Активна потужність залежить лише від величини активного опору 5 страница

2 втрату парності при сильних ядерних взаємодіях

3 втрату парності при електромагнітних взаємодіях

4 збереження парності при сильних ядерних взаємодіях

5 збереження парності при слабких ядерних взаємодіях

 

 


615.


Умовою виникнення випромінювання Черенкова є:


1 заряджені частинки рухаються зі швидкістю, що перевищує фазову швидкість світла

2 заряджені частинки рухаються зі швидкістю, нижчою за фазову швидкість світла

3 нейтрони рухаються зі швидкістю, нижчою за фазову швидкість світла

4 нейтрино рухаються зі швидкістю, нижчою за фазову швидкість світла

5 нейтрони рухаються зі швидкістю світла

 

 


616.


Магнітні моменти ядер зручно представляти в:


1 магнетонах Бора

2 сталих Планка

3 ядерних магнетонах

4 Теслах

5 Гаусах

 

 


617.


На принципі дії трансформатора ґрунтується робота:


1 бетатрона

2 синхротрона

3 фазотрона

4 циклотрона

5 синхрофазотрона

 

 


618.


Яка з перелічених сил стосується обмінних взаємодій:


1 сили Гайзенберга

2 сили Вігнера

3 гравітаційні сили

4 сили Коріоліса

5 кулонівські сили


 

 


619.


Для створення ядерного заряду атомної бомби безпосередньо можна використати:


1 U-235

2 U-233

3 U-238

4 U-239

5 Th-232

 

 


620.


При бета-«мінус»-розпаді утворюється:


1 електронне антинейтрино

2 електронне нейтрино

3 нейтретто

4 таонне нейтрино

5 позитрон

 

 


621.


Ефективний переріз ядерних взаємодій вимірюється в:


1 барнах

2 Фермі

3 Кюрі

4 Беккерелях

5 Греях

 

 


622.


До «двічі магічних» можна віднести ядро:


1 С-12

2 Не-3

3 Не-4

4 U-235

5 U-233

 

 


623.


«Кюрі» є одиницею вимірювання:


1 експозиційної дози

2 еквівалентної дози

3 активності

4 ефективного перерізу реакції

5 поглинутої дози

 

 


624.


В експериментах Ц.Ву виявлено:


1 втрату парності при слабких ядерних взаємодіях

2 втрату парності при сильних ядерних взаємодіях

3 втрату парності при електромагнітних взаємодіях

4 збереження парності при сильних ядерних взаємодіях

5 збереження парності при слабких ядерних взаємодіях

 


625.


Необхідною умовою утворення електрон-позитронних пар при поглинанні жорстких


фотонів є:

1 енергія жорстких фотонів повинна перевищувати 1 кеВ

2 енергія жорстких фотонів повинна перевищувати 10 кеВ

3 енергія жорстких фотонів не може бути меншою за 1,02 МеВ

4 енергія жорстких фотонів повинна перевищувати 100 кеВ

5 енергія жорстких фотонів повинна бути меншою за 1,02 МеВ


 

 


626.


Серед початкових нуклідів основних радіоактивних рядів немає:


1 урану

2 торію

3 актинію

4 нептунію

5 свинцю

 

 


627.


Два дуанти є основою конструкції:


1 бетатрона

2 синхротрона

3 фазотрона

4 циклотрона

5 синхрофазотрона

 

 


628.


До бозонів відносяться:


1 баріони

2 мезони

3 лептони

4 гіперони

5 кварки

 


629.


Вихідним паливом для бридерних реакторів може слугувати:


1 U-235

2 Рu-239

3 U-238

4 U-239

5 Np-239

 

 


630.


Дробовими значеннями баріонного заряду володіють:


1 кварки

2 електрони

3 лептони

4 мезони

5 нуклони

 

 


631.


Частинки, які володіють цілим спіном, називаються:


1 гіперонами

2 баріонами

3 лептонами

4 бозонами

5 ферміонами

 

 


632.


До «двічі магічних» можна віднести ядро:


1 С-12

2 Не-3

3 Ca-40

4 U-235

5 U-233


 

 


633.


«Беккерель» є одиницею вимірювання:


1 експозиційної дози

2 активності

3 еквівалентної дози

4 ефективного перерізу реакції

5 поглинутої дози

 

 


634.


В експериментах Р.Хофштадтера з пружного розсіяння електронів вивчався розподіл


електричного заряду в:

1 кварках

2 електронах

3 атомах

4 нуклонах

5 мезонах

 

 


635.


Чотири квадранти є основою конструкції:


1 бетатрона

2 прискорювача Ван-дер-Граафа

3 установки Рабі

4 циклотрона

5 синхрофазотрона

 

 


636.


