Найдем комплексные амплитуды поверхностных токов и зарядов на всех стенках трубы.
Задача № 1-4
В полой трубе прямоугольного сечения (см. рис. 1) создано монохроматическое электромагнитное поле. Труба заполнена однородной изотропной средой без потерь, абсолютны диэлектрическая и магнитная проницаемости равны и
соответственно. Известно, что комплексная амплитуда вектора
равна:
, где
,
,
,
,
,
- частота электромагниных колебаний;
- длина волны, распространяющейся в однородной изотропной непроводящей среде с параметрами
и
;
- скорость света в этой среде,
.
Исходные данные:
№ вар | ![]() | ![]() | ![]() | a см | b см | ![]() | ![]() | ![]() |
0,75 | 2,5 |
Рис.1
1. Найдем комплексные амплитуды составляющих вектора .
Запишем выражения для комплексных амплитуд составляющих вектора
(1)
(2)
(3)
Воспользуемся вторым уравнением Максвелла в комплексной форме:
(4)
Найдем
Тогда составляющие комплексной амплитуды вектора равны соответственно:
Найдем выражения для частных производных составляющих комлекной амлитуды вектора по соответствующим координатам:
, так как продольная составляющая вектора
отсутствует.
Подставим полученные выражения в выражения для составляющих вектора , полученные ранее:
(5)
(6)
(7)
Упростив варыжения (5), (6), (7), получим итоговые выражения для коплексных амплитуд составляющих вектора
(8)
(9)
(10)
2. Определим диапопзон частот в котором – действительное число, т.е. рассматриваемое поле – бегущая волна.
По условию задачи . Значит,
будет действительным в случае, если
, т.е. при
см.
Этому диапозону длин волн соответствует диапозон частот:
, где
Гц
Если частота волны не принадлежит рассчитанному диапозону частот, то является мнимой величиной. Для этого случая произведем замену:
, для учета того факта, при этом
,
3. Запишем выражения для мгновенных значений составляющих векторов поля и
для двух случаев:
а) когда принадлежит найденному в п. 2 диапозону частот,
б) когда не принадлежит этому диапозону.
Для получения выражений для мгновенных значений составляющих векторов поля необходимо домножить их комплексные амплитуды на выражение и, выделить действительную часть.
В первом случае выражения для комплексных амлитуд составляющих используются без изменений. Во втором случае необходимо произвести замену, описанную в пункте 2.
Тогда для случая а) получим выражения:
а для случая б) выражения будут иметь вид:
4. Построим графики амплитуд составляющих векторов поля в сечении z=z0 от координаты x при y=0,25b в интервале и от коожинаты y при x=0,75a в интервале
, а также зависимоcти тех же составляющих от координаты z вдоль линии x=0,25a; y=0,25b в интервале
на частотах
и
(см. исходные данные).
Для наглядности построений вычислим соответствующие постоянные множители в выражениях для амплитуд составляющих веторов поля для каждого вида зависимости в отдельности. Для этого подставим соответствующие значения постоянных величин в данные выражения:
1) z=z0; y=0,25b; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
2) z=z0; y=0,25b; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
3) z=z0; x=0,75a; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
4) z=z0; x=0,75a; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
5) x=0,25a; y=0,25b; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
6) x=0,25a; y=0,25b; ;
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
В выражениях пп. 1, 3, 5 м,
рад/с, z0=0.036 м,
, а в пп. 2, 4, 6
м,
рад/с, z0=0.044 м и
Нп/м.
Зависимости, рассчитанные в данном пункте работы, были запрограммированы в математическом пакете MathCad 13, где был проведен поточечный расчет и построение соответствующих графиков, приведенных на рис. 2-13.
рис. 2 рис. 3
рис. 4 рис. 5
рис. 6 рис. 7
рис. 8 рис. 9
рис. 10 рис. 11
рис. 12 рис. 13
5. Проверим выполнение граничных условий для касательных составляющих вектора и нормальных составляющих вектора
на боковой (х=а) и нижней (у=0) стенке трубы.
Проверка граничных условий заключается в проверке истинности утверждений и
, т.е. равенста нулю касательной вектора
и нормальной вектора
проекций (составляющих).
На боковой стенке (х=а) рассмотрению подлежат следующие составляющие:
,
Подставим в эти выражения х=а, получим:
,
при этом другие множители от координаты х не зависят.
Следовательно, оба выражения обращаются в ноль и граничные условия выполняются.
На нижней стенке волновода (y=0) рассмотрим:
,
При подстановке у=0 в эти выражения получим:
Заметим, что на двух оставшихся стенках волновода соответствующие рассмотренные составляющие также обращаются в ноль, так противоположные стенки волновода праллельны.
Найдем комплексные амплитуды поверхностных токов и зарядов на всех стенках трубы.
Комплексную амплитуду поверхностного тока можно найти по формуле:
Комплексную амплитуду плотности зарядов можно найти по формуле:
1) На нижней стенке волновода (у=0) искомые выражения имеют вид:
2) На верхней стенке (y=b):
3) На правой стенке (x=0):
4) На левой стенке (х=а):