Особенности миграции радионуклидов и прогнозирование радиоактивного загрязнения местности 1 страница

Бет а-и злучение

Прохождение бета-частиц через вещество сопровождается упругими и неупругими соударениями с ядрами и электронами тормозящей среды.

Упругое рассеяние бета-частиц на ядрах более вероятно и осуществ­ляется при относительно низких энергиях электронов Е_в< 0,5 МэВ (рис. 1.8). Упругое рассеяние бета-частиц на электронах в 2 раз (2 — величина заряда ядра) менее вероятно, чем на ядрах (рис. 1.9). Возможен в редких случаях и сдвиг ядер атомов кристаллической решетки (рис. 1.10).

При энергии бета-частиц выше энергии связи электрона и до = 1 МэВ основным механизмом потерь энергии является неупругое рассеяние на связанных электронах, приводящее к ионизации и возбуждению атомов (рис. 1.11).

При больших энергиях электронов главным механизмом потерь энер­гии является радиационное торможение, при котором возникает тормоз­ное излучение.

Одним из вариантов неупругого взаимодействия является К-захват. Таким образом, процессы взаимодействия бета-частиц со средой ха­рактеризуются радиационным торможением и относительно большой по­терей энергии или значительным изме­нением направления их движения в эле­ментарном акте. Вследствие этого вза­имодействия интенсивность пучка бета-частиц уменьшается почти по экспонен­те с ростом толщины поглощающего слоя х, т.е. для бета-частиц справедлива фор­мула (1.38).

Р Рис. 1.11. Ионизация атома бета-частицами (неупругое взаимодействие)

Путь бета-частиц в веществе пред­ставляет ломаную линию, а пробег бета-частиц одинаковых энергий имеет зна­чительный разброс. Это связано с тем, что масса бета-частиц крайне мала, по­этому вероятность упругого рассеяния

?ппп « ^Ш6' ^{Ч6М У ТЯЖеЛЫХ чаСТИЦ Пробег} бета-частиц примерно в 1000 раз больше пробега альфа-частиц в веществе. В таблице 1.2 показана средняя глубина пробега бета-частиц в воздухе, биологической ткани и для примера в алюминии

Таблица 1.2

Пробеги бета-частиц

Максимальная		Биологическая
энергия бета-	Воздух, см	ткань, мм	Алюминий,
частиц, Е, МэВ			мм
0,01	0,13	0,002	0 0006
0,02	0,52	0,008	0,0026
0,03	1,12	0,018	0,0056
0.04	1,94	0,030	0,0096
0,05	2,91	0,046	0,0144
0,06	4,03	0,063	0.0200
0.07	5,29	0,083	0,0263
0,08	6,93	0,109	0,0344
0,09	8,20	0,129	0,0407
0,1	10,1	0,158	0,050
0,5		1,87	0,593
1,0		4,80	1 52
1,5		7,80	2,47
2,0		11,1	3,51
2,5		14,3	4,52
3,0		17,4	5,50
5,0		29,8	9,42
		60,8	19,2

Примечание. Наиболее распространены радионуклиды, излучающие бета-частицы с энергией от нескольких десятков килоэлектронвольт <Г₃ Л, 5 ш1.

Итак, бета-частицы не имеют точной глубины проникновения, так как обладают непрерывным энергетическим спектром. Для грубой оценки глуби­ны пробега бета-частиц пользуются приближенными формулами.

Одна из них: К /К =р /р , (1.44)

" Ср ВОЗД Г ВОЗД ^Ср' ¹ '

где К_ср - длина пробега в среде; К_вмд - длина пробега в воздухе, К_возд = 450 Е_р; р_возд и р_ср - плотность воздуха и среды соответственно; Е_р - энергия бета-частиц.

Альфа-излучение

Энергия альфа-частиц находится в пределах 4-10 МэВ, скорость при­мерно 20 000 км/с. Имея большую массу и значительную энергию, они ее расходуют в основном на неупругое рассеяние на электронах атомов. Таким образом, альфа-частицы обладают большой ионизирующей способностью. В редких случаях альфа-частица может проникнуть в ядро и вызвать ядерную реакцию. Полная ионизация, создаваемая альфа-частицами на всем пути в среде, составляет примерно 120-150 тысяч пар ионов. Удельная иониза­ция изменяется от 25 до 60 тысяч пар ионов на 1 см пути в воздухе. Удельная ионизация увеличивается к концу пробега альфа-частиц Это связано с тем, что при прохождении через вещество энергия альфа-частицы, а значит, и ее скорость уменьшаются. В результате увеличивается вероятность ее взаимо­действия с электронами атома. Это приводит к увеличению ионизации веще­ства, достигая максимума в конце пробега.

