

∆n1=k∆N1=kN1(1-e–λ∆t), (1)

где N1— количество радиоактивных атомов к моменту начала от­счета; k — коэффициент пропорциональности (постоянный для данного прибора и данного расположения прибора относительно радиоактивного изотопа).

При повторном измерении (предполагается, что расположение приборов осталось прежним)

∆n2=k∆N2=kN2(1-e–λ∆t), (2)

где N2— количество радиоактивных атомов к моменту начала вто­рого измерения.

Разделив соотношение (1) на выражение (2) и приняв во внима­ние, что по условию задачи ∆t одинаково в обоих случаях, а также что N1 и N2. связаны между собой соотношением N2 = N1 e-λt, по­лучим

∆n1/∆n2=eλt (3)

где t — время, прошедшее от первого до второго измерения. Для вы­числения l выражение (3) следует прологарифмировать: In(∆n1/∆n2)=λt, откуда

λ = (1/t)×ln(∆n1/∆n2).

Подставив числовые данные, получим постоянную радиоактив­ного распада, а затем и период полураcпада:

λ = (1/1)×ln(250/92)ч-1 = 1ч-1;

T1/2 = ln2/λ = 0,693/1 = 0,693ч = 41,5 мин.

 

Таблица вариантов

Контрольная работа № 5

Вариант Номера задач

Задачи

1. На мыльную пленку (n=1,3), находящуюся в воздухе, падает нормально пучок лучей белого света. При какой наименьшей толщине d пленки отраженный свет с длиной волны λ=0,55 мкм окажется максимально усиленным в результате интерференции?

2. На тонкий стеклянный клин (n=1,55) падает нормально монохроматический свет. Двугранный угол между поверхностями клина составляет α=2/. Определить длину световой волны, если расстояние между смежными интерференционными максимумами в отраженном свете b=0,3 мм.

3. Поверхности стеклянного клина образуют между собой угол 0,2/. На клин нормально к его поверхности падает пучок лучей монохроматического света с длиной волны λ=0,55 мкм. Определить ширину интерференционной полосы.

4. Плосковыпуклая линза (n=1,6) выпуклой стороной прижата к стеклянной пластинке. Расстояние между первыми двумя кольцами Ньютона, наблюдаемыми в отраженном свете, равно 0,5 мм. Определить оптическую силу линзы, если освещение производится монохроматическим светом с λ=0,55 мкм, падающим нормально.

5. Две плосковыпуклые линзы с радиусами R1 и R2 сложены выпуклыми поверхностями. Радиус m-го светлого интерференционного кольца, наблюдаемого в отраженном свете, равен rm для длины волны λ. Определить радиус rm, если R1=1,4 м; R2=2,7 м; λ=0,59 мкм; m=11.

6. Кольца Ньютона в отраженном свете наблюдаются с помощью плосковыпуклой линзы с радиусом кривизны R1, положенной на вогнутую сферическую поверхность с радиусом кривизны R2. Длина волны света равна λ, радиус m-го темного кольца rm. Определить радиус rm, если R1=1,1 м; R2=3,2 м; λ=0,55 мкм; m=5.

7. Кольца Ньютона в отраженном свете наблюдаются с помощью плосковыпуклой линзы с радиусом кривизны R1, положенной на вогнутую сферическую поверхность с радиусом кривизны R2. Длина волны света равна λ, радиус m-го темного кольца rm. Определить радиус rm, если R1=1,4 м; R2=2,3 м; λ=0,59 мкм; m=12.

8. Плоская волна падает на круглый диск радиуса r. Точка наблюдения находится на расстоянии b от диска. Ширина зоны Френеля, непосредственно примыкающей к диску, равна x при длине волны λ. Определить радиус r, если b=2,4 м; x=0,95 мм; λ=0,63 мкм.

9. Плоская волна падает на круглый диск радиуса r. Точка наблюдения находится на расстоянии b от диска. Ширина зоны Френеля, непосредственно примыкающей к диску, равна x при длине волны λ. Определить ширину зоны x, если b=1,7 м; r=3,5 мм; λ=0,55 мкм.

10. Плоская волна падает на круглый диск радиуса r. Точка наблюдения находится на расстоянии b от диска. Ширина зоны Френеля, непосредственно примыкающей к диску, равна x при длине волны λ. Определить расстояние b, если x=1,3 мм; r=2,2 мм; λ=0,59 мкм.

11. На диафрагму с круглым отверстием радиусом r=1 мм падает нормально параллельный пучок света с длиной волны 0,5 мкм. На пути лучей, прошедших через отверстие, помещают экран. Определить максимальное расстояние bmax от центра отверстия до экрана, при котором в центре дифракционной картины еще будет наблюдаться темное пятно.

