ИСТОЧНИКИ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ

В измерительных приборах используются различные виды ядерных излучений (альфа-, бета-, гамма- и нейтронное излучение). Источниками ядерных излучений служат естественные и искусственные изотопы.

Основными понятиями, характеризующими ядерные излучения, являются активность источника, интенсивность излучения, доза излучения и мощность дозы.

Активность источника А (расп/сек) характеризует число актов распада, происходящих в источнике в одну секунду. Единица активности кюри равна активности препарата данного изотопа, в котором в одну секунду происходит 3,700*10¹⁰ актов распада.

Интенсивностью излучения J (вт/м²) называется количество энергии, происходящее в единицу времени через единицу поверхности, расположенной перпендикулярно направлению падающих лучей.

Доза излучения W (дж/кг или рад, 1 рад = 0,01дж/кг)характеризует количество энергии, поглощенной средой.

Мощность дозы G (вт/кг или рад/сек) равна энергии, поглощаемой облучаемым веществом в единицу времени.

Экспозиционная доза рентгеновского или гамма-излучений, измеряемая обычно в рентгенах (1 р = 2,58*10^-4 к/кг), характеризует ионизирующую способность излучения. Величина дозы обычно оценивается косвенным путем по числу ионов, образовавшихся при нормальных условиях в результате взаимодействия излучения с воздухом. Воздух наиболее удобен для экспериментов, так как измерительная аппаратура в этом случае может не герметизироваться. Энергия, необходимая для образования ионной пары (свободный электрон и ионизированная молекула) в воздухе, равна и практически не зависит от вида и энергии излучения. При дозе излучения 1р образуется 2,08*10⁹ ионных пар.

Мощность экспозиционной дозы Р измеряется в а/кг или р/сек.

Основные соотношения при использовании a-лучей.Эти лучи являются ядрами атома гелия и несут положительный заряд. Энергия a-частиц Е_а составляет 3 –11 Мэв. Проникающая способность их очень мала. Длина пробега l (в миллиметрах) a-частиц в воздухе и веществе определяется соотношениями:

где - начальная энергия частицы, Мэв;

и - плотности воздуха и вещества;

и - атомные веса воздуха и вещества

Наибольшая длина пробега a-частиц в воздухе равна 90 мм, в твердых телах они поглощаются уже в слоях порядка единиц или десятков микрон (для алюминия ). Вследствие этого источник a- частиц должен быть помещен непосредственно в ионизационную камеру.

Масса a-частиц примерно в 7000 раз превышает массу электрона, эти частицы, как более тяжелые, являются наиболее сильным ионизирующим агентом. Одна a-частица создает на своем пути около 200 000 ионов. Общее число ионных пар, возникающих по одну сторону плоскости излучателя в секунду, т.е. частота образования ионов, определяется формулой:

где А – активность источника, кюри;

С=3,7*10¹⁰ – количество частиц, испускаемых в 1 сек при активностиисточника 1 кюри.

Если все образующие ионы достигают электродов, то ток

где q – заряд иона.

Основные соотношения при использовании b-лучей.Эти лучи представляют собой поток электронов; их энергетический спектр непрерывен в пределах от нуля до максимальной энергии . Бэта-частицы обладают значительно меньшей ионизационной способностью, чем a-частицы.

На пути 10 мм в воздухе b-частица создает примерно 5 ионныз пар.

Длина пробега b-частицы в воздухе составляет 5000 мм, в твердых телах она достигает нескольких миллиметров; например, в алюминии длина пробега равна 1,75 мм. Проходя сквозь вещество, b-частицы взаимодействуют с электронами и ядрами вещества, при этом одна часть их резко меняет свое направление – рассеивается, другая – поглощается. Поглощение b-частиц в функции толщины слоя вещества подчиняется выражению

где J – интенсивность потока излучения (вт/м²), прошедшего сквозь слой вещества толщиной d мм;

J₀ – интенсивность потока излучения, падающего на поглотитель, вт/м²;

m_Л – линейный коэффициент поглощения, зависящий от природы материала и приводимый в таблицах, 1/мм;

m_М – массовый коэффициент поглощения, практически не зависящий от природы поглотителя, мм²/мг;

r - плотность вещества, мг/мм³.

