Определение величины ошибки при прямых измерениях
Пусть, измеряя некоторую величину х, мы получим серию результатов х1,х2,х3,.....хn. Которое из этих значений является наиболее близким к истинному?
Теория ошибок указывает, что наиболее близким к истинному значению измеряемой величины будет среднее арифметическое значение ряда отдельных измерений, т. е.
.
Причем, при n®¥, xср®хист.
При вычислении среднего арифметического измеряемого значения ошибки в сторону увеличения и уменьшения величины наилучшим образом компенсируют друг друга. Величина
называется отклонением данного i-того измерения от среднего.
Абсолютная величина наибольшего из этих отклонений определяет границы интервала значений искомой величины.
Предположим, при измерении величины x мы получим ряд значений 1,790; 1,795; 1,800; 1,805; 1,810; а пользуясь другим прибором, получим 1,76; 1,78; 1,80; 1,82; 1,84. В обоих случаях среднее значение x = 1,80, но интервалы допустимых значений в первом и во втором случаях не одинаковы и равны соответственно (1,79 
1,81) и (1,76 1,84), таким образом, во втором случае он шире.
Если повторять измерение большое число раз, то внутри интервала, ограниченного наибольшими отклонениями, будет располагаться все большее число полученных значений. Если весь интервал разброса разбить на равные участки dх, то большее количество результатов в них будет помещаться на центральных участках, а по мере удаления от центра число результатов, приходящихся на участок dх, будет убывать. Обозначим относительное число всех измерений, приходящихся на участок dх, через 
, где n - общее число всех измерений. Тогда на единичный отрезок интервала придется относительное число значений 
.
Если мы вычертим график зависимости 
от х, то получим кривую, показанную на рис. 1.
Из рисунка 1 видно, что чем больше участок dх удален от хср, тем меньше результатов измерения на него приходится. Не вникая в детали статистической теории погрешности, скажем лишь, что при 
вид кривой, приведенной на рис. I, хорошо описывается функцией Гаусса
,
где 
- так называемое среднеквадратичное отклонение, определяющее ширину интервала разброса результатов измерения. Величина определяет вид кривой Гаусса: чем меньше величина , тем быстрее функция 
стремится к нулю по обе стороны от хср. Приближенно можно считать, что полуширина кривой Гаусса на ее полувысоте равняется . Наилучшим приближением к является величина S, которую называют среднеквадратичной ошибкой отдельного измерения:
при 
.
Если мы провели не одну, а несколько серий (m – серий) измерений и в каждой получили среднеарифметическое значение хср.к(где к – номер серии ), то эти значения также распределились вокруг искомого хист, но уже с меньшим разбросом, который характеризовался бы среднеквадратичной ошибкой среднего 
. связано с 
простым соотношением
.
Отсюда, считая S хорошим приближением для , получим
или 
.
Истинное значение измеряемой величины принципиально недостижимо, за исключением редких случаев Величина 
определяет максимальные границы разброса полученных значений; внутри интервала хср ± sm лежит лишь около 68% всех измеренных значений, т. е. вероятность попадания искомой величины в данный интервал составляет 68% или 0,68. Эта величина носит название доверительной вероятности 
(коэффициента надежности), а сам интервал хср ± sm – называется доверительным интервалом. Величина a возрастает от 95 % или 0,95 внутри интервала хср ± 2sm и до 99,7 % или 0,997 внутри интервала хср ± 3sm.
хср-σm хср хср+σm
2σm
Однако все эти рассуждения справедливы лишь в случае точно заданной величины . Так как мы используем вместо лишь его приближенное значение S и ограничиваемся сравнительно небольшим числом измерений, то определение ширины доверительного интервала, внутри которого с определенной вероятностью находится искомое значение:
Dх = tan sm,
будет определяться коэффициентом tan, зависящим как от числа проведенных измерений (n), так и заданной доверительной вероятностью ( ). Эти коэффициенты – коэффициенты Стьюдента (такой псевдоним принял английский химик Госсет) рассчитаны для различных n и и приводятся в таблицах.
Так, для n=5 и = 0,95 
= 2,8, а ширина доверительного интервала 
. Эта величина и должна приводиться в качестве ошибки.
Значение коэффициентов Стьюдента приводится в Таблице 1.
Таблица №1
Коэффициенты Стьюдента
| a № | 0,1 | 0,2 | 0,3 | 0,4 | 0,5 | 0,6 | 0,7 | 0,8 | 0,9 | 0,95 | 0,96 | 0,99 | 0,999 |
| 0,16 | 0,33 | 0,51 | 0,73 | 1,00 | 1,88 | 2,0 | 3,1 | 6,3 | 12,7 | 31,8 | 63,7 | 636,3 | |
| 0,82 | 1,06 | 1,8 | 1,9 | 2,9 | 4,3 | 7,0 | 9,9 | 81,6 | |||||
| 0,98 | 1,2 | 1,6 | 2,4 | 3,2 | 4,5 | 5,8 | 12,9 | ||||||
| 1,2 | 1,5 | 2,1 | 2,8 | 3,7 | 4,6 | 8,6 | |||||||
| 1,1 | 1,5 | 2,0 | 2,6 | 3,4 | 4,0 | 6,9 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,9 | 2,4 | 3,1 | 3,7 | 6,0 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,9 | 2,4 | 3,0 | 3,5 | 5,4 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,9 | 2,3 | 2,9 | 3,4 | 5,0 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,8 | 2,3 | 2,8 | 3,3 | 4,8 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,8 | 2,2 | 2,8 | 3,2 | 4,6 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,8 | 2,2 | 2,7 | 3,1 | 4,5 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,8 | 2,2 | 2,7 | 3,1 | 4,3 | |||||||
| 1,1 | 1,4 | 1,8 | 2,2 | 2,7 | 3,0 | 4,2 | |||||||
| 1,1 | 1,3 | 1,8 | 2,1 | 2,6 | 3,0 | 4,1 | |||||||
| 2,9 | 4,0 |
Относительная ошибка
Абсолютная погрешность измерения не характеризует полностью точности проведенных измерений.
Действительно, если мы измерили массу с точностью 
, то точность измерений в значительной мере будет зависеть от того, какую величину мы измерили: 2 кг или 2 г. Поэтому для того, чтобы иметь возможность сравнивать точность различных измерений величин разной размерности, принято находить среднюю относительную погрешность результата, которая определяется отношением абсолютной ошибки к среднему арифметическому значению измеряемой величины:
.
Абсолютная погрешность измерения – это безразмерная величина, определяемая в процентах.