Механические Колебания и Волны
Колебательное движение широко распространено в природе. Говоря о колебаниях тела, мы подразумеваем повторяющееся движение по одной и той же траектории. Это движение является периодическим. Простейшим примером периодического движения служат колебания груза на конце пружины (рис. 63).
Если сдвинуть груз вправо, растягивая пружину, или влево, сжимая ее, то пружина действует на груз с силой, которая стремится вернуть его в положение равновесия; такую силу называют возвращающей. Для нашей системы возвращающая сила F прямо пропорциональна расстоянию х, на которое сжимается или растягивается пружина (Fx = -kx).
Эта сила сообщает грузу ускорение, и груз приходит в положение равновесия со значительной скоростью. В положении равновесия сила, действующая на груз, уменьшается до нуля, а скорость его в этой точке максимальна. Поэтому груз пройдет положение равновесия и будет двигаться далее, что приведет к сжатию пружины. Сила со стороны пружины в результате ее сжатия замедляет движение груза, и в некоторой точке его скорость будет равна нулю. Затем груз начинает двигаться в противоположном направлении и придет в точку, откуда он начал движение.
Затем весь этот процесс повторяется. Пружина, груз - пример колебательной системы. Рассмотрим главные свойства колебательной системы. У каждой колебательной системы есть состояние устойчивого равновесия.
После того как колебательная система выведена из положения устойчивого равновесия, появляется сила, возвращающая систему в устойчивое положение. Природа этой силы может быть различной.
Возвратившись в устойчивое состояние, колебательная система не может сразу остановиться. В механических колебательных системах этому мешает инертность колеблющегося тела.
Расстояние х груза от положения равновесия до точки, в которой в данный момент времени находится груз, называют смещением.
Модуль максимального смещения (наибольшее расстояние от положения равновесия) называется амплитудой и обозначается буквой А или х0.
Движение от некоторой начальной точки до возвращения в ту же точку, например от х = Ак х - -А и обратно в х = А, называется полным колебанием.
Период Т - это время, за которое совершается одно полное колебание. Частота v определяется как число полных колебаний в 1 с. За единицу частоты принимают 1 герц (1 Гц) - это частота такого колебания, при которой за 1 с совершается одно полное колебание. Связь частоты с периодом выражается следующей формулой:
Закон Кулона
[править]
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
О законе сухого трения см. Закон Амонтона - Кулона
| Классическая электродинамика | ||||||
| ||||||
Электричество · Магнетизм
| ||||||
| Просмотр • Обсуждение • Править | ||||||
| См. также «Физический портал» |
Закон Кулона — это закон, описывающий силы взаимодействия между точечными электрическими зарядами.
Был открыт Шарлем Кулоном в 1785 г. Проведя большое количество опытов с металлическими шариками, Шарль Кулон дал такую формулировку закона:
Модуль силы взаимодействия двух точечных зарядов в вакууме прямо пропорционален произведению модулей этих зарядов и обратно пропорционален квадрату расстояния между ними
Иначе: Два точечных заряда в вакууме действуют друг на друга с силами, которые пропорциональны произведению модулей этих зарядов, обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними и направлены вдоль прямой, соединяющей эти заряды. Эти силы называются электростатическими (кулоновскими).
Важно отметить, что для того, чтобы закон был верен, необходимы:
1. точечность зарядов — то есть расстояние между заряженными телами много больше их размеров — впрочем, можно доказать, что сила взаимодействия двух объёмно распределённых зарядов со сферически симметричными непересекающимися пространственными распределениями равна силе взаимодействия двух эквивалентных точечных зарядов, размещённых в центрах сферической симметрии;
2. их неподвижность. Иначе вступают в силу дополнительные эффекты: магнитное поле движущегося заряда и соответствующая ему дополнительная сила Лоренца, действующая на другой движущийся заряд;
3. взаимодействие в вакууме.
