Интерференция в тонких пленках
![]() |
Рис. 5
Из рис. 5 видно, что оптическая разность хода Δ между отражёнными лучами будет:
Δ = (AB+BC) n – AD,
где n – показатель преломления вещества плёнки (считается, что плёнка находится в воздухе, для которого n = 1)
Учитывая закон преломления:
|

.
Т.о. оптическая разность хода:
|

|

При отражении световой волны от оптически более плотной среды фаза колебаний меняется на π. Учитывая связь между оптической разностью хода и разностью фаз оптическая разность хода изменяется при этом на
. На приведенном рисунке, 1-ая волна отражается от более плотной среды в точке А, а вторая – от менее плотной. Рассмотрим случай, когда по разные стороны плёнки находятся различные среды. Например, плёнка на подложке: масло – на стекле (рис. 6). В этом случае оптическая разность хода между отражёнными лучами будет
|

![]() |
Рис. 6
|

Интерференцию можно наблюдать как в отражённом свете, так и в проходящем свете (т.е. на просвет)
![]() |
Рис.7
В этом случае
|

При интерференции в тонких пленках наблюдается следующая картина:
1. Линии равного наклона
![]() |
Рис. 8
Если n, d, i таковы, что
, то будет наблюдаться max, если
, то min.
Если на пленку падает рассеянный свет, то для одних углов будет max, для других min и картина на экране будет представлять собой чередования светлых и темных полос. Если падает белый свет, то будет радужная окраска.
2. Линии равной толщины.
Пусть пленка имеет форму тонкого клина.
![]() |
Рис. 9
(угол преломления α~1”), т.е. поверхности пленки почти параллельны, тогда
Рис. 10
На рис. 11 показан ход лучей в клине в отражённом свете для двух соседних светлых (например) полос при нормальном падении лучей на поверхность клина
|

Рис.11
Здесь ℓ – расстояние между соседними светлыми полосами на поверхности клина, α – угол клина, n – показатель преломления вещества клина (в данной работе клин воздушный и n = 1), d – толщина клина в точке А, x – увеличение толщины клина в точке В по сравнению с точкой А (на рисунке ход лучей показан условно). Оптическая разность хода между лучами 1 и 2 Δ1 и 3 и 4 ∆2 будет:
Δ1 = 2 d n – λ/2 = 2 k λ (условие максимума в точке А),
∆2 = 2(d + x)n – λ/2 = 2(k +1)λ (условие максимума в точке В),
∆2 – Δ1 = 2 x n = λ . (25)
Считая угол α малым и рассматривая x как дугу окружности радиуса ℓ, можно записать:
x = ℓ α, (26)
откуда
2 n α ℓ = λ (27)
и
α = λ/2 n ℓ. (28)
Положение темных полос будет определяться из условия:
. (29)
![]() |
Рис.12
Т.о. в отраженном свете на поверхности клина будет наблюдаться чередование светлых и темных полос, параллельных ребру клина. Ширина интерференционной полосы ℓ (расстояние между соседними полосами) при углах падения близких к нулю находится по формуле
, (30)
где α – угол при вершине клина (в рад).
Экспериментальная часть
Приборы и принадлежности
- оптический квантовый генератор с блоком питания
- основание с держателями
- экран с расширителем луча лазера
- клин в держателе
- экран
Описание установки
Общий вид установки показан на рис. 13. В состав установки входят:
1÷3. Основание (состоит из трёх частей).
4. Лазер полупроводниковый в юстировочном модуле.
5. Модуль юстировочный вертикальный (в данной работе не используется).
6. Экран малый с отверстием и расширителем луча лазера (линза).
7. Держатель с клином.
8. Экран.
Рис.13
Основой установки служит разборное основание (состоит из трёх частей), на одном конце которого установлен оптический квантовый генератор (лазер), служащий источником монохроматического излучения. В данной работе используется полупроводниковый лазер STL 650 (длина волны излучения λ = 650нм, мощность лазерного излучения Р = 3мВт). На противоположном конце основания расположен экран с делениями, на котором наблюдается интерференционная картина. Между экраном и лазером на основании установлены держатели с расширителем луча и оптический клин, образованный двумя плоскими стеклянными пластинками (клин воздушный). Блок-схема установки показана на рис. 14, а её оптическая схема – на рис. 15.
Пучок лучей, испускаемый полупроводниковым лазером 1, расширяется с помощью микрообъектива 2, закреплённого в оправе на экране с отверстием 3, и освещает интерференционный объект 4. Картина интерференции наблюдается на экране 5. Ширина интерференционных полос В на экране измеряется в мм с помощью масштабной сетки на экране.
Рис. 14
Рис. 15
Вид наблюдаемых на экране полос равной толщины показан на рис. 16.