идеал газды молекулалы-кинетикалы теориясы негіздері

Тербелістерді серпімді ортаны бір блшегінен екінші бір блшегіне таралу процесі механикалы толын деп аталады.

Толын тербелістпегі блшекттерді тасымалдамайды, тек энергияны ана тасымалдайды..

Блшектеріні тербелісі толынны таралу баытына перпендикуляр баытта жзеге асатын толынды клдене толын деп айтады..

Клдене толындар бір абатты екінші абата атысты ыысуы кезінде пайда болатын серпімділік кштері рекетінен ана туындайды. Мндай асиет тек атты денелерге ана тн. Сйытар мен газдарда оларды аыштыы салдарынан абаттарды ыысуы кезінде серпімділік кштері пайда болмайды.

Алайда біз жоарыда сйы бетінде де клдене толындар пайда болуы ммкін екенін арастырды. Біра олар серпімділік кші рекетінен емес, ауырлы жне беттік керілу кштері рекетінен туындайды, сондытан да оларды кейде гравитациялы толындар деп те атайды.Теіз толындары — тек дене бетін амтитын толынды озалыс мысалдарыны бірі. Терендік артан сайын толулар тез ше бастайды.

Толынны маызды сипаттамасына толын зындыы жатады. Толын зындыын гректі рпімен белгілейді.

Толын зындыы — Т периода те уаыт аралыында толын таралатын араашыты. Басаша айтанда, толын зындыы деп толын ішіндегі бірдей озалатын жне тепе-тедік кйінен ауытлары да бірдей болатын бір-біріне е жаын жатан екі нтктені араашытыын айтамыз.

Механикалы толын серпімді ортада таралатындытан, оны таралу жылдамдыы ортаны асиетіне байланысты. Толынны бір ортадан екінші бір ортаа туі кезінде оны жылдамдыы згереді.

толын зындыыны блшектерді Т тербеліс периодына атынасы арылы аныталатын физикалы шама толын жылдамдыы деп аталады: =/Т

Ал Т тербеліс периоды тербеліс жиілігімен Т = 1/ атынасы арылы байланысатындыын еске тсірсек, онда толын жылдамдыы v=

КлденеБлшектеріні тербелісі толынны таралуы бойында жзеге асатын толынды бойлы толын деп атайды.

Ортаны блшектері толындарды таралу баытына препендикуляр баытта тербеліс жасайтын толындар клдене толындар деп аталады.

Ортаны блшектеріні тербеліс баыты толындарды таралу баытына сйкес келсе толындар ума толындар деп аталады

S(x,t)=AcosW(t-x/v) - жазы толын тедеуі

идеал газды молекулалы-кинетикалы теориясы негіздері

жйені кй параметрлері ішкі жне сырты болып блінеді. зертте-летін жйеге атысты сырты денелерді асиеттері мен кеістіктегі орнына туелді физикалы шамалар жйені сырты параметрлері деп аталады. жйені рамдас бліктеріні координаттары мен жылдам-дытарына туелді шамалар жйені ішкі параметрлері деп аталады.

жйеде шексіз жаын термо-динамикалы тепе-те кйлер те баяу ауысып отырса, процесті тепе-те деп атайды.клапейрон-менделеев тедеуі массасы m кез келген идеал газды кйін сипаттайды: идеал газ кйіні тедеуін молекулалар концентрациясы арылы рнектеуге болады:

массасы траты жйеде андай да бір кй параметрі згермей орын-далатын процесс изопроцесс деп аталады. изопроцестерді тедеулері клапейрон-менделеев тедеуіні дербес жадайлары болып табылады:

изотермдік процессшін бойль-мариотт заы	изобарлы процесс шін гей-люссак заы	изохорлы процесс шінгей-люссак заы(шарль заы)
( )	( )	( )

14.

дж.максвелді идеал газ молекулаларыны жылдамдытар бойынша таралу функциясы газды табиатына жне температурасына туелді:

функциясы шін нормалау шарты: кез келген молекуланы андай да бір жылдамдыы бар, сондытан жылдамдытарды ммкін мндеріне ие болатын молекулаларды барлы лесіні осындысыбірге те:

.

шамасы шексіз аз интервала энергиясы жне аралыын-даы молекулалар саны сйкес келеді. молекулаларды жылулы озалыс энергиясы бойынша таралу функциясы:

идеал газды бір молекуласыны орташа кинетикалы энергиясы:

Больцман таралуы

больцман таралуына ойылатын алышарттар:

-жерді тартылу рісі біртекті; -газ молекулаларына кштік рістер сер етеді; -газ лшемдері бірдей те кп молекулалардан ралан:

-барлы молекуланы массасы бірдей; газды температурасы траты.