Альфа-частицы, имея двойной электрический заряд и большую массу, буквально «продираются» через атомы вещества. Вследствие сильных по­терь энергии альфа-частицы проникают на незначительную глубину.

В отличие от фотонов и бета-частиц длина пробега альфа-частиц экс­поненциальному закону не подчиняется. Поэтому пользуются империче-скими формулами. Так, например, для воздуха при 0°С и давлении 760 мм рт. ст. (0,1 Па) длина пробега альфа-частиц с энергией от 3 до 8 МэВ может быть рассчитана по формуле Гейгера:

К = Е ^2/3 /3, (см). П-45)

Длина пробега К_а альфа-частиц в воздухе при температуре 15°С и дав-пении 0,1 Па определяется по формулам:

Р_а= 0,318 Е_в^м , (см) - если Е_а = (4-7) МэВ; ⁽¹⁴⁶⁾

Р_о = 0,56 Е™ , (см) - есл и Е_а < 4 МэВ, ^{(1 А1)}

где Е_а - энергия альфа-частиц.

Пробег альфа-частиц в веществе, отличном от воздуха определяют по формуле Брегга:

Р_а=10^(МЕ_о³)^1/2/р. см,

где М - атомная масса; р - плотность вещества, г/см³.

В таблице 1.3 показана длина пробега альфа-частиц в воздухе, биоло­гической ткани и алюминии. Алюминий взят в качестве примера, так как именно металлы чаще всего применяются для защиты человека и электрон­ных схем от ионизирующих излучений.

Энергия альфа-частиц Е„, МэВ Воздух, см Биологическая ткань, мкм Алюминий, мкм 4,0 2,5 4,5 3,0 5,0 3,5 6,0 4,6 7,0 5,9 8,0 7,4 9,0 8,9 ПО 10,6

Таблица 1 3 Пробеги альфа-частиц в воздухе, биологической ткани и алюминии

Нейтронное излучение

Нейтроны взаимодействуют только с ядрами атомов. При облучении ядер атомов вещества нейтронами их энергия расходуется на: упругое рас­сеяние, неупругое поглощение ядрами вещества, деление тяжелых ядер.

Таким образом, нейтронный поток обладает способностью косвенной ионизации вещества при определенных значениях энергии, а проникающая способность подчиняется экспоненсиальному закону.

Сравнительная характеристика способности проникновения излуче­ний через различные вещества с учетом толщины преграды поясняется рис. 1.12.

Альфа- излучение -------------------------------------- Бета-излучение             Гамма и рентгеновские лучи     --- ^       Нейтроны         I--------

Рис. 1.12. Проникающая способность разных видов ионизирующего излучения

Бумага Орг. стекло Бетон Свинец

В зависимости от энергии нейтронов преобладают те ипи иные виды взаимодействия. При энергии менее 0.025 эВ (холодные нейтроны) и при энергии 0,025-0,05 эВ (тепловые нейтроны) наблюдается реакция захвата тепловых и холодных нейтронов. При энергии 0,05-0,5 кэВ (промежуточные нейтроны) наблю­дается упругое рассеяние При энергии 0,2-20 МэВ (быстрые нейтроны) наблюда­ется как упругое, так и неупругое рассеяние. При энергии 20-300 МэВ (сверхбыст­рые нейтроны) наблюдаются ядерные реакции.

В результате неупругого рассеяния нейтроны передают ядрам часть своей энергии и изменяют направление своего движения. Ядра атомов, по­лучив дополнительную энергию, вылетают из атомов и, проходя через ве­щество производят его ионизацию. Чем меньше масса ядер среды, через которую проходят нейтроны, тем большую долю энергии они теряют в про­цессе упругого рассеяния. Поэтому в качестве замедлителей нейтронов лучше всего использовать водородсодержащие или легкие вещества - воду, углерод, парафин. В процессе упругого рассеяния энергия нейтрона умень­шается до теплового движения молекул и атомов среды.

