Методика выполнения работы

Лабораторный рефрактометр УРЛ-1 предназначен для непосредственного измерения показателей преломления жидких и твердых веществ методом полного отражения [10].

Ход лучей в рефрактометре УРЛ-1 (схема Аббе) показан на рис. 3.1.

Световой пучок от источника света 1 с помощью конденсорных линз 2 направляется на входную грань АВ осветительной призмы 3, проходит через матовую грань АС призмы в тонкий (толщиной не более 0,1 мм) слой исследуемой жидкости и падает под всевозможными углами на границу жидкость – грань DЕ измерительной призмы 4, на которой преломляется. В измерительной призме 4 преломленные лучи могут составлять с нормалью к грани DЕ углы, расположенные в интервале от 0 до ± предельного угла полного внутреннего отражения. Далее эти лучи проходят через
призмы прямого зрения 5, отражательную призму 6 и в фокальной плоскости собирающей линзы 7 (объектива зрительной трубы) образуют светлую и темную части поля, разделенные прямой границей. Граница светотени рассматривается в окуляр 8 зрительной трубы. В фокальной плоскости объектива и окуляра зрительной трубы наблюдается граница светотени, перекрестие сетки и шкала, проградуированная в значениях показателей преломления, определенных для среднего значения длин волн (l = 589,3 нм) двух близких желтых линий в спектре паров натрия. Положение границы светотени зависит от показателя преломления исследуемой жидкости.

Вследствие явления дисперсии при наблюдении в белом свете граница светотени имеет радужную окраску. Для устранения окрашенности служит конденсор, состоящий из двух призм прямого зрения 5. Путем вращения относительно оси зрительной трубы призмы устанавливают в такое положение, при котором граница светотени не имеет радужной окраски.

Общий вид рефрактометра УРЛ-1 представлен на
рис. 3.2. На основании 1 расположен корпус 2 прибора. Измерительная призма находится внутри нижней камеры 3, которая жестко закреплена на корпусе. Осветительная призма находится внутри верхней камеры 4, соединенной с нижней камерой и поворачивающейся относительно нее. Осветитель 5 подвижно укреплен на штуцере нижней камеры. Камеры оборудованы приспособлениями для термостатирования (термометр 6, штуцеры, соединительные каналы внутри камер и др.), которые используются при точных измерениях.

Со стороны передней крышки корпуса видна шкала 7 рефрактометра. Для устранения окрашенности границ светотени, наблюдаемой в окуляр 8, служит лимб 9 дисперсионного компенсатора. На оси прибора укреплена рукоятка 10 с окуляром 8 и настроечным механизмом 11, облегчающим совмещение границы светотени с перекрестием сетки.

Внутри основания прибора расположен понижающий трансформатор. Переключатель 12, находящийся на передней стенке основания, предназначен для включения осветителя.

Порядок выполнения работы

1 Измерение показателя преломления.

1.1 Ознакомиться с устройством рефрактометра. Включить его в сеть. Снять пробку с окна верхней камеры, окно нижней камеры должно быть закрыто. Открыть верхнюю камеру, промыть несколькими каплями дистиллированной воды поверхности измерительной и осветительной призм и насухо вытереть их мягкой тканью.

1.2 Нанести одну-две капли исследуемой жидкости на поверхность измерительной призмы и закрыть верхнюю камеру 4 (см. рис. 3.2). Смещая осветитель 5, направить луч света в окно верхней камеры. Перемещением рукоятки 10 с окуляром зрительной трубы вверх или вниз ввести в поле зрения границу светотени. Поворотом рычага осветителя вокруг оси добиться максимальной контрастности границы светотени.

1.3 Установить вращением оправы окуляра 8 резкость границы светотени, штрихов шкалы и перекрестия сетки по глазу наблюдателя. Устранить окрашенность границы светотени вращением лимба 9 дисперсионного компенсатора.

1.4 Перемещая рукоятку с окуляром, подвести границу светотени к центру перекрестия сетки и записать отсчет n_д по шкале показателей преломления. Измерения произвести несколько раз, найти среднее значение n_д и оценить погрешность измерений.

2. 0пределение средней дисперсии n_F - n_C жидкости.

2.1 Совместить границы светотени с перекрестием сетки окуляра зрительной трубы и произвести отсчет количества делений Z по лимбу дисперсионного компенсатора.

2.2 Процесс совмещения границы светотени с перекрестием сетки повторить несколько раз, найти среднее значение Z.

2.3 После окончания измерений промыть несколькими каплями дистиллированной воды поверхности призм и протереть их мягкой тканью.

