Изучение фазовых переходов

Лабораторная работа № 2. 9.

Цель работы: изучение фазовых переходов I рода на примере плавления-отвердевания кристалла, определение температуры и теплоты плавления, и изменения энтропии в процессе плавления.

Оборудование: печь, трансформатор, реостат.

I. Основные понятия и определения.

Состояние вещества можно охарактеризовать как с механической, так и с термодинамической точек зрения. В первом случае будем различать агрегатные состояния

вещества по его способности сохранять форму, плотность и т.д., во втором - фазы по термодинамическим параметрам: внутренней энергии, удельному объему и др. Под фазой понимают совокупность всех частей системы, обладающих одинаковым химическим составом, находящихся в одинаковом термодинамическом состоянии и ограниченных поверхностями раздела фаз. Тогда под фазовым переходом будем понимать переход вещества от одного состояния в другое, сопровождающийся скачкообразным изменением его свойств. Если при этом меняются тепловые параметры (внутренняя энергия, теплоёмкость), то это фазовый переход первого рода. При изменении анизотропии, симметрии и т. д. – фазовый переход 2-ого рода.

К фазовым переходам первого рода относятся процессы испарения-конденсации жидкости, процессы плавления-отвердевания кристалла. При фазовых переходах 1-ого рода выделяется (конденсация, отвердевание) или поглощается в тех же количествах (испарение, плавление) скрытая теплота перехода Qп.

Примечательной особенностью фазового перехода является то, что в течение всего перехода разные фазы находятся при одинаковых температуре и давлении, пока одна фаза не перейдет в другую. Поэтому на Р-Т диаграмме фазовый переход изображается тонкой. Каждому давлению соответствует своя температура перехода (например: зависимость температуры кипения жидкости от давления) и на Р-Т диаграмме равновесию фаз соответствует кривая фазового равновесия. Равновесие трех фаз осуществляется в точке (тройная точка), являющейся пересечением кривых фазового равновесия разных фаз, как на диаграмме на рис. 9.1. Наклон кривой фазового равновесия на Р-Т диаграмме определяется уравнением Клаузиуса-Клайперона:

(dP/dT)=Q_n/T_n(V₂-V₁), (1)

где: Q_n, T_n- теплота и температура перехода , V₂,V₁- удельные объемы фаз.

При достаточно сильном нагревании твердого тела можно осуществить его переход из твердого состояния в жидкое – плавление, которое начинается при определенной температуре плавления Т_п (рис. 9.2.) и для однокомпонентного кристалла осуществляется при постоянном давлении. Поэтому указанный переход является одновременно изобарным и изотермическим. Обратный процесс охлаждения расплава до некоторой температуры кристаллизации Т_к приводит к выделению некоторого количества тепла, равного теплоте плавления, для однокомпонентной жидкости протекает при постоянной температуре плавления. Указанные превращения являются фазовыми переходами 1-ого рода. На каждом линейном участке 1-2 диаграммы плавления системе в течение времени dt сообщается количество тепла dQ от нагревателя, то есть тепловая мощность, передаваемая системе W=dQ/dt. Если m — масса системы, а «c» — её удельная теплоёмкость, то

W=mc(dT/dt). (2)

В процессе плавления система приходит из более упорядоченного кристаллического состояния в менее упорядоченное - жидкое. Поэтому ее энтропия возрастает, причём на основании 2-го начала термодинамики это увеличение:

. (3)

Плавление на участке 2–3 осуществляется при постоянной температуре Т_п поэтому, называя количество тепла, которое необходимо подвести к единице массы тела при Т=const – удельной теплотой плавления r=dQ/dm, получим: W=rm/t_фп . При этом приращение энтропии . Преобразуя, получим выражения для удельной теплоты плавления:

. (4)

Полное приращение энтропии до конца процесса плавления:

. (5)

II. Методика эксперимента.

Установка (см. рис. 9.3) состоит из электрического нагревателя 1, в котором вмонтирован тигель 2, заполненный оловом 3. В олово погружена термопара 4, соединенная с измерителем температуры. На схеме установки не показаны отдельные конструктивные элементы, обеспечивающие её метрологические характеристики.

Так как олово массой m₀ заключено в тигель массой m_Т и теплоёмкости вблизи точки плавления , отличаются то формулы (4) и (5) перепишутся следующим образом:

, (6)

(7)

III. Проведение эксперимента и обработка результатов.

В эксперименте фиксируется зависимость температуры от времени в процессе плавления и кристаллизации олова. После включения печи через равные интервалы времени (t=15 сек.) регистрируют показания милливольтметра до тех пор, пока не будет зарегистрирован участок 3-4 диаграммы плавления; затем печь отключают и регистрируют диаграмму кристаллизации.

Таблица 9.1.

N n/n

1. Построить зависимость температуры от времени в процессе плавления и кристаллизации.

2. На построенных зависимостях выделить горизонтальный участок и определить и , температуру плавления Тп и температуру кристаллизации Тк.

3. Вблизи точек 2 и 3 диаграммы плавления и кристаллизации выделить прямолинейный участок, провести через них прямые. Угловой коэффициент прямой на кривой плавления (рис. 9.4) :