Серед початкових нуклідів основних радіоактивних рядів є:


1 плутоній

2 свинець

3 америцій

4 нептуній

5 лантан

 

 


637.


«Бер» є одиницею вимірювання:


1 експозиційної дози

2 еквівалентної дози 2

3 активності

4 ефективного перерізу реакції

5 поглинутої дози

 

 


638.


Елементарні частинки малої маси називаються:


1 баріонами

2 мезонами

3 лептонами 3

4 гіперонами

5 нуклонами

 

 


639.


У бридерних реакторах отримують новий вид ядерного палива:


1 U-235

2 Рu-239

3 U-238

4 U-239

5 Th-232


 

 


640.


Поняттям «аромат» характеризуються:


1 нуклони

2 кварки

3 атоми

4 мезони

5 електрони

 

 


641.


Частинки, які вступають у сильні ядерні взаємодії, називаються:


1 фотонами

2 адронами

3 лептонами

4 бозонами

5 ферміонами

 

 


642.


Дробовими значеннями електричного заряду (в одиницях електронних зарядів)


володіють:

1 кварки

2 електрони

3 атоми

4 мезони

5 нуклони

 

 


643.


При реалізації вуглецевого циклу термоядерних реакцій в зірках в кінцевому рахунку


утворюється ізотоп:

1 С-12

2 Не-3

3 Не-4

4 N-15

5 O-15

 


644.


Для створення ядерного заряду атомної бомби можна використати:


1 Pu-239

2 U-233

3 U-238

4 U-239

5 Th-232

 

 


645.


Поняттям «колір» і «антиколір» характеризуються:


1 нуклони

2 лептони

3 кварки

4 мезони

5 електрони

 

 


646.


При бета-«плюс»-розпаді утворюється:


1 електронне антинейтрино

2 електронне нейтрино

3 нейтретто

4 таонне нейтрино

5 електрон


 

 


647.


Відповідно до теорії ядерних взаємодій Х.Юкави взаємодія між нуклонами


здійснюється за участю:

1 піонів

2 мюонів

3 гіперонів

4 каонів

5 етонів

 

 


648.


Яка з перелічених сил стосується обмінних взаємодій:


1 сили Гайзенберга

2 сили Вігнера

3 гравітаційні сили

4 сили Коріоліса

5 кулонівські сили

 

 


649.


Для створення ядерного заряду атомної бомби безпосередньо можна використати:


1 Th-232

2 U-233

3 U-238

4 U-239

5 Pu-239

 

 


650.


Найбільша енергія отримується при термоядерних реакціях синтезу:


1 двох протонів

2 двох дейтронів

3 протона і дейтрона

Тритона і дейтрона

5 трьох протонів

 

 


651.


Частинки, які володіють цілим значенням спіну, називаються:


1 гіперонами

2 баріонами

3 лептонами

4 бозонами

5 ферміонами

 

 


652.


Дробовими значеннями баріонного заряду:


1 кварки

2 електрони

3 атоми

4 мезони

5 нуклони

 

 


653.


Яке з перелічених чисел можна віднести до магічних:


1 7

2 13

3 25

4 5

5 20


 

 


654.


«Барн» є одиницею вимірювання:


1 експозиційної дози

2 еквівалентної дози

3 активності

4 ефективного перерізу реакції

5 поглинутої дози

 

 


655.


Взаємодія між кварками здійснюється за участю:


1 каонів

2 мюонів

Глюонів

4 пі-мезонів

5 етонів

 

 


656.


Магнітні моменти нуклонів зручно представляти в:


1 магнетонах Бора

2 сталих Планка

3 Гаусах

4 Теслах

5 ядерних магнетонах

 

 


657.


При бета-«плюс»-розпаді утворюється:


1 електронне антинейтрино

2 електронне нейтрино

3 нейтретто

4 таонне нейтрино

5 позитрон

 

 


658.


Для створення ядерного заряду атомної бомби безпосередньо можна використати:


1 Pu-239

2 U-233

3 U-238

4 U-239

5 Th-232

 

 


659.


Як ядерне паливо не використовується ізотоп:


1 С-12

2 U-233

3 U-238

4 Pu-239

5 U-235

 

 


660.


Термоядерним реакціям, що відбувається в зорях, притаманний цикл:


1 гелієвий

2 кисневий

3 водневий

4 кремнієвий

5 титановий


 

 


661.


Розміри атомних ядер вимірюється в:


1 барнах

2 Фермі

3 Кюрі

4 Беккерелях

5 Греях

 

 


662.