Однако с некоторыми корректировками закон справедлив также для взаимодействий зарядов в среде и для движущихся зарядов.[1]
В векторном виде в формулировке Ш. Кулона закон записывается следующим образом:
где 
— сила, с которой заряд 1 действует на заряд 2; 
— величина зарядов; 
— радиус-вектор (вектор, направленный от заряда 1 к заряду 2, и равный, по модулю, расстоянию между зарядами — 
); 
— коэффициент пропорциональности. Таким образом, закон указывает, что одноимённые заряды отталкиваются (а разноимённые — притягиваются).
| Содержание [убрать] · 1 Коэффициент k · 2 Закон Кулона в квантовой механике · 3 Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамики · 4 История · 5 Закон Кулона, принцип суперпозиции и уравнения Максвелла · 6 Cтепень точности закона Кулона o 6.1 Поправки к закону Кулона в квантовой электродинамике o 6.2 Закон Кулона и поляризация вакуума o 6.3 Закон Кулона и сверхтяжелые ядра · 7 Значение закона Кулона в истории науки · 8 См. также · 9 Ссылки · 10 Примечания · 11 Литература |
[править]Коэффициент k
В СГСЭ единица измерения заряда выбрана таким образом, что коэффициент k равен единице.
В СИ k = c2·10-7Гн/м = 8,9875517873681764·109 Н·м2/Кл2 (или Ф1·м) и записывается следующим образом:
где 
8,854187817·1012 Ф/м — электрическая постоянная.
В однородном изотропном веществе в знаменатель формулы добавляется относительная диэлектрическая проницаемость среды .
В СГСЭ
В СИ
[править]Закон Кулона в квантовой механике
В квантовой механике закон Кулона формулируется не при помощи понятия силы, как в классической механике, а при помощи понятия потенциальной энергиикулоновского взаимодействия. В случае, когда рассматриваемая в квантовой механике система содержит электрически заряженные частицы, к оператору Гамильтонасистемы добавляются слагаемые, выражающие потенциальную энергию кулоновского взаимодействия, так, как она вычисляется в классической механике.[2]
Так, оператор Гамильтона атома с зарядом ядра Z имеет вид:
.
Здесь m — масса электрона, е — его заряд, 
— абсолютная величина радиус-вектора j-го электрона, 
. Первое слагаемое выражает кинетическую энергию электронов, второе слагаемое — потенциальную энергию кулоновского взаимодействия электронов с ядром и третье слагаемое — потенциальную кулоновскую энергию взаимного отталкивания электронов. Суммирование в первом и втором слагаемом ведется по всем N электронам. В третьем слагаемом суммирование идёт по всем парам электронов, причём каждая пара встречается однократно.[3]
[править]Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамики
Согласно квантовой электродинамике, электромагнитное взаимодействие заряженных частиц осуществляется путём обмена виртуальными фотонами между частицами.Принцип неопределённости для времени и энергии допускает существование виртуальных фотонов на время между моментами их испускания и поглощения. Чем меньше расстояние между заряженными частицами, тем меньшее время нужно виртуальным фотонам для преодоления этого расстояния и следовательно, тем большая энергия виртуальных фотонов допускается принципом неопределенности. При малых расстояниях между зарядами принцип неопределённости допускает обмен как длинноволновыми, так и коротковолновыми фотонами, а при больших расстояниях в обмене участвуют только длинноволновые фотоны. Таким образом, с помощью квантовой электродинамики можно вывести закон Кулона.[4][5]
[править]История
Впервые исследовать экспериментально закон взаимодействия электрически заряженных тел предложил[6] Г. В. Рихман в 1752—1753 гг. Он намеревался использовать для этого сконструированный им электрометр-«указатель». Осуществлению этого плана помешала трагическая гибель Рихмана.