15. бір моль идеал газды ішкі энергиясы:

массасы m идеал газды ішкі энергиясы:

термодинамиканы бірінші бастамасы:жйеге берілген жылу млшері жйені ішкі энергиясын згертуге жне жйені сырты кштерге арсы жмыс атаруына жмсалады.

тд-ны бірінші бастамасыны дифференциалды трдегі тедеуі:

жмыс пен жылу – термодинамикалы жйе кйіні згеру процестеріні энергетикалы сипаттамасы. идеал газ сырты кштерге арсы жмыс атарса, элементар жмыс о болады:

жйе бір кйден екіншіге ауысанда (12) атарылан жмыс:

жйе периодты трде бастапы кйіне айтып оралып трса, оны ішкі энергиясы згермейді:

яни, ыздырыштан берілетін энергиядан арты жмыс атаратын периодты трде жмыс істейтін жылу машинасыны болуы ммкін емес.

1 моль идеал газ шін тд-ны бірінші бастамасыны тедеуі:

_17. Изотермалы процесс. Изотермалы процесс кезiнде газды температурасы траты болады (Т = const) жне оны iшкi энергиясы згермейдi. Газа берiлген барлы жылу млшерi пайдалы жмыс атаруа жмсалады: Q = А. Газ белгiлi жылу млшерiн (Q > 0) алан кезде, ол о жмыс атарады (А > 0). Керiсiнше, егер газ оршаан ортаа жылу берсе, онда оны атаран жмысы терiс болып саналады. Идеал газ кйіні тедеуіне pV= сйкес траты температурадаы кез келген кйде газ ысымыны оны клеміне кбейтіндісі траты болады, яни Т=const боланда. pV=const.
Егер газды температурасы згермесе, онда оны берілген массасы ушін газ ысымыны клемге кбейтіндісі траты болады. Траты температурада газ ысымыны клемге туелділігі график трінде изотерма деп аталатын исы сызы арылы кескінделеді. Газды изотермасы ысым мен клемні арасындаы кері пропорционал туелділкті ернектейді. йсык сызыты мндай трін математикада гипербола деп атайды

18.Изобаралы процесс. ысым траты боланда термодинамикалы, жйе кйіні згеру процессі изобаралы деп аталады. pV= тедеуіне сйкес, ысымы згермесе газды кез келген кйінде клемні температурараа атысы траты болып алады. P=const боланда,
Егер газ ысымы згермесе, берілген массалы газ ушін клем­ні температураа атысы траты болады. Бл зады 1802 жылы француз алымы Гей-Люссак (1778—1850) тжірибе жзінде таайындаан жне сондытан ол Гей-Люссак заы деп аталады. P=const боланда, атыса сйкес траты ысымда газды клемі температураа сызыты туелді болады, Бл туелділік график трінде изобара деп аталатын тзумен кескінделеді (2-сурет).
р трлі ысыма р трлі изобара сйкес келеді. ысым артан сайын, траты температурада Бойль — Мариотт заы бойынша газды клемі кішірейеді. Сондытан жоарыра Р2 ысыма сйкес келетін изобара тменірек Р1 ысыма сйкес келетін изобарадан тменірек жатады.Тменгі температуралар аймаында идеал газды барлы изобаралары Т=0 нктесінде тйіседі. Біра, бл реал (наты) газды клемі шынында да нлге айналады деуге болмайды. Барлы газдар атты суынанда сйыа айналады, ал кй тендеуі pV= сйытара олданылмайды.

1-2, 3-4 изобаралы процесстер

_19. 2-3, 4-1 изохоралы процесстер Изохоралы процесс. Бл процесте газ клемi згермейдi: V = const. Газды iшкi энергиясыны згерiсi оан берiлген жылу млшерiне те: U = Q. Егер газ ыздырылса , онда Q > 0 жне U > 0 – iшкi энергия лаяды. Газды суытан кезде: Q < 0 жне U < 0, оны iшкi энергиясы азаяды.Бл газ заын 1787 жылы француз физигі Ж. Шарль (1746-1823)ашан жне сондытан ол Шарль заы деп аталады. pV=const боланда,тедеуіне сйкес клем траты боланда газ ысымы
температураа сызыты туелді болады, яни: p=const T.