До «двічі магічних» можна віднести ядро:


1 Са-40

2 Не-3

3 Н-2

4 U-235

5 U-233

 

 


663.


«Беккерель» є одиницею вимірювання:


1 експозиційної дози

2 еквівалентної дози

3 активності

4 ефективного перерізу реакції

5 поглинутої дози

 

 


664.


В експериментах Ц.Ву з перевірки збереження парності досліджувався бета-розпад


ізотопів:

1 U-235

3 Со-57

3 Со-60

4 U-239

5 Np-239

 

 


665.


За якої умови неможливим є утворення електрон-позитронних пар при поглинанні


жорстких фотонів є:

1 енергія жорстких фотонів рівна 15 МеВ

2 енергія жорстких фотонів рівна 10 МеВ

3 енергія жорстких фотонів більша за 1,02 МеВ

4 енергія жорстких фотонів перевищує 10 МеВ

5 енергія жорстких фотонів менша за 1,02 МеВ

 

 


666.


Кінцевими нуклідами основних радіоактивних рядів можуть виступати нукліди:


1 урану

2 торію

3 актинію

4 нептунію

5 свинцю


 

 


667.


Чотири квадранти є основою конструкції:


1 бетатрона

2 лінійного прискорювача

3 прискорювача Ван-дер-Граафа

4 циклотрона

5 синхрофазотрона

 

 


668.


До ферміонів не відносяться:


1 баріони

2 мезони

3 лептони

4 гіперони

5 кварки

 

 


669.


Яке цінне ядерне паливо утворюється в бридерних реакторах:


1 U-235;

2 Рu-239

3 U-238

4 U-239

5 Np-239

 

 


670.


Які з перелічених хімічних елементів не відносяться до трансуранових:


1 Сs

2 Рu

3 Am

4 Cf

5 Np

 

 


671.


Усі лептони є:


1 фотонами

2 адронами

3 магнетонами

4 бозонами

5 ферміонами

 

 


672.


Дробовими значеннями баріонного заряду володіють:


1 кварки

2 електрони

3 атоми

4 мезони

5 нуклони

 

 


673.


У яких позасистемних одиницях найзручніше вимірювати розміри нуклонів і атомних


ядер:

1 метр

2 барн

3 Фермі

4 ангстрем

5 Кюрі


 

 


674.


Суть збагачення ядерного палива полягає у збільшенні співвідношення:


1 U-233/Pu-239

2 U-233/U-238

3 U-235/U-238

4 U-239/Pu-239

5 Th-232/ U-238

 

 


675.


Термін «дивний» («strange») стосується:


1 нуклонів

2 лептонів

3 кварків

4 мезонів

5 електронів

 


676.


При К-захопленні утворюється:


1 електронне антинейтрино

2 електронне нейтрино

3 нейтретто

4 таонне нейтрино

5 електрон

 

 


677.


Потенціал Х.Юкави стосується:


1 сильних ядерних взаємодій

2 слабких ядерних взаємодій

3 кулонівських взаємодій

4 гравітаційних взаємодій

5 електромагнітних взаємодій

 

 


678.


У методі Рабі для визначення магнітного моменту ядра безпосередньо вимірюється:


1 залежність числа молекул, зареєстрованих детектором, від величини магнітного поля

2 величина намагнічення

3 дипольний момент

4 квадрупольний момент

5 залежність числа молекул, зареєстрованих детектором, від величини магнітного поля

 

 


679.


Як з перелічених ізотопів є проміжним при перетворенні U-238 в Pu-239 в бридерних


реакторах:

1 Th-232

2 U-233

3 U-235

4 U-238

5 U-239

 

 


680.


Поєднання яких ізотопів використовується для реалізації термоядерної реакції синтезу


у водневій бомбі:

1 двох протонів

2 двох дейтронів

3 протона і дейтрона

4 тритона і дейтрона

5 трьох протонів


 

 


681.


Усі лептони є:


1 легкими частинками

2 адронами

3 магнетонами

4 бозонами

5 важкими частинками

 

 


682.


До «кольорових» частинок можна віднести:


1 кварки

2 електрони

3 атоми

4 мезони

5 нуклони

 

 


683.


У яких позасистемних одиницях найзручніше вимірювати ефективний переріз


взаємодії в ядерних реакціях:

1 метр квадратний

2 барн

3 Фермі

4 Беккерель

5 Кюрі

 

 


684.


Поєднання яких ізотопів можна використовувати як ефективне ядерне паливо у


ядерних реакторах:

1 U-233/Pu-239

2 U-233/U-238

3 U-235/U-238

4 U-239/U-233

5 Th-232/U-238

 

 


685.