В результате неупругого взаимодействия нейтрон поглощается ядром, при этом ядром испускаются различные частицы и гамма-кванты. При определенной энергии нейтрона возможно деление тяжелых ядер на две примерно равные части, при этом из ядра выбрасывается несколько нейт­ронов, и если масса вещества больше критической, произойдет цепная ре­акция деления атомного взрыва.

Воздействие радиоактивных излучений на физические свойства некоторых материалов Физические свойства многих твердых тел изменяются под воздействи­ем ионизирующих излучений. Общим для всех твердых тел является то, что их параметры и свойства при облучении определяются, как правило, возни­кающими дефектами в структуре. В результате образования радиационных дефектов изменяются структурные, механические и электронные свойства твердых тел. Степень воздействия ионизирующих излучений на твердые тела, особенно на полупроводники, зависит, с одной стороны, от структуры крис­таллической решетки, типа и концентрации примесей, а с другой стороны -она определяется условиями облучения, а именно: видом излучений, их энер­гий, плотностью потока частиц и гамма-квантов, временем облучения, тем­пературой твердого тела. Особенно опасными являются нейтронный поток и гамма-кванты, обладающие высокой проникающей способностью Пара­метры излучений, при которых происходят структурные изменения, пред­ставлены в таблице 1.4.

Полупроводники изменяют свои свойства при облучении и становятся непригодными для использования как в интегральных схемах, так и в от­дельных приборах.

Меньше изменяется структура у стекла но больше у керамики В ре­зультате чего изменяются изолирующие свойства, а стекла изменяют и свою прозрачность, как правило, окрашиваются в фиолетовый цвет или темнеют

Вызывает начало изменений параметров Виды элементов Мощность дозы Поток нейтронов, и материалов гамма-излучения, Р/ч нейтр./кв.м Диоды, транзисторы 3,5- Ю8 1015 Микросхемы, 3,5-107 10'6 полупроводники     Радиолампы 1710" 210'9 Резисторы, 3,5-109 2-Ю'4 конденсаторы     Газоразрядные приборы 3,5-108 _____ Магнитные материалы 3,5-1010 10'9 Выпрямители 17-108 5-Ю16

Воздействие проникающей радиации на элементы схем

В зависимости от степени воздействия радиации изменения в структуре стек­ла могут быть обратимыми и необратимыми.

Полимерные материалы, широко применяющиеся в электронике, из­меняют свою структуру и свойства под воздействием ИИ так же как и полу­проводники.

Металлы, при их облучении ИИ, изменяют свои механические и элект­рические свойства, в частности, возрастает удельное сопротивление и умень­шается плотность.

Пьезокварцевые материалы и изделия под воздействием ИИ изменя­ют свои магнитные, механические, электрические, тепловые и оптические свойства. Так как эти изделия являются наиболее ответственными функцио­нальными элементами радиоэлектронной аппаратуры (генераторы, элект­рические фильтры, резисторы, ультразвуковые устройства, линии задерж­ки), то они должны быть особо защищены специальными экранами, если есть угроза их облучения радиоактивными лучами.

Степень разрушения конденсаторов зависит от типа диэлектрика, их свойств, вида и времени облучения.

 

Радиокомпоненты

Характер и степень изменения электрофизических свойств радиоком­понентов при воздействии на них ионизирующих излучений зависят от ха­рактеристик излучения (плотности потока, энергетического спектра, мощно-30 сти дозы), продолжительности его воздействия, конструктивных особеннос­тей изделий и применяемых в них материалов.

Под воздействием непрерывного гамма- и нейтронного излучения у магнитных материалов изменяются индукция, магнитная проницаемость, электрическое сопротивление и другие характеристики. Значительные оста­точные изменения характеристик магнитных материалов наблюдаются при флюенсах нейтронов примерно 10'⁸-10¹⁹ нейтр./см^[1]. Облучение трансфор­маторов приводит их к сильному радиационному нагреву уже при плотности потока нейтронов ц> = 10" нейтр/см^[2] с При этом сопротивление изоляции трансформаторов уменьшается на несколько порядков. После прекраще­ния действия излучений сопротивление изоляции практически полностью восстанавливается. Необходимо учитывать не только радиационную стой­кость изделий, но и их способность нормально работать в условиях облуче­ния. Например, при нейтронном облучении многих материалов появляется наведенная радиоактивность, и если детали находятся вблизи людей, то необходимо выбирать такие материалы, в которых наводится минимальная активность.

ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ: 1. Краткая характеристика ионизирующих излучений

3. Ионизирующая способность бета-частиц. 4. Ионизирующая способность альфа-частиц. 5. Особенности взаимодействия нейтронов с веществом. 6. Проникающая способность гамма-излучения. 7. Проникающая способность бета-изпучения. 8. Проникающая способность альфа-излучения. 9. Воздействие ионизирующих излучений на пластмассы.

В современных электронных схемах важную роль играют высокочас­тотные и низкочастотные разъемы. Их устойчивость при облучении зависит от типа диэлектрика.

1.2.3. Характеристики ионизирующих излучений. Единицы измерения излучений

Для установления закономерностей распространения и поглощения иони-| зирующих излучений в среде, в том числе и в биологической ткани, введены следующие основные характеристики ионизирующих излучений: энергия час­тиц и гамма-квантов, плотность потока частиц (фотонов), флюенс частиц (фо­тонов), поглощенная доза, мощность поглощенной дозы, керма, экспозици­онная доза фотонного излучения, мощность экспозиционной дозы, эквива­лентная доза, мощность эквивалентной дозы, эффективная доза, полувеко­вая эквивалентная доза, коллективная эквивалентная доза и др.

• Энергия частиц или гамма-квантов Б - выражается в Джоулях или элентронволыпах (эВ). Величина Джоуль используется в системе СИ, электронвольт (эВ) - внесистемная единица.

Справка. В 1960 году Генерапьная конкуренция по мерам и весам приняла единую Международную систему единиц (СИ). В 1980 году в СССР принят стан­дарт СТ СЭВ1052-78 «Метрология. Единицы физических величин» и система СИ стала обязательной. В 1981 году вводится ГОСТ 8.417-81, дополняющий и уточня­ющий СТ СЭВ1052-78. Однако, учитывая, что многие приборы, находящиеся в пользовании, уже отградуированы во внесистемных единицах, установлен пере­ходный период применения внесистемных единиц

1эВ = 1,6,10-¹⁹Дж, (1.49)

где 1эВ - это энергия, которую приобретает электрон, ускоренный разно­стью потенциалов в 1В на пути в 1 см.

• Плотность потока частиц (гамма-квантов) ф - выражается числом частиц (гамма-квантов), падающих на единицу поверхности в единицу вре­мени. Поверхность расположена нормально к направлению движения час­тиц. Единица измерения - частица/м²с.

• Флюенс частиц (фотонов) характеризует полное число частиц, про­шедших через единичную поверхность за все время облучения:

Ф = <р*. (1.50)

Единица измерения флюенса - частица/м² .

• Поглощенная доза - количество энергии Б, переданное веществу из­лучением в пересчете на единицу массы т:

О = йЕйт, (Дж/кг). (1.51)

1Дж/кг = 1Грей. Внесистемная единица - рад (радиационная адсорб­ционная доза). 1Грей = 100 рад.

Примечание: Согласно РД50-454-84 использование единицы «рад» не реко­мендуется. Однако из-за использования приборов с этой градуировкой на практи­ке она пока используется.

Доза в органе или ткани (О_т) - средняя поглощенная доза в опреде­ленном органе или ткани человеческого тела: 0_Т=(Мт_Т) ]ОС1т,

где т_т - масса органа или ткани; О - поглощенная доза в элементе массой дт.

Вредное воздействие ионизирующих излучений на человека зависит не только от полученной дозы, но и от времени, за которое она получена, поэтому введено понятие мощность поглощенной дозы.

• Мощность поглощенной дозы - отношение приращения поглощен­ной дозы сГО за время А:

Р = сГО/с/г. (1.52)

Единицы измерения мощности дозы: рад/с, Гр/с, рад/ч, Гр/ч и т.д. Мощность поглощенной дозы в ряде случаев можно рассматривать как величину постоянную или изменяющуюся по экспоненте, т.е.:

Р = СОП81 или Р = Р_ое "^0693т.(1.53)

• Керма - (абревиатура английских слов в переводе обозначает: «кине­тическая энергия ослабления в материале»). Характеристика используется для оценки воздействия на среду косвенно ионизирующих излучений. Керма - это отношение суммы первоначальных кинетических энергий а"Е_к всех за­ряженных частиц, образованных косвенно ИИ в элементарном объеме к массе с!т вещества в этом объеме:

К=бЕ/бт. (1.54)

Единицы измерения в СИ и внесистемная: Грей и рад соответственно. Керма введена для более полного учета поля излучения, в частности

плотности потока энергии и используется для оценки воздействия на среду

косвенно ионизирующих излучений.