В 1759 г. профессор физики Санкт-Петербургской академии наук Ф. Эпинус, занявший кафедру Рихмана после его гибели, впервые предположил[7], что заряды должны взаимодействовать обратно пропорционально квадрату расстояния. В 1760 г. появилось краткое сообщение[8] о том, что Д. Бернулли в Базеле установил квадратичный закон с помощью сконструированного им электрометра. В 1767 г. Пристли в своей «Истории электричества»[9] отметил, что опыт Франклина, обнаружившего отсутствие электрического поля внутри заряженного металлического шара, может означать, что «электрическое притяжение следует точно такому же закону, как и тяготение, то есть квадрату расстояния». В 1769 шотландский физик Джон Робисон обнаружил, что шары с одинаковым электрическим зарядом отталкиваются с силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними, и таким образом предвосхитил открытие закона Кулона (1785)[10].
Примерно за 11 лет до Кулона, в 1771 г., закон взаимодействия зарядов был экспериментально открыт Г. Кавендишем, однако результат не был опубликован и долгое время (свыше 100 лет) оставался неизвестным. Рукописи Кавендиша были вручены Д. К. Максвеллу лишь в 1874 г одним из потомков Кавендиша на торжественном открытии Кавендишской лаборатории и опубликованы в 1879 г.[11]
Сам Кулон занимался исследованием кручения нитей и изобрел крутильные весы. Он открыл свой закон, измеряя с помощью них силы взаимодействия заряженных шариков.
[править]Закон Кулона, принцип суперпозиции и уравнения Максвелла
Закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей полностью равносильны уравнениям Максвелла для электростатики 
и 
. То есть закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей выполняются тогда и только тогда, когда выполняются уравнения Максвелла для электростатики и, наоборот, уравнения Максвелла для электростатики выполняются тогда и только тогда, когда выполняются закон Кулона и принцип суперпозиции для электрических полей[12].
[править]Cтепень точности закона Кулона
Закон Кулона — экспериментально установленный факт. Его справедливость неоднократно подтверждалась всё более точными экспериментами. Одним из направлений таких экспериментов является проверка того, отличается ли показатель степени r в законе от 2. Для поиска этого отличия используется тот факт, что если степень точно равна двум, то поле внутри полости в проводнике отсутствует, какова бы ни была форма полости или проводника[13].
Эксперименты, проведённые в 1971 г. в США Э. Р. Уильямсом, Д. Е. Фоллером и Г. А. Хиллом, показали, что показатель степени в законе Кулона равен 2 с точностью до 
[14].
Для проверки точности закона Кулона на внутриатомных расстояниях У. Ю. Лэмбом и Р. Резерфордом в 1947 г. были использованы измерения относительного расположения уровней энергии водорода. Было установлено, что и на расстояниях порядка атомных 108 см, показатель степени в законе Кулона отличается от 2 не более чем на 109[15][16].
Коэффициент в законе Кулона остается постоянным с точностью до 15·106[16].
[править]Поправки к закону Кулона в квантовой электродинамике
На небольших расстояниях (порядка комптоновской длины волны электрона, 
3.86·1013 м [17], где 
— масса электрона, 
— постоянная Планка, 
—скорость света) становятся существенными нелинейные эффекты квантовой электродинамики: на обмен виртуальными фотонами накладывается генерация виртуальныхэлектрон-позитронных (а также мюон-антимюонных и таон-антитаонных) пар, а также уменьшается влияние экранирования (см. перенормировка). Оба эффекта ведут к появлению экспоненциально убывающих членов порядка 
в выражении для потенциальной энергии взаимодействия зарядов и, как результат, к увеличению силы взаимодействия по сравнению с вычисляемой по закону Кулона. Например, выражение для потенциала точечного заряда 
в системе СГС, с учётом радиационных поправок первого порядка принимает вид [18]:
где 
— комптоновская длина волны электрона, 
— постоянная тонкой структуры и 
. На расстояниях порядка 
~ 1018 м, где 
— масса W-бозона, в игру вступают уже электрослабые эффекты.