Термін «чарівний» («charming») стосується:


1 кварків

2 лептонів

3 нуклонів

4 мезонів

5 електронів

 

 


686.


Згідно з емпіричною формулою Гейгера пробіг альфа-частинок у повітрі


пропорційний до:

1 квадрату її кінетичної енергії;

2 кубу її швидкості

3 квадрату її швидкості

4 її імпульсу

5 її швидкості


 

 


687.


Згідно з теорією Х.Юкави енергія взаємодії двох нуклонів пропорційна до:


1 добутку їхніх зарядів

2 відстані між ними

3 добутку їхніх мезонних зарядів

4 квадрату відстані між ними

5 добутку їхніх магнітних моментів

 

 


688.


Який з гіромагнітних множників завжди рівний нулю:


1 орбітальний гіромагнітний множник для нейтрона

2 іновий гіромагнітний множник для нейтрона

3 спіновий гіромагнітний множник для протона

4 орбітальний гіромагнітний множник для протона

5 гіромагнітний множник для ядра

 

 


689.


Який з ефектів лежить в основі методу реєстрації гамма-квантів з використанням


лічильника Гейгера-Мюллера:

1 фект Комптона

2 пружне розсіяння гамма-квантів

3 фотоефект

4 К-захоплення

5 непружне розсіяння гамма-квантів

 

 


690.


Які з перелічених нуклідів не можна віднести до «альфа-ядер»:


1 U-235

2 С-12

3 Ве-8

4 Не-4

5 О-16

 

 


691.


Серед вітчизняних науковців основний внесок у створення нейтронно-протонної


моделі ядра вніс:

1 Вавілов

2 Тамм

3 Френкель

4 Іваненко

5 Черенков

 

 


692.


Маса ядра завжди:


1 дещо менша від сумарної маси нуклонів, що його утворюють

2 дещо більша від сумарної маси нуклонів, що його утворюють

3 рівна сумарній масі нуклонів, що його утворюють

4 набагато більша від сумарної маси нуклонів, що його утворюють

5 у кілька разів менша від сумарної маси нуклонів, що його утворюють

 

 


693.


Процес спонтанного радіоактивного розпаду:


1 є ендотермічним

2 є екзотермічним

3 відбувається з поглинанням енергії

4 є вимушеним

5 відбувається при підвищеній температурі


 

 


694.


Період піврозпаду ядер:


1 пропорційний до сталої розпаду

2 пропорційний до квадрату сталої розпаду

3 обернено пропорційний до сталої розпаду

4 не пов’язаний зі сталою розпаду

5 обернено пропорційний до квадрату сталої розпаду

 

 


695.


До іонізаційних методів реєстрації іонізуючого випромінювання не мають прямого


стосунку:

1 іонізаційні камери

2 лічильники Гейгера-Мюллера

3 пропорційні лічильники

4 сцинтиляційні детектори

5 камери Вільсона

 

 


696.


Принцип роботи камери Вільсона ґрунтується на:


1 утворенні в перенасиченій парі краплинок рідини, що конденсується на іонах

2 утворенні бульбашок у перегрітій рідині

3 здатності іонізуючого випромінювання спричиняти почорніння фотопластинки

4 тепловому ефекті

5 явищі сцинтиляцій під дією іонізуючого випромінювання

 

 


697.


Лічильники Гейгера-Мюллера працюють в області:


1 Ома

2 пропорційності

3 обмеженої пропорційності

4 Гейгера

5 насичення

 

 


698.


При поширенні у середовищі гамма-квантів з енергіями, що перевищують 10 МеВ,


спостерігаються:

1 переважно фотоефект

2 переважно ефект Комптона

3 фотоефект і ефект Комптона

4 переважно утворення пар електрон-позитрон

5 виключно фотоефект

 

 


699.


Коефіцієнт розсіяння гамма-квантів у випадку ефекту Комптона при зростанні їхньої


енергії:

1 зменшується

2 зростає

3 залишається сталим

4 спочатку зростає, а потім виходить на насичення

5 спочатку зростає, а потім зменшується


 

 


700.


Коефіцієнт поглинання гамма-квантів, що відповідає ефектові утворення пар


електрон-позитрон, при зростанні енергії гамма-квантів:

1 зменшується

2 зростає

3 залишається сталим

4 спочатку зменшується, а потім зростає

5 спочатку зростає, а потім зменшується

 

 


701.


Максимальною ефективністю володіють лічильники Гейгера-Мюллера зі:


1 свинцевим катодом

2 мідним катодом

3 алюмінієвим катодом

4 цинковим катодом

5 титановим катодом

 

 


702.