• Экспозиционная доза вводится только для рентгеновского и гамма-излучения и характеризует их способность создавать в веществе заряжен­ные частицы. Выражается отношением суммарного электрического заряда ионов одного знака О, образованного излучением в некотором объеме воз­духа к массе дт в этом объеме:

X = СЮ/СИГ». (1-55)

Единица измерения в системе СИ - Кулон/кг, внесистемная единица -Рентген.

1 Рентген - это доза фотонного излучения, при прохождении которого через 1м³ сухого воздуха при температуре 0°С, давлении 1013 гПа (760 мм

Вид излучения и диапазон энергии Коэффициенты качества К Фотоны всех энергий Электроны всех энергий Альфа-частицы Нейтроны с энергией:   < ЮкэВ от ЮкэВ до 100 кэВ > 100 кэВ до 2 МэВ > 2 МэВ до 20 МэВ > 20 МэВ Протоны с энергией более 2 МэВ, кроме протонов отдачи Альфа-частицы, осколки деления, тяжелые ядра Примечание. Все значения относятся к излучению, падающему на тело, а в случае внутреннего облучения - испускаемому при ядерном превращении.

Коэффициенты качества излучения

рт. ст.), образуется 2-Ю¹⁵ пар ионов, несущих электрический заряд в одну электростатическую единицу количества электричества данного знака

Доза в 1Р накапливается за 1 час на расстоянии 1 м от источника ра­дия массой в 1 г, т.е. активностью в 1 Ки.

Между единицами существует следующая зависимость: 1Р = 2,5810^ Кл/кг; 1Кл/кг = 3,876-10³ Р

Отметим, что 1Р соответствует 0,873 рада в воздухе и 1Р соответствует 0,95 рада в биологической ткани.

Примечание. Согласно РД 50-454-84 характеристика «экспозиционная доза» подлежит изъятию из употребления. Однако в настоящее время многие приборы еще отградуированы в рентгенах и продолжают использоваться.

Вместе с тем. можно назвать причины изъятия из обращения экспозицион­ной дозы:

- экспозиционная доза введена только для фотонного излучения и не может быть использована для смешанного излучения:

- даже для фотонного излучения область практического использования экс­позиционной дозы ограничена энергией 3 МэВ;

- значения экспозиционной дозы в рентгенах и поглощенной дозы в воздухе в радах отличаются всего лишь примерно в 1,14 раза;

- существенное изменение размеров единиц при переходе на единицы СИ и нецелочиспенный, неудобный коэффициент связи между системными и внесис­темными единицами могут быть причинами многих ошибок.

Мощность экспозиционной дозы - отношение приращения экспо­зиционной дозы 6Х за интервал времени от к этому интервалу:

х = йх/л. ⁽¹'⁵⁶⁾

Единицы измерения: в системе СИ - А/кг; внесистемная единица - Р/с, Р/ч, мР/ч, мкР/ч и т.д.

• Эквивалентная доза (Н_тк)- поглощенная доза в органе или ткани, умноженная на соответствующий коэффициент качества излучения К дан­ного вида излучения Р. Введена для оценки последствий облучения биоло­гической ткани малыми дозами (дозами не превышающими 5 предельно допустимых доз при облучении всего тела человека), т.е. 250 мЗв/год. Ее нельзя использовать для оценки последствий облучения большими дозами. Доза эквивалентная равна:

(1.57)

н_тк = о_тк-к,

где О_тк - поглощенная доза биологической тканью излучением Р; К - коэф­фициент качества для отдельных видов излучений Р (альфа-частиц, бета-частиц, гамма-излучений и др.), учитывающий относительную эффективность различных видов излучения в индуцировании биологических эффектов (табл. 1.5).

Формула (1.57) справедлива для оценки как внешнего, так и внутренне­го облучения только отдельных органов и тканей или равномерного облуче­ния всего тела человека. При воздействии различных видов излучений одно­временно с различными взвешивающими коэффициентами эквивалентная доза определяется как сумма эквивалентных доз для всех этих видов излу­чения Р:

Н_т=ХН_т.р. (1-58)

Установлено, что при одной и той же поглощенной дозе биологический эффект зависит от вида ионизирующих излучений и плотности потока излу­чения.