_20. адиабатты жне политропты процестер термодинамикалы жйеде оны оршаан сырты ортамен жылу алмаспай ( ) орындалатын процесті адиабатты деп атайды. адиабатты процесс шін пуассон тедеуі: мндаы - адиабата крсеткіші. пуассон тедеуіні:

температура мен клем арылы жазылуы:

температура мен ысым арылы жазылуы:

адиабатты процесс шін термодинамиканы бірінші бастамасы:

1) , сырты кштерді жмысы есебінен газды ішкі энергиясы артады, яни .

2) , газішкі энергиясыны кемуі есебінен сырты кштерге арсы жмыс атарады, яни

адиабатты процесте атарылатын жмыс:

21. энтропия. газ молекулаларды жылулы озалысыны ерекшелігі - оны ретсіздігінде. изотермдік процесте жйені алан жылуыны энергия кзіні температурасына атынасы келтірілген жылу млшері деп аталады: процесті шексіз аз блігінде келтірілген жылу млшері -ге те, ал наты екі блігіні арасында ( ): кез келген айтымды циклде: толы дифференциалы процесті шексіз аз блігінде келтірілген жылу млшеріне те кй функциясын энтропия( s ) деп атайды:

энтропия - аддитивті шама: термодинамикалы жйені энтропиясы жйені рамдас бліктеріні (жйеге кіретін денелерді) энтропияларыны осындысына те.

клаузиус бойынша:нтижесінде температурасы тмен салын денеден температурасы жоары ызан денеге жылу берілетін циклдік процесті жзеге асыруа болмайды;

термодинамиканы екінші бастамасы жйеде тіп жатан процесті баытын анытауа ммкіндік береді. клаузиус тесіздігі мен энтропия ымы екінші бастаманы айтымсыз процестер шін тйы жйе энтропиясыны арту заы трінде тжырымдайды.

екі бастамасы температурасы абсолют нлге жаын жйені кйі туралы айын сипаттама бермейді. бл жадай термоди-намиканы шінші бастамасыментолытырылан (нернст-планк теоремасы): тепе-те кйдегі барлы денелерді энтропиясы жйені температурасы абсолют нлге жаындаанда нлге мтылады

22.диффузия деп газдарды, сйытарды немесе атты денелерді жанасу аумаында оларды блшектеріні (атомдарыны, молекулаларыны) здігінен араласып бір-біріне ту былысын айтады. температура траты боланда химиялы таза газдарда диффузия берілген клемні жеке ауматарындаы газ тыыздыыны айырмашылыынан болады. біртекті газдаы бір лшемді диффузияда газды массасы тыыздыы лкен ауматан тыыздыы аз аумаа тасымалданады. тасымалдау процесі фикзаыменсипатталадыжылу ткізгіштік былысы. егер газды берілген клеміні бір аумаында молекулаларды орташа кинетикалы энергиясы баса блікпен салыстыранда лкен болса, молекулаларды ретсіз озалысы салдарынан здіксіз сотыысу нтижесінде оларды орташа кинетикалы энергиялары теесіп отырады, яни клемні барлы аумаында температураны орныуы болады. энергияны жылу трінде тасымалдануы фурье заымен сипатталады ішкі йкеліс (ттырлы)деп ртрлі жылдамдыпен бір-біріне атысты параллель озалатын сйы немесе газ абаттарыны арасындаы йкеліс кштеріні пайда болу былысын айтады. жылдам озалатын абат баяу озалатын абата детуші кшпен сер етеді. керісінше, баяу озалатын абат тарапынан тез озалатын абата тежеуші кш сер етеді.

23.Отынны ішкі энегргиясын механикалы энергияа айналдыратын машиналарды - Жылу машиналар деп атайды. Механикалы энергияны рі арай электр жне баса кез келген энергия трлеріне айналдыруа болады. азіргі жылу машиналарды кбінде механикалы жмысты ыздырылан газ лайанда істейді. Осы газ жмыс денесі деп аталады. Автомобиль озалтышында жмыс денесі - ауа,жылу бу турбиналы станцияларда суды буы. Жмыс денесі ыздырыштан Q жылу млшерін алып клемін лайтанда, механикалы жмыс істейді. Мысалы, автомобиль озалтышыны цилиндріндегі ауаны ызуы осы цилиндрді ішінде бензин жау арылы теді.Карно циклы екі изотермиядан 1-2 жне 3-4 жне екі адиабаттан 2-3 жне 4-1 трады.