2.4 Вычислить среднюю дисперсию исследуемой жидкости:

. (3.1)

Коэффициенты A, B и s определить по измеренным значениям n_д и Z пользуясь таблицами 3.А.1 и 3.А.2 (Приложение А). Так как в таблицах значения дисперсионных коэффициентов А и В даны для показателей преломления с интервалом 1×10^-3, а с помощью рефрактометра показатели преломления измеряются с точностью 1×10^-4, соответствующие измеренным значениям n_д коэффициенты А и В необходимо получить интерполированием. Аналогично интерполированием следует определять значения s для подобных Z.

2.5 Оценить погрешность измерений.

Приложение А

Таблица 3.А.1 - Коэффициенты для определения средней дисперсии

nд	А	В	nд	А	В	nд	А	В
1,3200	0,02225	0,04263	1,3470	0,02213	0,04185	1,3740	0,02202	0,04090
1,3210	0,22225	0,04261	1,3480	0,02213	0,04181	1,3750	0,02202	0,04086
1,3220	0,02224	0,04258	1,3490	0,02212	0,04178	1,3760	0,02202	0,04083
1,3230	0,02224	0,04255	1,3500	0,02212	0,04175	1,3770	0,02201	0,04079
1,3240	0,02223	0,04253	1,3510	0,02211	0,04172	1,3780	0,02201	0,04075
1,3250	0,02223	0,04250	1,3520	0,02211	0,04168	1,3790	0,02201	0,04071
1,3260	0,02222	0,04247	1,3530	0,02211	0,04165	1,3800	0,02200	0,04067
1,3270	0,02222	0,04244	1,3540	0,02210	0,04162	1,3810	0,02200	0,04063
1,3280	0,02221	0,04242	1,3550	0,02210	0,04158	1,3820	0,02199	0,04059
1,3290	0,02221	0,04239	1,3560	0,02209	0,04155	1,3830	0,02199	0,04055
1,3300	0,02221	0,04236	1,3570	0,02209	0,04152	1,3840	0,02199	0,04051
1,3310	0,02220	0,04233	1,3580	0,02209	0,04148	1,3860	0,02198	0,04047
1,3320	0,02220	0,04230	1,3590	0,02208	0,04145	1,3870	0,02198	0,04039
1,3330	0,02219	0,04227	1,3600	0,02208	0,04141	1,3880	0,02197	0,04035
1,3340	0,02219	0,04224	1,3610	0,02207	0,04138	1,3890	0,02197	0,04031
1,3350	0,02218	0,04222	1,3620	0,02207	0,04134	1,3900	0,02197	0,04027
	0,02218	0,04219	1,3630	0,02207	0,04131		0,02196	0,04023
1,3370	0,02217	0,04216	1,3640	0,02206	0,04127	1,3920	0,02196	0,04018
1,3380	0,02217	0,04213	1,3650	0,02206	0,04123	1,3930	0,02196	0,04014
1,3390	0,02217	0,04210	1,3660	0,02205	0,04120	1,3940	0,02195	0,04010
1,3400	0,02216	0,04207	1,3670	0,02205	0,04116	1,3950	0,02195	0,04006
1,3410	0,02216	0,04203	1,3680	0,02205	0,04113	1,3960	0,02195	0,04001
1,3420	0,02215	0,04200	1,3690	0,02204	0,04109	1,3970	0,02194	0,03997
1,3430	0,02215	0,04197	1,3700	0,02204	0,04105	1,3980	0,02194	0,03993
1,3440	0,02214	0,04194	1,3710	0,02204	0,04102	1,3990	0,02194	0,03978
1,3450	0,02214	0,04191	1,3720	0,02203	0,04098	1,4000	0,02193	0,03984
1,3460	0,02214	0,04188	1,3730	0,02203	0,04094	1,4010	0,02193	0,03980

 

 