При поширенні бета-частинок в середовищі і досягненні ними релятивістських


швидкостей їхні питомі радіаційні втрати при зростанні енергії:

1 зменшуються

2 зростають

3 залишається сталими

4 спочатку зменшуються, а потім зростають

5 спочатку зростають, а потім зменшуються

 

 


703.


У методі кратного поглинання для визначення верхньої межі бета-спектру


використовують:

1 топограми

2 лічильні характеристики

3 вольт-амперні характеристики

4 монограми

5 номограми

 

 


704.


Основними процесами взаємодії альфа-чаcтинки з речовиною є:


1 ефект Комптона

2 утворення пар електрон-позитрон

3 утворення електронно-діркових пар

4 пружне розсіювання та іонізація атомів середовища

5 радіаційні втрати

 

 


705.


При розпаді ізотопа Со-60:


1 утворюються 2 гамма-кванти з різними енергіями

2 не утворюються гамма-кванти

3 утворюється 1 гамма-квант

4 утворюються 3 гамма-кванти з різними енергіями

5 утворюються тільки бета-частинки

 


706.


При розпаді ізотопа стронцій-90:


1 утворюються 2 бета-частинки з різними енергіями

2 не утворюються бета-кванти

3 утворюється 1 бета-частинка

4 утворюються 3 бета-частинки з різними енергіями

5 утворюються тільки альфа-частинки


 

 


707.


Масу ядра в сучасній фізиці вимірюють в:


 

 

1 атомних одиницях маси

2 універсальних атомних одиницях маси

3 кілограмах

4 грамах

5 мікрограмах

 


708.


Серед усіх відомих ядер найменша енергія зв’язку притаманна:


1 гелію-3

 

2 гелію-4

 

3 дейтерію

 

4 літію-6

 

5 бору-10

 


709.


Для найстійкіших ядер відношення числа нейтронів до числа протонів:


 

1 набагато більше одиниці

2 менше одиниці

3 набагато менше одиниці

4 рівне двом

5 рівне одиниці

 

 


710.


Теоретичне пояснення ефекту Черенкова запропонували:


 

1 Вавілов

2 Тамм і Франк

3 Френкель

4 Іваненко

5 Фермі

 

 


711.


В альфа-берилієвому джерелі для отримання нейтронів використовують ізотоп:


 

1 U-235

2 С-12

3 Ra-226

4 Не-4

5 О-16

 

 


712.


Розміри дейтрона:


 

1 набагато більші від радіусу дії ядерних сил

2 рівні радіусу дії ядерних сил

3 менші від радіусу дії ядерних сил

4 в середньому більші від радіусу дії ядерних сил

5 набагато менші від радіусу дії ядерних сил


 

 


713.


В назві жодної з короткодіючих ядерних обмінних сил не використовується прізвище:


 

1 Майоран

2 Бартлет

3 Гайзенберг

4 Вігнер

5 Фермі

 

 


714.


У випадку внутрішньої конверсії електронів енергія збудженого ядра передається:


 

1 одному з атомних електронів

2 гамма-кванту

3 альфа-частинці

4 бета-частинці

5 нейтрино

 

 


715.


Метод Мессбауера дає змогу вимірювати:


 

1 енергії бета-частинок

2 масу ядер

3 енергії альфа-частинок

4 мінімальні зміни енергії гамма-квантів

5 масу нейтрино

 

 


716.


Для визначення магнітних моментів ядер у методі Рабі використовують:


 

1 два постійних магніти

2 два магніти з неоднорідним полем

3 два магніти з неоднорідним полем і один постійний магніт

4 один постійний магніт

5 один магніт з неоднорідним полем

 

 


717.


Явище ядерної ізомерії відкрите групою науковців під керівництвом:


 

1 Курчатова

2 Тамма

3 Френкеля

4 Фермі

5 Черенков

 

 


718.


Для пояснення фізичного змісту членів формули Вайцзеккера доцільно


використовувати модель:

 

1 альфа-частинкову

2 Фермі-газу

3 рідкої краплі

4 оболонкову

5 оптичну


 

 


719.


Оболонкова модель ядра об’єднує в собі переваги:


 

1 альфа-частинкової моделі і моделі Фермі-газу

2 альфа-частинкової і оболонкової моделей

3 оболонкової моделі і моделі Фермі-газу

4 оболонкової моделі і моделі рідкої краплі

5 моделей рідкої краплі і Фермі-газу

 

 


720.


Лінійний коефіцієнт послаблення, який описує поширення гамма-квантів в речовині


вимірюється в:

 

1 обернених сантиметрах

2 барнах

3 Фермі

4 Кюрі

5 Греях


 

 


 

721.