1-2 жолыны жылуберуші траты температураа T1, млшерлі жылулы (q₁) жеткізіледі, 3-4 жолымен (q₂) жылулы T2 траты температурасымен жылу алмастырушыа алып кетіледі.

Kepi Карно циклын іске асыру шін, барлыы екі жылулы кзі ажет - жылу беруші жне жылу абылдаыш.^[1]

Изотермиялы процесстегі, меншікті жылулы млшері q₁ формулаа сйкес жазылады:

q₁ = RT₁ ln(V₂/V₁)

q₂ = RT₂ ln(V₃/V₄)

Бл тедеуден 2-3 адиабаттар шін табамыз:

T₂/T₁ = (V₂/V₃)^k-1

Ал, тедеу 4-1 адиабаттар шін:

T₂/T₁ = (V₁/V₄)^k-1

Бдан, V₂/V₁ = V₁/V₄ немесе V₂/V₁ = V₃/V₄

Жылудинамикасыны бірінші заына сйкес, алынан l меншікті жмыс эквивалентті, яни q₁ - q₂ = l, ал формулалар Карно пропорциясы деп аталуымен аныталады:

q₁/T₂ = q₂/T₂

Бдан

l = q₁(1 - q₂/q₁) = q₁(1-T₂/T₁).

Сондытан, жоарыдаы формулаа сйкес, Карноны айтымды циклыны термиялы ПК:

24. кулон заы:вакуумде тынышты кйдегі екі нктелік жне зарядты зара серлесу кші зарядтара тура пропорционал, оларды араашытыыны квадратына кері пропорционал.

Зарядты саталу заы – кез келген тйы жйені (электрлік ошауланан) электр зарядтарыны алгебралы осындысыны згермейтіндігі (сол жйе ішінде андай да бір процестер жрсе де) туралы табиатты іргелі дл задарыны бірі. Ол 18 -да длелденген. Теріс электр зарядын тасушы электронны жне электр зарядыны шамасы электрон зарядына те о электр зарядты протонны ашылуы, электр зарядтарыны здігінше емес, блшектермен байланыста мір сретіндігін длелдеді (заряд блшектерді ішкі асиеті болып саналады). Кейінірек электр заряды шамасы жнінен электрон зарядына те о не теріс зарядты элементар блшектер ашылды. Сонымен, электр заряды дискретті: кез келген денені заряды элементар электр зарядына еселі болып келеді. рбір блшекті зіне тн белгілі бір электр заряды болатындытан, блшектерді бір-біріне трлену процесі болмаан жадайда, зарядты саталу заын блшектер саны саталуыны салдары ретінде арастыруа болады. Бл жадайда да зарядты саталу заы ата саталады, яни блшектерді зара серлесуі жне трленуі кезінде осынды заряд згермейді. электрстатикалы ріс – берілген сана жйесінде тынышты кйдегі электр зарядыны рісі.

сыншы нктелік заряд – электрстатикалы рісті зерттеу шін ол-данылатын жне рісті асиетін згертпейтін нктелік о заряд.

электр рісіні кернеулігі – рісті берілген нктесінде тынышты кйдегі сыншы нктелік заряда сер ететін кшпен аныталатын шама.

электрстатикалы ріс кернеулігіні сызытары (кш сызытары) - жанамалары берілген нктедегі кернеулік векторымен сйкес келетін сызытар. рісті р нктесінде кернеулік векторыны баыты тек біреу, кш сызытары ешашан зара иылыспайды

25. электрстатикалы рістерді суперпозиция принципі:зарядтар жйесіні электр рісіні наты нктедегі кернеулігі рбір зарядты сол нктеде туызатын ріс кернеуліктеріні геометриялы осындысына те:

электрлік диполь–шамалары те, l араашытыы рісаныталатын нктеге дейінгі ашытыпен салыстыранда едуір аз ( ) р аттас екі +q жне –q нктелікзарядтан ралан жйе .

дипольді иіні – дипольді осі бойымен теріс зарядтан о заряда баытталан вектор

дипольді электрлік моменті (дипольдік момент) – заряд модулі мен иінні кбейтіндісіне те, дипольді иінімен баыттас шама.

дипольді электр рісіні кез келген нктесінде орты кернеулік q₊ жне q_- зарядтарды рістеріні кернеуліктеріні векторлы осындысы-мен аныталады:

электрстатикалы ріс кернеулігі векторыны аыны–кернеулік сызытарына перпендикуляр бетті бірлік ауданын тесіп тетін кернеулік сызытарыны тыыздыын (санын) сипаттайтын шама.