Продолжение табл. 3.А.1

	nд	А	В	nд	А	В	nд	А	В
	1,4020	0,02193	0,03975	1,4320	0,02184	0,03832	1,4620	0,02177	0,03666
	1,4030	0,02192	0,03971	1,4330	0,02183	0,03827	1,4630	0,02176	0,03660
	1,4040	0,02192	0,03966	1,4340	0,02183	0,03822	1,4640	0,02176	0,03554
	1,4050	0,02192	0,03962	1,4350	0,02183	0,03816	1,4650	0,02176	0,03648
	1,4060	0,02191	0,03957	1,4360	0,02183	0,03811	1,4660	0,02176	0,03642
	1,4070	0,02191	0,03953	1,4370	0,02182	0,03806	1,4670	0,02176	0,03636
	1,4080	0,02191	0,03948	1,4380	0,02182	0,03801	1,4680	0,02175	0,03630
	1,4090	0,02190	0,03944	1,4390	0,02182	0,03795	1,4690	0,02175	0,03620
	1,4100	0,02190	0,03939	1,4400	0,02182	0,03790	1,4700	0,02175	0,03618
1,4110	0,02190	0,03935	1,4410	0,02181	0,03785	1,4710	0,02176	0,03612
1,4120	0,02189	0,03930	1,4420	0,02181	0,03779	1,4720	0,02175	0,03606
1,4130	0,02189	0,03925	1,4430	0,02181	0,03774	1,4730	0,02174	0,03599
1,4140	0,02189	0,03920	1,4440	0,02181	0,03768	1,4740	0,02174	0,03593
1,4150	0,02188	0,03916	1,4450	0,02180	0,03763	1,4750	0,02174	0,03587
1,4160	0,02188	0,03911	1,4460	0,02180	0,03757	1,4760	0,02174	0,03681
1,4170	0,02188	0,03906	1,4470	0,02180	0,03752	1,4770	0,02174	0,03574
1,4180	0,02188	0,03901	1,4480	0,02180	0,03746	1,4780	0,02174	0,03568
1,4190	0,02187	0,03897	1,4490	0,02179	0,03741	1,4790	0,02173	0,03562
1,4200	0,02187	0,03892	1,4500	0,02179	0,03735	1,4800	0,02173	0,03555
1,4210	0,02187	0,03887	1,4510	0,02179	0,03735	1,4810	0,02173	0,03549
1,4220	0,02186	0,03882	1,4520	0,02178	0,03724	1,4820	0,02173	0,03543
1,4230	0,02186	0,03877	1,4530	0,02178	0,03718	1,4830	0,02173	0,03536
1,4240	0,02186	0,03872	1,4540	0,02178	0,03713	1,4840	0,02173	0,03530
1,4250	0,02186	0,03867	1,4550	0,02178	0,03707	1,4850	0,02173	0,03524
1,4260	0,02185	0,03862	1,4560	0,02178	0,03701	1,4860	0,02172	0,03517
1,4270	0,02185	0,03857	1,4570	0,02178	0,03695	1,4870	0,02172	0,03511
1,4280	0,02185	0,03852	1,4580	0,02177	0,03690	1,4880	0,02172	0,03505
1,4290	0,02184	0,03847	1,4590	0,02177	0,03684	1,4890	0,02172	0,03499
1,4300	0,02184	0,03842	1,4600	0,02177	0,03678	1,4900	0,02172	0,03493
1,4310	0,02184	0,03837	1,4610	0,02177	0,03672

 

Таблица 3.А.2 - Значения s для определения средней дисперсии.

Z	s	Z	s	Z	s	Z	s
	1,000		0,669		-0,052		-0,743
	0,999		0,629		-0,104		-0,777
	0,995		0,588		-0,156		-0,809
	0,988		0,545		-0,208		-0,839
	0,978		0,500		-0,259		-0,866
	0,966		0,454		-0,309		-0,891
	0,951		0,407		-0,358		-0,914
	0,934		0,358		-0,407		-0,934
	0,914		0,309		-0,454		-0,951
	0,891		0,259		-0,500		-0,966
	0,866		0,208		-0,545		-0,978
	0.839		0,156		-0,588		-0,988
	0,809		0,104		-0,629		-0,995
	0,777		0,052		-0,669		-0,999
	0,743		0,000		-0,707		-1,000
	0,707

Лабораторная работа № 4

Оптическая пирометрия

Цель работы - освоение метода оптической пирометрии; изучение устройства и принципа действия яркостного пирометра, определение систематической погрешности при его использовании для контроля температуры.

Оптическая пирометрия - метод дистанционного контроля температуры нагретых (самосветящихся) тел по их тепловому излучению в видимой части спектра. Пирометры используются, в основном, для измерения температуры тел от 300 °С до 6000 °С и выше, хотя теоретически верхний предел метода неограничен.

Тепловое излучение представляет собой электромагнитное излучение, испускаемое веществом за счет его внутренней энергии. Таким образом, все тела при температуре выше абсолютного нуля являются источниками теплового излучения.