12. Радиус четвертой зоны Френеля для плоского волнового фронта равен 3 мм. Определить радиус шестой зоны Френеля.

13. Плоская световая волна (λ=0,5 мкм) падает нормально на диафрагму с круглым отверстием диаметром d=1 см. На каком расстоянии b от отверстия должна находиться точка наблюдения, чтобы отверстие открывало: 1) одну зону Френеля? 2) Две зоны Френеля?

14. На щель шириной, а=0,05 мм падает нормально монохроматический свет (λ=0,6 мкм). Определить угол между первоначальным направлением пучка света и направлением на четвертую темную дифракционную полоску.

15. Вследствие изменения температуры абсолютно черного тела максимум спектральной плотности энергетической светимости сместился с 24000 Å на 8000 Å. Как и во сколько раз изменились энергетическая светимость тела и максимальное значение спектральной плотности энергетической светимости?

16. Температура абсолютно черного тела равна 2000 К. Определить: 1) спектральную плотность энергетической светимости для длины волны λ=6000 Å; 2) энергетическую светимость в интервале длин волн от 5900 Å до 6100 Å. Принять, что среднее значение спектральной плотности энергетической светимости тела в этом интервале равно значению, найденному для длины волны 6000 Å.

17. Энергия, излучаемая через смотровое окошко печи за время t=5 с, равна W. Площадь окошка равна S=5,5 см2, максимум в спектре излучения приходится на длину волны λ=1,6 мкм. Определить энергию W.

18. Модель абсолютно черного тела – полость с малым круглым отверстием диаметром d=1,5 см. Нагрев производится электрической спиралью, потребляющей ток I=35 мА при напряжении U=220 В, причем некоторая доля энергии р рассеивается стенками полости. Равновесная температура излучения, исходящего из отверстия, равна Т=870 К. Определить энергию р.

19. Какое количество энергии излучает в течении суток каменное оштукатуренное здание общей поверхностью 1000 м2, если коэффициент поглощения (поглощательная способность) при этом 0,8 и температура излучающей поверхности 0°С.

20. Стальная болванка, температура которой 727°С, излучает за 1с 4 Дж энергии с поверхности 1 см2. Определить коэффициент поглощения (поглощательную способность) болванки при данной температуре, считая, что он одинаков для всех волн.

21. 1) Найти насколько уменьшится масса Солнца за год вследствие излучения? 2) Считая излучение Солнца постоянным, найти за какое время масса Солнца уменьшится вдвое. Температуру поверхности Солнца принять равной 5800 К.

22. Поверхность тела нагрета до температуры 1000 К. Затем одна половина этой поверхности нагревается на 100 К, а другая охлаждается на 100 К. Во сколько раз изменится энергетическая светимость поверхности этого тела?

23. Температура абсолютно черного тела изменилась при нагревании от 1000 К до 3000 К. 1) Во сколько раз увеличилась при этом его энергетическая светимость? 2) Насколько изменилась при этом длина волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергетической светимости?

3) Во сколько раз увеличилась его максимальная спектральная плотность энергетической светимости?

24. Поток монохроматического излучения (λ=500 нм) падает нормально на плоскую зеркальную поверхность и давит на нее с силой 10-8 Н. Определить число фотонов, ежесекундно падающих на эту поверхность.

25. Параллельный пучок монохроматических лучей (λ=662 нм) падает на зачерненную поверхность и производит на нее давление Н/м2. Определить концентрацию фотонов в световом пучке.

26. Длина волны λ фотона равна комптоновской длине волны электрона. Определить энергию Е и импульс фотона р.

27. Во сколько раз энергия фотона (λ=550 нм) больше средней кинетической энергии поступательного движения молекулы кислорода при комнатной температуре Т=20 °С?

28. Определить поверхностную плотность потока энергии излучения I, падающего на зеркальную поверхность, если световое давление при перпендикулярном падении лучей равно р=10 мкПа.

29. Поток энергии, излучаемый электрической лампой, равен Фе=600 Вт. На расстоянии r=1 м от лампы перпендикулярно падающим лучам расположено круглое плоское зеркальце диаметром d=2 см. Принимая, что излучение лампы одинаково во всех направлениях и что зеркальце полностью отражает падающий на него свет, определить силу светового давления F на зеркальце.

30. На зеркальце с идеально отражающей поверхностью площадью S=1,5 см2 падает нормально свет от электрической дуги. Определить импульс р, полученный зеркальцем, если поверхностная плотность потока излучения, падающего на зеркальцеравна I=0,1 МВт/м