Классификация трехэлектродных нефокусированных зондов

1) по результатам измерений:

· П-З – зонд, у которого расстояние между парными электродами (электроды, включенные в одну цепь) больше, чем между непарными. NM(AB)>AM(MA); A0.5M2N. Расстояние между электродами А и М П-З называют его размером или длиной (L_з). Радиус исследования R_и=2L_з.

· Г-З – зонды, у которых расстояние между парными электродами меньше расстояния между непарными. MN(AB)<AM(MA); A2M0.5N. Размером Г-З считают расстояние от удаленного электрода до точки записи. Радиус исследования R_и=L_з.

2) по расположению парных электродов по отношению к непарным:

· последовательные (подошвенные) – зонды, у которых парные электроды расположены ниже непарного

· обращенные (кровельные) – зонды, у которых парные электроды выше непарного

3) по числу токовых электродов в скважине:

· однополюсные (прямого питания)

· двуполюсные(взаимного питания)

4) Идеальные и реальные.

Идеальный П-З - зонд, у которого расстояние между парными электродами стремиться к бесконечности.

Идеальный Г-З - зонд, у которого расстояние между парными электродами стремиться к нулю.

Реальный П-З близок к идеальному, если расстояние MN(AB)≥10AM(MA).

Реальный Г-З близок к идеальному, если расстояние AM>5MN.

A4M0.1N – Г-З последовательный однополюсный.

B7.5A0.5M – П-З обращенный двуполюсный.

Результат измерения кажущегося сопротивления, записанного зондом прямого питания, аналогичен кажущемуся сопротивлению, записанным зондом взаимного питания, если сохранено расстояние между электродами АМ(МА)=А.

Зондом прямого питания удается лучше исключить действие помех. Зондом взаимного питания появл возможность одновременной записи двух кривых. Точка записи находится всегда между сближенными электродами.

Стандартный зонд должен наилучшим образом расчленять разрез скв, давать правильное представление об удельном сопротивлении и наличие полезных ископаемых. Размер и типы стандартного зонда выбирают опытным путем, проводя измерения в скв различными зондами.

Теоритические кривые каж. сопротивления в пластах различной толщины высокого сопротивления для нефокусированных потенциал- и градиент-зондов. (нужно дописывать формулы и дорисовывать все из тетрадки)

Теор. кривые каж. сопротивления – для ид.зондов. Построение осуществляется с пом. зависимости, опред-щей связь м/у каж. ρ_ки истинным сопротивлением ρ_п

Одиночный пласт – пласт, когда в сферу исследования включаются 2 границы раздела.

В случае горизонтального пласта высокого сопротивления на кривой обращённого градиент-зонда против мощного однородного пласта высокого сопротивления наблюдается ассиметричный максимум (рис.9,а).

Кровля пласта отмечается по максимуму кривой, подошва пласта – по минимуму. Тонкий пласт высокого сопротивления отмечается на кривой обращённого градиент-зонда максимумом (рис.9,б). Над пластом на расстоянии, равном размеру зонда, находится экранный максимум, между экранным максимумом и основной аномалией – зона экранного минимума. Возникновение минимума и максимума связано с явлением экранирования электрического тока пластом высокого сопротивления. Границы пласта находятся приближенно по подъёму и спаду кривой у основания аномалии.

Кривые, полученные последовательным Г-З, являются зеркальным отображением кривых обращённого Г-З.

Подошва мощного пласта высокого сопротивления на кривой последовательного Г-З отмечается по максимуму аномалии, кровля – по минимуму.

П-З в одиночных однородных пластах позволяет получить кривые кажущегося сопротивления, симметричные относительно горизонтальной плоскости, проходящей через середину пласта. Кривые кажущегося сопротивления, полученные с последовательным и обращённым потенциал-зондами по форме не различаются, если расстояние между электродами одного назначения больше мощности пласта. Мощный пласт высокого удельного сопротивления выражается на кривых потенциал зондов симметричными аномалиями высокого кажущегося сопротивления.

Границы мощного пласта на кривой П-З отмечаются по точкам кривой, в которых начинается наиболее интенсивный рост кажущегося сопротивления (рис. 9,в).

Тонкому пласту высокого сопротивления на кривой кажущегося сопротивления П-З соответствует симметричный минимум. Кроме того, по обе стороны пласта на кривой имеются два небольших максимума, вершины которых удалены от кровли и подошвы на расстояние ½ АМ (рис.9,г).

А) П-З: ρ_к=(4πАМ*AN)/MN*∆U/I=4πL_зU_m/I; MN→∞, AN→∞.

мощный пласт

отмечается на кривой КС максимумом, симметричным отн-но середины пласта. Его границы проводятся симметрично отн-но максимума, кровля – на половину длины зонда выше точки перехода от плавного к более крутому подъему кривой, а подошва – на ту же величину ниже этой точки.

Условие:

Каж. сопротивление достигает истинного сопротивления пласта на расстоянии более 5-10 Lп. Кривая симметичнаотн-но середины пласта. Около кровли и подошвы bc и b’c’=Lп

Б) Г-З: MN→0, AM=AN=L_з; ρ_к=(4πАМ*AN)/MN*∆U/I=4πL²_з(∆U/MN)/I; ∆U/MN→0,

E=j*ρ_MN; j₀=I/4πL²_з

ρ_MN=ρ_п; ρ_к=(j/j₀*ρ_MN)_ср; ρ_к=U_M/U₀*ρ_MN;

ρ_к=j/j₀*ρ_п:

j – плотность тока

j₀– плотностьтока в однородном изотропном бесконечном пространстве.

ρ_копределяет уд.сопротивление среды примыкающей к зонду и зависит от хар-ра распространения тока в окружающем пространстве.