Контроль температуры тел по их тепловому излучению основывается на закономерностях, полученных для черного тела. Черным телом называется тело, которое при данной температуре имеет наибольшую по сравнению с другими телами энергию излучения. Черное тело полностью поглощает любое электромагнитное излучение, падающее на его поверхность, т.е. его коэффициент поглощения a_e = 1.

Зависимость энергетической светимости черного тела от абсолютной температуры Т выражается законом Стефана-Больцмана

, (4.1)

где l - длина волны, s = 5,67×10^-8 Вт/(м²×К⁴) - постоянная Стефана-Больцмана, - спектральная плотность энергетической светимости черного тела, которая в свою очередь подчиняется закону Планка:

(4.2)

где с₁ = 3,742×10^-16 Вт×м², с₂ = 1,439×10^{-2 м}×К.

Длина волны l_m, при которой функция имеет максимум, связана

с температурой черного тела законом Вина

(4.3)

где b = 2,898×10^{-3 м}×К. Значение спектральной плотности энергетической светимости при l = l_m зависит от температуры по закону

, (4.4)

где А = 1,301×10^-15 Вт/(м³ ×К⁵).

Реальные тела не являются черными и лишь некоторые из них по оптическим свойствам близки к ним, например, нефтяная сажа, платиновая чернь, черный бархат в области видимого света имеют коэффициенты поглощения, мало отличающиеся от единицы. Классическим примером черного тела служит поверхность Солнца.

Энергетическая светимость серого тела М_е не зависит от длины волны и всегда меньше . Излучательную способность серого теплового излучателя характеризует коэффициент излучения Если тело излучает селективно, т.е. его энергетическая светимость различна при разных длинах волн излучения, то следует пользоваться спектральным коэффициентом излучения

. (4.5)

Значения e и e_l определяются экспериментально. В частности, спектральные коэффициенты излучения ряда веществ для рабочей длины волны пирометра ОППИР-017 приведены в [12].

Из формулы (4.4) следует, что даже небольшие изменения температуры тела приводят к значительным изменениям его спектральной плотности энергетической светимости. С другой стороны человеческий глаз способен различить разницу яркостей объекта и фона с точностью до нескольких процентов (см. л.р. № 1). Эти факты устанавливают возможность измерения температуры тела по его спектральной светимости с высокой чувствительностью.

При контроле температуры яркостными визуальными пирометрами, к которым относится и пирометр ОППИР-017, изучаемый в настоящей работе, основной оцениваемой глазом величиной является спектральная яркость излучателя L_l (в фотоэлектрических яркостных пирометрах оценивается энергетическая спектральная яркость L_e,l). Для равноярких во всех направлениях излучателей эта величина связана с их спектральной плотностью энергетической светимости соотношением

, (4.6)

где K_m = 683 лм/Вт, K_l - относительная спектральная световая эффективность. Значения K_l для среднего глаза табулированы и утверждены национальными и международными стандартами.

Для реальных (равноярких) тел из формул (4.2), (4.5) и (4.6) получим следующее выражение для спектральной яркости

. (4.7)

Из соотношения (4.7) следует, что, если реальные тела имеют одну и ту же температуру, то из-за различия в значениях e_l измеренные значения L_l будут различаться. Это не позволяет иметь единую шкалу прибора для разных объектов контроля (ОК). Поэтому шкалу яркостного пирометра градуируют по излучению черного тела, однако, при этом показания пирометра будут соответствовать не действительной, а яркостной температуре ОК.

Яркостной температурой Т_я называется физическая величина, равная температуре черного тела, при которой для данной длины волны оно имеет такую же спектральную энергетическую яркость, что и рассматриваемый излучатель. Используя приведенное определение и формулу (4.7), для определения Т_я получим уравнение

. (4.8)

Так как рабочие длины волн яркостных пирометров составляют
0,5 ¸1,5 мкм, а измеряемые температуры лежат в интервале от 600 К до
6000 К, то отношение с₂/lТ всегда больше 10. Учитывая это и lT_я ~ lТ из (4.8) получим

(4.9)

где Из соотношения (4.9) следует, что Т_я < Т, причем разность
Т_я - Т может достигать нескольких сотен кельвинов.

Кроме яркостных пирометров, принцип действия которых рассмотрен выше, в оптической пирометрии применяют цветовые пирометры (пирометры спектрального отношения), которые измеряют температуру по значению отношения энергетических яркостей ОК в двух спектральных интервалах, и радиационные пирометры (пирометры полного излучения), измеряющие температуру ОК по его энергетической светимости [11].

К числу яркостных пирометров (пирометров частичного излучения) квазимонохроматического типа принадлежит оптический пирометр
ОППИР-017 со встроенным показывающим прибором и исчезающей нитью переменного накала, который используется в данной работе.

