Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом
Рентгеновское излучение, возникающее в толще материала анода
рентгеновской трубки, выходит из трубки, пройдя через определенный
слой вещества материала анода. При этом рентгеновское излучение как
характеристическое, так и тормозное, ослабляется за счет двух процессов:
поглощения и рассеяния.
Скачки поглощения
В процессе поглощения рентгеновского кванта атомом рентгеновская дырка
может быть создана в различных атомных оболочках, т.е. фотоэлектрон
может быть выбит с различных уровней системы. Вклад в поглощение
некоторой оболочки q, (где q может относиться к одной из атомных
оболочек K, L, M и т.д.) определяется так называемым коэффициентом
поглощения (μm)q. Полный коэффициент поглощения определяется суммой
всех частичных коэффициентов занятых оболочек атома
μ m =(μ m)K + (μ m)L+ (μ m)M +…=∑ μq
Если энергия ε поглощаемых фотонов превосходит энергию ЕK самого
внутреннего K-уровня, т.е. ε >ЕK, и в сумме необходимо учитывать все члены.
Если ε расположена в области энергий EL<ε<EK, то фотоэффект с K-уровня
невозможен, и сумма начинается со второго ее члена.
При постепенном уменьшении ε (увеличении λ) μ m быстро растет (μ=Z4λ3),
вплоть до значения ε=ЕK, при котором плавное возрастание μ m
прекращается (рис. 8), соответствующая λ=λK характеризует границу K-
края поглощения элемента, после которой поглощение K-
оболочкой прекращается, т.е. она выключается из процесса поглощения. При
дальнейшем возрастании λ коэффициент μ m снова возрастает. При
прохождении λ значения λq, соответствующим поглощению L-оболочкой
атома, прекращается фотоэффект с соответствующей оболочки. После L-
скачка следует М-скачок и т.д. (см. рис. 8). Отношение величин
коэффициентов поглощения на границе до и после скачка называют скачком
поглощения SK =μ m(до) /μ m(после) > 1. (15) Так например, для легкого
алюминия Al (Z= 13) скачок поглощения SK ~ 12,6, для тяжелого свинца Pb
(Z= 82) SK ~ 5,4. Для электронов L-оболочки имеется три близких
уровня рентгеновских переходов, (см. рис. 1), что и обуславливает зубчатую
структуру L-края поглощения. Аналогичную структуру имеет и М-край.
Частичные коэффициенты (μ m)q для относительного q-уровня могут быть
найдены, если известны полный коэффициент поглощения μ m (14) и
скачок поглощения этого уровня (15): (μ m)q= [(Sq – 1)/Sq]μ m. (16) Для
веществ сложного состава, представляющих собой совокупность элементов,
концентрация которых Сi, массовый коэффициент поглощения может быть
найден по формуле :
μ m =∑Ci(μ m)i.
Принципы РСА
Выше были рассмотрены основные физические процессы, приводящие к
появлению рентгеновского излучения при воздействии на вещество потока
высокоэнергетических электронов либо первичных рентгеновских фотонов.
Испущенное в этих процессах рентгеновское излучение может
быть использовано для качественного и количественного анализа
химического состава исследуемого вещества. Замечательным свойством
рентгеновского характеристического излучения является явно выраженная
зависимость энергий соответствующих линий рентгеновских
переходов от порядкового номера элемента Z. Согласно закону Мозли ,
между длиной волны λ рентгеновской линии и
атомным номером Z существует соотношение
λ~ 1/Z2
Закон Мозли лежит в основе качественного РСА, так как позволяет
установить однозначную связь между измеренными длинами волн
характеристического рентгеновского спектра и его атомным номером.
Иными словами, качественный РСА состава образца заключается
в идентификации линий, испускаемых образцом, и определение по этим
линиям элементов, входящих в его состав.
Количественный РСА основан на измерении интенсивностей линий
отдельных элементов, находящихся в изучаемом образце. Ясно, что
интенсивность линии будет зависеть от количества атомов, ее испустивших, т.е. можно ожидать, что интенсивность той или иной характеристической линии будет пропорциональна концентрации соответствующего элемента:
IA ~CA,
где IA — интенсивность некоторой линии элемента А, а CA — концентрация этого элемента в образце.