В сильных внешних электромагнитных полях, составляющих заметную долю от поля пробоя вакуума (порядка 
~1018 В/м или 
~109 Тл, такие поля наблюдаются, например, вблизи некоторых типов нейтронных звёзд, а именно магнитаров) закон Кулона также нарушается в силу дельбрюковского рассеяния обменных фотонов на фотонах внешнего поля и других, более сложных нелинейных эффектов. Это явление уменьшает кулоновскую силу не только в микро- но и в макромасштабах, в частности, в сильном магнитном поле кулоновский потенциал падает не обратно пропорционально расстоянию, а экспоненциально[19].
[править]Закон Кулона и поляризация вакуума
Явление поляризации вакуума в квантовой электродинамике заключается в образовании виртуальных электронно-позитронных пар. Облако электронно-позитронных парэкранирует электрический заряд электрона. Экранировка растет с ростом расстояния от электрона, в результате эффективный электрический заряд электрона 
является убывающей функцией расстояния 
[20]. Эффективный потенциал, создаваемый электроном с электрическим зарядом 
, можно описать зависимостью вида 
. Эффективный заряд 
зависит от расстояния 
по логарифмическому закону:
где,
— т. н. постоянная тонкой структуры 
7.3·103;
— т. н. классический радиус электрона 
2.8·1013 см.[21][22].
Сила тока
[править]
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
У этого термина существуют и другие значения, см. Сила (значения).
| Сила тока | |
 , 
| |
| Размерность | I |
| Единицы измерения | |
| СИ | А |
Основная статья: Сила тока
Силой тока называется физическая величина, равная отношению количества заряда, прошедшего за некоторое время через поперечное сечение проводника, к величине этого промежутка времени.
Сила тока в системе СИ измеряется в Амперах.
По закону Ома сила тока для участка цепи прямо пропорциональна приложенному напряжению 
к участку цепи и обратно пропорциональнасопротивлению 
проводника этого участка цепи :
— где e — заряд электрона, n — концентрация частиц, S — площадь поперечного сечения проводника, 
— средняя скорость упорядоченного движения электронов.
Единица измерения в СИ — 1 Ампер (А) = 1 Кулон / секунду.
Для измерения силы тока используют специальный прибор — амперметр (для приборов, предназначенных для измерения малых токов, также используются названия миллиамперметр, микроамперметр, гальванометр). Его включают в разрыв цепи в том месте, где нужно измерить силу тока. Основные методы измерения силы тока: магнитоэлектрический, электромагнитный и косвенный (путём измерения вольтметром напряжения на известном сопротивлении).
В случае переменного тока различают мгновенную силу тока, амплитудную (пиковую) силу тока и эффективную силу тока (равную силе постоянного тока, который выделяет такую же мощность).
Закон Ома
[править]
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
| Классическая электродинамика | ||||||
|
| ||||||
Электричество · Магнетизм
| ||||||
| Просмотр • Обсуждение • Править | ||||||
| См. также «Физический портал» |
V — напряжение,
I — сила тока,
R — сопротивление.
Закон Ома — физический закон, определяющий связь между Электродвижущей силой источника или напряжением с силой тока исопротивлением проводника. Экспериментально установлен в 1826 году, и назван в честь его первооткрывателя Георга Ома.
В своей оригинальной форме он был записан его автором в виде : 
,
Здесь X — показания гальванометра, т.е в современных обозначениях сила тока I, a — величина, характеризующая свойства источника тока, постоянная в широких пределах и не зависящая от величины тока, то есть в современной терминологии электродвижущая сила (ЭДС) 
, l — величина, определяемая длиной соединяющих проводов. Чему в современных представлениях соответствует сопротивление внешней цепи R и, наконец, b параметр, характеризующий свойства всей установки, в котором сейчас можно усмотреть учёт внутреннего сопротивления источника тока r [1]
В таком случае в современных терминах и в соответствии с предложенной автором записи формулировка Ома (1) выражает
Закон Ома для полной цепи:
, (2)
где:
§ — ЭДС источника напряжения(В),
§ — сила тока в цепи (А),
§ — сопротивление всех внешних элементов цепи(Ом) ,
§ — внутреннее сопротивление источника напряжения(Ом) .