Иногда поглощающие свойства вещества характеризуют толщиной слоя половинного поглощения , которая представляет собой толщину слоя данного вещества, ослабляющего интенсивность пучка b-частиц вдвое.

Ослабление b-частиц при прохождении через вещество зависит не только от толщины вещества, но и от его формы, поскольку ослабление определяется не только поглощением, но и рассеиванием b-частиц. Поэтому при большой толщине объекта измерения ослабление не будет соответствовать выражению 1.1. величина рассеянного (отраженного) в обратном направлении потока излучения зависит от толщины и атомного номера рассеивателя и описывается выражением

где J_рас – интенсивность рассеянного потока излучения (вт/м²) при толщине рассеивателя, равной d мм;

J_{рас.макс.} – то же при d®¥;

m_рас – коэффициент обратного рассеивания, 1/мм.

Зависимость интенсивности рассеянного b-излучения от атомного номера рассеивателя описывается формулой

где z₁ и z₂ – атомные номера материалов;

n – постоянный коэффициент, зависящий от геометрических размеров (обычно n = 0,7¸0,8).

В измерительной технике используется в основном проникающая способность b-частиц и излучатель обычно помещается вне преобразователя.

Интенсивность потока J₀ вт/м², падающего на поглотитель, определяется формулой

где r₀ – расстояние от источника излучателя до поглотителя, м;

Е_b - энергия, Мэв.

Ионизация, производимая b-частицами, попавшими в ионизационную камеру, после поглощения (ослабления) их объектом измерения подсчитывается по тем же соотношениям, какие были приведены выше применительно к a-преобразователям.

Основные соотношения при использовании g-лучей.Эти лучи представляют собой электромагнитное излучение с очень короткими длинами волн, однако их тоже рассматривают как поток материальных частиц – так называемых фотонов или g-квантов. Энергия фотона Еg, выраженная в мегаэлектрон-вольтах:

где l - длина волны g-излучения в Х-единицах (Х=10^-10 мм).

Взаимодействие g-лучей с атомами поглотителя происходит сравнительно редко, поэтому g-лучи обладают большой проникающей способностью и малой ионизационной способностью. Для характеристики проникающей способности g-лучей можно привести следующие цифры: пучок жестких g-лучей (Е=1Мэв) ослабляется вдвое слоем свинца 1,6 мм, железа – 2,4 мм и алюминия – 12 мм. Закон ослабления g-излучения носит экспоненциальный характер и выражается формулой (1.2).

Интенсивность g-излучения определяется формулой

где k – среднее количество g-квантов при одном акте распада.

Радиоактивные изотопы, используемые в измерительной технике. Радиоактивные изотопы характеризуются энергией испускаемых частиц и периодом полураспада. Периодом полураспада Т_0,5 называется время, в течении которого активность источника уменьшается вдвое. Основным требованием к используемым в измерительной технике радиоактивным изотопам является значительный период полураспада. Кроме того, желательны возможно большая энергия частиц излучения, меньшая стоимость изотопа и для источников a- и b-излучения отсутствие сопровождающего g-излучения. В таблице 1 даны характеристики некоторых радиоактивных изотопов, используемых в измерительной технике.

Активность источника может быть определена из формул (1.1)-(1.4). величина ее ограничивается требованиями техники безопасности. Наибольшую опасность представляет собой g-излучение, a-частицы практически не попадают за пределы ионизационной камеры, а b-излучатели можно легко экранировать.

Допустимая для человека доза облучения зависит от числа часов работы с излучением. При длительной работе допустимая мощность дозы Р р/сек равна:

где t – время ежедневного облучения, ч.

Мощность дозы по активности источника определяется формулой , где А – активность, мкюри;

R – расстояние от источника, м;

К_g - g-постоянная, численно равная мощности дозы в рентгенах за один час, создаваемой точечным источником данного изотопа с активностью 1 мкюри на расстоянии 1 см от него. Для С₀⁶⁰ Кg=13,2 р/ч*см²/мкюри или 0,367*10^-6 р/сек*см²/мкюри.

Таблица 1

• ⇐ Назад
123
4
5
Далее ⇒