Оптический пирометр ОППИР-017 позволяет измерять температуру тел, нагретых выше температуры начала видимого свечения, по их спектральной яркости в узком диапазоне длин волн. оценка температуры производится по значению эталонной яркости нити электрической лампы пирометра. Нить пирометра предварительно приводится в фотометрическое равновесие с телом, температура которого измеряется. Шкала прибора проградуирована в градусах Цельсия яркостной температуры накаленного тела и имеет следующие пределы измерений: первый - 800 – 1200 °С, второй - 1200 – 1400 °С.

Схема ОППИР-017 и лабораторной установки показана на рис. 4.1.

В состав ОППИР-017 входят такие основные блоки:

1) оптическая система, состоящая из объектива, окуляра, диафрагмы, поглощающих стекол и монохроматического (красного) светофильтра, позволяющего рассматривать в лучах определенного цвета нить лампы на фоне изображения раскаленного тела;

2) пирометрическая лампа, включенная в электрическую схему последовательно с аккумулятором и реостатом для регулирования тока накала нити лампы, служащей эталоном измеряемой яркостной температуры;

3) электроизмерительный прибор, представляющий собой дифференциальный амперметр магнитоэлектрической системы с двумя рамками, из которых основная включена параллельно лампе, а дополнительная - навстречу основной и последовательно с лампой. Применение этой схемы позволяет уменьшить нерабочий участок шкалы до минимальной величины.

Конструктивно пирометр ОППИР-017 включает следующие основные узлы (рис. 4.1 а, в).

Корпус 5, в котором смонтированы труба 3 объектива, внутри которой может скользить выдвижной тубус 2 с укрепленной в нем линзой 1 объектива, служащей для создания изображения накаленного тела в плоскости нити пирометрической лампы 14. На внешней стороне тубуса навернута гайка с накаткой, за которую берутся рукой при перемещении объектива. Перемещение тубуса объектива на 28 мм обеспечивает получение четкого изображения предмета, находящегося на расстоянии от объектива от 0,7 м до бесконечности.

При измерении температур свыше 1200 °С в поле зрения между линзой 1 объектива и лампой поворотом рукоятки 4 вводится одно из поглощающих (дымчатых) стекол; при этом белая указательная точка на рукоятке 4 совпадает с одной из цветных (красной или голубой) точек на корпусе 5, указывающей, на каком пределе нужно производить отсчет температуры.

Шкала 6 показывающего прибора имеет два предела измерений, указанные выше. Первый (нижний) предел измерений обозначен на шкале голубой точкой, а второй (верхний) предел - красной точкой. Когда белая указательная точка на рукоятке 4 совпадает с голубой точкой на корпусе 5, то отсчет следует производить на нижнем пределе измерений, в случае ее совпадения с красной точкой отсчет производится на верхнем пределе измерений.

в крышке 7 корпуса смонтирован кольцевой реостат для регулирования тока накала пирометрической лампы 14. При повороте кольца 8 слева направо по направлению стрелки, нанесенной на кольцо, сопротивление реостата, введенное в цепь накала пирометрической лампы, уменьшается. При повороте кольца 8 влево до упора, ограничивающего вращение кольца, цепь накала лампы разрывается.

Окулярная система служит для рассматривания в монохроматических лучах нити пирометрической лампы 14 на фоне изображения накаленного тела, температура которого измеряется. Окулярная система смонтирована в выдвижном тубусе 10 окуляра, перемещаемом в направляющей трубе 9, выполненнойкак одно целое с крышкой 12 реостата. В тубусе окуляра установлены линза окуляра, монохроматический (красный) светофильтр, укрепленный в поворотной обойме 11, и входная диафрагма, за которой находится глаз наблюдателя при измерении температуры.

В наружный конец тубуса 10 ввернуто основание окуляра с накатанной наружной частью, с помощью которой перемещают окулярную систему при наводке на резкость. Выдвижение тубуса окулярной системы обеспечивает четкую видимость нити пирометрической лампы для любого глаза, характеризуемого значением от +13 до - 6 диоптрий.

Электроизмерительный показывающий прибор, встроенный в пирометр, реагирует на изменение напряжения и тока пирометрической лампы 14, изменяющихся в зависимости от сопротивления нити лампы, а следовательно, и от ее температуры. Электроизмерительный прибор и реостат смонтированы в крышке корпуса.

Электрическая схема питания пирометра, за исключением источника питания 21, вмонтирована в корпус пирометра.