С понижением температуры коэффициент теплопроводности возрастает
В металлах, кроме фононов, переносчиками тепла являются коллективизированные электроны, которые одновременно являются и носителями заряда.
В чистых металлах основными переносчиками тепла являются электроны, а не фононы. При высоких температурах решеточная (фононная) теплопроводность составляет 1-2 % от электронной теплопроводности.
Теплоёмкость твердых тел
Закон Дюлонга и Пти.Атомы в твердом теле при любой температуре совершают тепловые колебания около своих средних положений равновесия. С ростом температуры интенсивность теплового движения увеличивается. При умеренно высоких температурах этот рост пропорционален 
.
Рассмотрим зависимость теплоёмкости твердого тела от температуры. Теплоёмкость вещества, относящаяся к 1 молю – это энергия, которую необходимо сообщить молю вещества, для того, что бы повысить его температуру на 1К, т.е. теплоёмкость при постоянном объёме
.
В 1918 году французские физики Дюлонг и Пти экспериментально установили закон из которого следовало, что теплоёмкость всех твердых тел при высоких температурах есть величина постоянная, независящая от температуры и составляющая 25Дж/(моль·К), т.е. при нагревании любого твердого тела на 1К каждый его атом поглощает одно и то же количество энергии.
Классическая физика даёт следующее объяснение этому закону. Согласно закону равномерного распределения энергии по степеням свободы, на каждую степень свободы системы приходится энергия 
, где 
- постоянная Больцмана, тогда средняя энергия такой системы равна произведению числа степеней свободы на .
Атомы твердого тела совершают малые колебания около положений равновесия в узлах кристаллической решетки. При этом каждый атом колеблется в трех взаимно перпендикулярных направлениях, т.е. имеет три независимые колебательные степени свободы. Такой атом можно уподобить трем линейным гармоническим осцилляторам. Средняя кинетическая энергия осциллятора (одной степени свободы) равна его средней потенциальной энергии . Тогда средняя полная энергия осциллятора равна 
.
Если кристалл состоит из 
атомов ( 
- число Авогадро), то он представляет собой систему с 3 степенями свободы,
и его полная средняя тепловая энергия Е=3 .
Молярная теплоёмкость 
,
где R - молярная газовая постоянная (универсальная), R=8,314 Дж 
;
тогда 
=3·8,314=25 Дж /моль ·К.
Этот результат хорошо согласуется с экспериментом.
В классической физике металл представляют как совокупность колеблющихся атомов и свободных электронов. Каждый электрон обладает тремя поступательными степенями свободы.
Тогда полная средняя тепловая энергия такой системы
,
где N - число свободных электронов.
В случае одновалентного металла 
и
.
Тогда =4,5R=37,6 Дж , т.е. в 1,5 раза больше значения, полученного экспериментально. Поэтому физики сделали вывод о том, что электроны не вносят вклада в теплоёмкость металла.