Возбуждения электрических машин с учётом насыщения

 

Процессы в цепи возбуждения электрических машины без учёта влияния реакции якоря, потоков рассеяния и вихревых токов можно описать следующими дифференциальными уравнениями:

U_В = I_В×R_В + W_В ; (4.1)

 

Ф_В = ¦(I_В), (4.2)

 

где U_В, I_В - соответственно напряжение и ток возбуждения;

R_В - суммарное сопротивление цепи возбуждения с учётом силовой цепи возбудителя;

W_В - суммарное число витков обмотки возбуждения;

Ф_В - поток возбуждения;

¦(I_В) - нелинейная зависимость, не имеющая аналитического выражения, называемая кривой намагничивания электрической машины.

На рис. 4.1, приведена обобщённая кривая намагничивания двигателя в относительных единицах.

 

 

Рис. 4.1

 

Вводим оператор дифференцирования в уравнение (4.1)

 

U_В = I_В×R_В + W_В×Ф_В×р. (4.1)

Отсюда

Ф_В = . (4.2)

 

Преобразуем выражение за скобками в (4.2) к виду

 

= = ,

 

где К_ВН = и Т_ВН = .

 

Соответственно коэффициент и электромагнитная постоянная времени цепи возбуждения электрической машины для спрямлённой характеристики намагничивания рис. 4.1 (прямая 2).

 

Тогда выражение (4.2) преобразуется к виду

 

Ф_В = . (4.2)

 

На основе (4.2) и обратной кривой намагничивания

I_В = ¦₁(Ф_В) нелинейная цепь возбуждения может быть представлена структурной схемой вида (рис. 4.2).

 

Рис. 4.2

 

Если провести линейную аппроксимацию кривой намагничивания для какого-либо конкретного значения потока Ф_В0, то структурная схема на рис. 4.2 может быть преобразована к виду (рис. 4.3).

 

 

Рис. 4.3

 

Здесь К_i = , причём DI_В и DФ_В относительно небольшие приращения тока и потока возбуждения, полученные по кривой намагничивания в окрестности аппроксимируемой точки I_В0 (см. рис. 4.1). После эквивалентных преобразований структурная схема на рис. 4.3 может быть представлена на рис. 4.4.

 

 

Рис. 4.4

 

Здесь К_В = и Т_В = соответственно коэффициент и электромагнитная постоянная времени цепи возбуждения для выбранной точки аппроксимации. Очевидно, что по мере возрастания тока возбуждения растёт и величина коэффициента К_i, а это, в свою очередь, снижает значения К_В и Т_В по мере насыщения магнитной системы электрической машины.

Параметры исследуемой цепи возбуждения по вариантам приведены в таблице 4.1.

Таблица 4.1.

№ вар.
парам.
ФН, В×с	0.146	0.2	0.11	0.12	0.16	0.18	0.22	0.2	0.18	0.16	0.14	0.12
IВН, А
RВ, Ом		9.5	9.1	8.15	7.33	6.28	6.66	7.09	7.58	8.46	9.56	10.5
ТВН, с		3.5	4.0	4.5	5.0	5.5	6.0	5.5	5.0	4.5	4.0	3.5

 

Внимание! До того, как приступить к выполнению лабораторной работы, необходимо рассчитать реальную кривую намагничивания двигателя для своего варианта, используя для этого рис. 4.1 и номинальные данные из таблицы. Кривая намагничивания моделируется с помощью блока Look-Up Table.

После этого рассчитать параметры и реализовать цифровую модель в соответствии со структурной схемой на рис. 4.2.

В отчёте по лабораторной работе необходимо:

 

1) проанализировать переходные процессы в цепи возбуждения, обусловленные изменением напряжения возбуждения DU_В = +0.1U_ВН при условии, что к обмотке возбуждения уже приложено напряжение U_В0 = 0.3U_ВН, 0.6U_ВН и 0.9U_ВН. Для того, чтобы исключить переходные процессы, связанные с приложением к обмотке возбуждения начального напряжения U_В0, необходимо в интегрирующем звене на модели задать начальное значение потока возбуждения, рассчитанное для этого режима с учётом кривой намагничивания;

2) для трех начальных значений протока возбуждения построить частотные характеристики (ЛАЧХ и ЛФЧХ), входной сигнал для частотной характеристики , выходной .

3) по полученным кривым переходных процессов рассчитать значения К_В и Т_В для каждого режима;

4) построить зависимости К_В и Т_В от величины ;

5) сделать выводы по полученным результатам.

Лабораторная работа № 5