электрстатикалы ріс кернеулігі векторыны элементар аыны–бетті шексіз аз ауданшасынан тетін кш сызытарыны саны:

,

электрстатикалы ріс кернеулігі векторыны ауданы s толы беттен ткен аыныбетті шексіз аз ауданшаларынан тетін аындарды алгебралы осындысына те:

.

26.Электр рісіні бет арылы тетін кернеулік векторыны аыны

,мндаы – векторыны элементар бетке тсірілген нормал

баытындаы проекциясы.Бл шама рісті конфигурациясына ана емес, бетке тсірілген нормаль баытын тадауына да байланысты. Тйыталан бет шін нормальды о баыты ретінде осы бетпен амтылан сырты аймаа арайы баыт алынан. Тйыталан бет арылы тетін векторыны аыны осы бет ішіндегі зарядтарды алгебралы осындысына ана туелді

Бл формула вакуумдегі электростатикалы ріс шін Гаусс теоремасын рнектейді. Гаусс теоремасы былай тжырымдалады: тйыталан бет арылы тетін векторыны аыны осы бетпен амтылан клем ішіндегі зарядтарды алгебралы осындысын электр тратысына блгенге те.

Есепті шыару кезінде тйыталан бетті кбінесе Гауссты бет деп атайды.

Симметриялы зарядтар жйесіні электростатикалы рісін есептеуде Остроградский-Гаусс теоремасын олдану ыайлы. Ол шін ріс сипатын анытап, берілген нкте арылы тетін тйыталан гауссты бетті тадау ажет. Остроградский-Гаусс теоремасын біркелкі зарядталан шексіз сымны, екі параллель шексіз жазытыты, зарядталан сфералы жне цилиндрлік беттерді электростатикалы рістерін есептеуге олдануа болады.

27. диэлектриктер – барлы молекулалары электрлік бейтарап кйде болатын электр тогын ткізбейтін заттар.

полярлы емес диэлектриктер – молекулалы рылымы симметрия-лы заттар. сырты электр рісіні серінен полярлы емес молекула-ларды зарядтары ыысып, молекула дипольдік моментке ие болады.

полярлы диэлектриктер– молекулалы рылымы асимметриялы заттар. атомдаы электрондарды орналасуы ядроа атысты симмет-риялы емес, сырты электр рісі болмаанда молекуланы дипольдік моменті бар. сырты электр рісіні серінен оларды дипольдік моменттері сырты ріс баытымен бадарланады.

ионды диэлектриктер– табалары кезектесіп отыратын дрыс ионды кристалды торлардан тзілетін заттар. мндай кристалдарды молекулалары жеке блініп арастырылмайды, ионды диэлектрикті бір-біріне еніп тран екі ионды торшаларды жйесі деп алу керек. диэлектрикті поляризациясы – сырты электр рісінде дипольдерді бадарлануы немесе бадарланан дипольдерді пайда болу былысы.

диэлектрикті рылысына арай поляризация ш трге блінеді:

а) электронды (деформациялы) поляризация–полярлы емес диэлектрикті молекулаларында сырты электр рісі бойымен баытталан индукцияланан дипольдік моменттерді пайда болуы. молекулаларды жылулы озалысы электронды поляризацияа сер етпейді. газ тріздес жне сйы полярлы диэлектрикте электронды поляризация мен бадарлы поляризация атар орындалады.

) бадарлы (дипольдік) поляризация– полярлы молекулаларды дипольдік моменттеріні сырты электр рісі баытына сйкес бадар-лануы. молекулаларды жылулы озалысы бадарлануа біршама кедергі келтіргенмен электр рісіні здіксіз серінен ріс бойымен ба-дарлану орындалады. поляризация процесі электр кернеулігіні суі мен температураны тмендеуіне арай тезірек теді.

б) ионды поляризация–сырты электр рісіні серінен ионды диэлектрикте о иондарды ріс баытымен, теріс иондарды ріске арсы салыстырмалы ыысуында дипольдік моменттерді пайда болуы.

поляризациялану векторы–шексізаз клемді диэлектрикті толы дипольдік моментіні осы клемге атынасына те, ттас диэлектрикті поляризациялану дрежесін сипаттайтын физикалы шама.

