ИЗУЧЕНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ КОЛЕБАНИЙ В КОНТУРЕ
Цель работы: изучение процессов в колебательном контуре, имеющем электроемкость, индуктивность и сопротивление; определение периода, частоты и логарифмического декремента колебаний.
Приборы и материалы: лабораторный стенд, имеющий набор объектов на плате; генератор сигналов; осциллограф; набор соединительных проводов.
Краткая теория
Причиной возникновения колебаний чаще всего является вывод (отклонение) системы из положения равновесия и предоставление ее самой себе. Тогда она начинает совершать колебания около положения равновесия. Такие колебания называются собственными (свободными) колебаниями системы.
Вследствие неизбежных потерь энергии колебательного движения (трения в механических системах, нагревания проводника, диэлектрика в конденсаторе, излучение электромагнитных волн в электрических колебательных системах и т.п.), колебания в системе постепенно затухают, и она возвращается в исходное состояние. Поэтому собственные колебания всегда являются затухающими.
Затухающие колебания не являются периодическими. Условным периодом (чаще говорят просто – периодом) затухающих колебаний называется промежуток времени между двумя последовательными максимальными или минимальными значениями колеблющейся величины. На рис. 9.1 представлены затухающие колебания электрического тока и указаны условные периоды затухания.
По своей природе колебания могут быть механическими, электромагнитными, электромеханическими и т.п. Электрические колебания могут возникать в цепи, содержащей индуктивность и емкость. Такую цепь называют колебательным контуром.
Понять процессы, происходящие в колебательном контуре, поможет рис. 9.2.
![]() |
На рис. 9.3 изображен колебательный контур с параллельным соединением индуктивности и емкости
. Сопротивлением
здесь учитывается тот факт, что во всяком реальном контуре есть потери энергии и, простоты ради, будем полагать, что они происходят только в этом сопротивлении. Возбуждение колебаний в данном контуре производится путем подачи на него коротких импульсов напряжения, равных по длительности времени обратного хода луча осциллографа.
За время длительности импульса конденсатор заряжается до напряжения
. При разряде конденсатора через
и
в катушке возникает ЭДС самоиндукции
. В паузах между импульсами внешнее напряжение к контуру не приложено и по второму правилу Кирхгофа сумма падений напряжений на
,
,
должна быть равна нулю:
(9.1)
Учитывая, что , и поделив обе части уравнения на
, получаем дифференциальное уравнение затухающих колебаний:
. (9.2)
Решение уравнения (9.2) при <
имеет вид:
, (9.3)
где – заряд на конденсаторе в момент времени
,
– коэффициент затухания,
– циклическая частота затухающих колебаний.
. (9.4)
При малых затуханиях, т.е. при <<
:
. (9.5)
В соответствии с (9.3) напряжение на конденсаторе будет изменяться по закону:
. (9.6)
Энергия , запасенная в контуре за время длительности импульса, убывает по экспоненциальному закону:
.
Затухание колебаний при этом принято характеризовать логарифмическим декрементом колебаний , равным логарифму отношения амплитуд двух последовательных колебаний (рис. 9.4):
. (9.7)
При малом затухании:
. (9.8)
Часто вместо логарифмического декремента для характеристики контура используют добротность :
. (9.9)
При больших затуханиях, таких, что >>
, вместо колебаний происходит апериодический разряд конденсатора (рис. 9.6).
Значение сопротивления, при котором колебательный процесс переходит в апериодический, называют критическим сопротивлением контура. Оно определяется из выражения (9.4) при
или
:
. (9.10)