Примечание. При использовании формулы (1.57) средний коэффициент каче­ства принимают в данном объеме биологической ткани стандартного состава: 10,1% водорода, 11,1% углерода, 2,6% азота, 76,2% кислорода. Единица измерения эквивалентной дозы в системе СИ: Зиверт (Зв).

• Зиверт - единица эквивалентной дозы излучения любой природы в биологической ткани, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза в 1 Гр образцового рентгеновского и гамма-излу­чения.

Ткань или орган Коэффициент \УТ Половые железы 0.20 Красный костный мозг 0.12 Толстый кишечник 0.12   0,12 ЖелУДОК 0.12 Мочевой пузырь________________ 0.05 Молочные железы 0.05 Печень 0.05 Пищевод 0.05 Щитовидная железа 0,05 Кожа, клетки костных поверхностей 0,01 Остальные органы 0.05

Таблица 1.6 Взвешивающие коэффициенты УУТ'_____________

Примечание к таблице 1.6. При расчетах учитывать, что ((Остальные орга­ны» включают надпочечники, головной мозг, экстраторакальный отдел органов дыхания, тонкий кишечник, почки, мышечную ткань, поджелудочную железу, селе­зенку, вилочковую железу и матку. В тех случаях, когда один из перечисленных органов получает эквивалентную дозу, превышающую самую большую дозу, полу­ченную любым из двенадцати органов, для которых определены взвешивающие коэффициенты, следует приписать этому органу взвешивающий коэффициент, равный 0,025, а оставшимся органам из рубрики «остальные органы» приписать суммарный коэффициент, равный 0,025.

Существует и внесистемная единица - бэр (биологический эквивалент рада), которая постепенно изымается из пользования. 1 Зв = 100 бэр.

• Мощность эквивалентной дозы - отношение приращения эквива­лентной дозы оТН за время от:

Н = сп4/А. (1.59)

Единицы измерения мощности эквивалентной дозы мЗв/с, мкЗв/с, бэр/с, мбэр/с и т.д.

В случае неравномерного облучения тела человека формула (1.57) использована быть не может, так как биологический эффект может оказать­ся другим. Поэтому введена «эффективная доза».

• Эффективная доза (Е) - это такая доза при неравномерном облуче­нии тела человека, которая равна эквивалентной дозе при равномерном облучении всего организма, при которой риск неблагоприятных последствий будет таким же, как и при неравномерном облучении тела человека.

Учет неравномерного облучения производится с помощью коэффици­ента радиационного риска (взвешивающий коэффициент), который учитыва­ет радиочувствительность различных органов человека:

 

Е = ЕН_|ОТ_Т1, (1.60)

где К - эквивалентная доза в данном 1-том органе, биологической ткани; ^_л - взвешивающий коэффициент для тканей и органов, учитывающий чувстви­тельность разных органов и тканей при возникновении стохастических эф­фектов радиации в ьм органе; сумма рассматривается по всем тканям т.

Взвешивающий коэффициент характеризует отношение стохастического риска поражения какого-либо органа или ткани к риску поражения всего организма при равномерном облучении всего тела. Риск поражения всего организма принимают равным 1, т.е. сумма 1-х коэффициентов риска равна 1. Рекомендуемые МКРЗ значения ХЛ/^ приведены в таблице 1.6. Единицы измерения те же, что и эквивалентной дозы.

Подчеркнем, что и эквивалентная и эффективная доза являются вели­чинами, которые предназначены для применения в радиационной безо­пасности для оценки вероятности стохастических эффектов.

• Полувековая эквивалентная доза. Поглощенная доза при внешнем облучении формируется в то самое время, когда ткань или орган находятся в поле излучения. Однако при внутреннем облучении формирование сум­марной поглощенной дозы растягивается во времени, и она накапливается постепенно по мере радиоактивного распада радионуклида и его выведе­ния из организма. Распределение во времени поглощенной дозы зависит от типа радионуклида, его физико-химической формы, характера поступле­ния и ткани, в которой он откладывается. Для учета этого распределения и введено понятие полувековая эквивалентная доза. Она представляет собой временной интеграл мощности эквивалентной дозы в определенной ткани (органе). В качестве предела интегрирования МКРЗ установила 50 лет для взрослых и 70 лет для детей (рис. 1.13).