_28.электрстатикалы ріс кернеулігіні сызытары (кш сызытары)-жанамалары берілген нктедегі кернеулік векторымен сйкес келетін сызытар (20-сурет). рісті р нктесінде кернеулік векторыны баыты тек біреу, кш сызытары ешашан зара иылыспайды

электрстатикалы рісті потенциалы–сан жаынанрісті наты нктесінде орналасан бірлік зарядты потенциалды энергиясына те:

электрстатикалы ріс кштеріні сыншы q₀ зарядты рісті бір нктесінен екінші нктесіне орын ауыстыруда атаратын жмысыбастапы жне соы нктелерді потенциалдар айырымын сыншы заряд шамасына кбейткенге те:

эквипотенциалды бет – барлы нктелеріні потенциалдары бірдей болатын бет. электрстатикалы ріс кернеулігіні сызытарыбеттерге перпендикуляр болады (23-сурет). электрлік кштерді эквипотенциалды бетте зарядты тасымалдау жмысы нлге те.

электрстатикалы ріс кернеулігі кері табамен алынан потенциалды градиентіне те:

,

мндаы – жйені координаттар осьтеріні бірлік векторлары. минус табасы векторыны потенциалды кему баытына сйкес болатынын білдіреді.

29. Полярлы емес диэлектриктер молекулаларында жне атомдарында о жне терiс зарядтарды таралу центрлерi сйкес келедi. Полярлы емес диэлектриктер – инерттi газдар, сутегi, азот, кмiртегi жне басалар. Полярлы диэлектриктер молекулаларында о жне терiс зарядтарды центрлерi сйкес келмейдiБндай зарядтарды бтiндей нейтраль жйесiн электр диполi деп атайды.Полярлы диэлектриктерге спирт, су жне баса заттар жатады. Диэлектриктi iшкi электр рiсiне орынауыстыру кезiнде поляризация процесi жредi. Поляризация деп диэлектриктi о жнен терiс байланысан зарядтарыны арама-арсы баыттарда араласуын айтады. Диэлектрик бетiндегi байланысан заряд, iшкi рiстi кернеулiгiне керi баытталан зiнi кернеулiгi меншiктi электр рiсiн туызады.Сондытан диэлектрик iшiндегi орыты рiс бседейдi. Бседеу дрежесi диэлектриктi асиетiне байланысты. Ортаны диэлектриктiк туi (енуi) деп бiртектi диэлектрик iшiнде электр рiсi кернеулiгiнi модулi бостытаы (вакуумдегi) рiс кернеулiгi модулiнен неше есе кем екенiн крсететiн физикалы шама:

30. . векторыны циркуляциясы туралы теорема: электрстатикалы ріс кернеулігі векторыны кез келген тйы контур бойымен циркуляциясы нлге те болады:

31. диэлектриктегі электрстатикалы ріс шін остроградский-гаусс теоремасы:кез келген тйы бет арылы тетін электрлік ыысу векто-рыны толы аыны осы бетті ішінде амтылан еркін зарядтарды алгебралы осындысына те болады:

сегнетоэлектриктер–температураны белгілі бір аумаында сырты электр рісі жо кезде спонтанды (здігінен) поляризациялануа абілетті . Сегнетоэлектриктер сырты электр рісі жо кезде аныа поляризация-ланан ртрлі баытталан электрлік моменттері бар микроскопиялы клемдерден –домендерден трады. ттас сегнетоэлектрикті толы электрлік моменті нлге те. сырты электр рісінде домендерді электрлік моменттері ріске сйкес бадарланады. кшті электр рісі серінен сегнетоэлектрикті берілген клемі толы поляризацияланып, аныу дегейіне жетедікоэрцитивтік кш–алды поляризацияны жоюа ажет арсы баыт-талан электр рісі кернеулігіні шамасы – .

сегнетоэлектриктерді салыстырмалы диэлектрлік тімділігі e мен диэлектрлік алырлыы c – лкен шамалар (жуытап аланда 10³–10⁶), затты химиялы табиатына ана емес, сонымен атар, температураа, электр рісі кернеулігіне, алдын-ала поляризациялану дрежесіне туелді болады.

кюри нктесі –сегнетоэлектрикті з асиетін жоалтып, алыпты полярлы диэлектрикке айналатын температура. кюри нктесінде сегне-тоэлектрикті фазалы трленуі орындалады, яни зат поляризациялан-байтын фазадан спонтанды поляризацияланатын фазаа, жне керісінше, поляризацияланатын фазадан поляризацияланбайтын фазаа ауысады.