Из Закона Ома для полной цепи вытекают следствия:
§ При r<<R Сила тока в цепи обратно пропорциональна её сопротивлению. А сам источник в ряде случаев может быть назван источником напряжения
§ При r>>R Сила тока от свойств внешней цепи (от величины нагрузки) не зависит. И источник может быть назван источником тока.
Часто[2] выражение:
(3)
(где есть напряжение или падение напряжения, или, что то же, разность потенциалов между началом и концом участка проводника) тоже называют «Законом Ома».
Таким образом Электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с (2) и (3) равняется:
(4)
То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника. Последний член в этом равенстве специалисты называют «напряжением на зажимах», поскольку именно его показывает вольтметр, измеряющий напряжение источника между началом и концом присоединённой к нему замкнутой цепи. В таком случае оно всегда меньше ЭДС.
К другой записи формулы (3), а именно:
(5)
Применима другая формулировка:
| Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению данного участка цепи. | 
|
Выражение (5) можно переписать в виде:
(6)
где коэффициент пропорциональности G назван проводимость или электропроводность. Изначально единицей измерения проводимости был «обратный Ом» — Mо, впоследствии переименованный в Сименс (обозначение: См, S).
| Содержание [убрать] · 1 Мнемоническая диаграмма для Закона o 1.1 Закон Ома и ЛЭП · 2 Закон Ома в дифференциальной форме · 3 Закон Ома для переменного тока · 4 Трактовка закона Ома · 5 См. также · 6 Ссылки |
[править]Мнемоническая диаграмма для Закона
Схема, иллюстрирующая три составляющие закона Ома
Диаграмма, помогающая запомнить закон Ома. Нужно закрыть искомую величину, и два других символа дадут формулу для её вычисления
В соответствии с этой диаграммой формально может быть записано выражение:
(7)
Которое всего лишь позволяет вычислить (применительно к известному току, создающему на заданном участке цепи известное напряжение), сопротивление этого участка. Но математически корректное утверждение о том, что сопротивление проводника растёт прямо пропорционально приложенному к нему напряжению и обратно пропорционально пропускаемому через него току, физически ложно.
В специально оговорённых случаях сопротивление может зависеть от этих величин, но по умолчанию оно определяется лишь физическими и геометрическими параметрами проводника:
(8)
где:
§ 
— удельное сопротивление материала, из которого сделан проводник,
§ 
— его длина
§ 
— площадь его поперечного сечения
[править]Закон Ома и ЛЭП
Одним из важнейших требований к линиям электропередач (ЛЭП) является уменьшение потерь при доставке энергии потребителю. Эти потери в настоящее время заключаются в нагреве проводов, то есть переходе энергии тока в тепловую энергию, за что ответственно омическое сопротивление проводов. Иными словами задача состоит в том, чтобы довести до потребителя как можно более значительную часть мощности источника тока 
= 
при минимальных потерях мощности в линии передачи 
= 
, где 
, причём на этот раз есть суммарное сопротивление проводов и внутреннего сопротивления генератора, (последнее всё же меньше сопротивления линии передач).
В таком случае потери мощности будут определяться выражением:
= 
(9)
Отсюда следует, что при постоянной передаваемой мощности её потери растут прямо пропорционально длине ЛЭП и обратно пропорционально квадрату ЭДС. Таким образом желательно всемерное её увеличение, что ограничивается электрической прочностью обмотки генератора. И повышать напряжение на входе линии следует уже после выхода тока из генератора, что для постоянного тока является проблемой. Однако, для переменного тока эта задача много проще решается с помощью использования трансформаторов, что и предопределило повсеместное распространение ЛЭП на переменном токе. Однако при повышении напряжения в ней возникают потери на коронирование и возникают трудности с обеспечением надёжности изоляции от земной поверхности. Поэтому наибольшее, практически используемое, напряжение в дальних ЛЭП не превышает миллиона вольт.
Кроме того, любой проводник, как показал Максвелл, при изменении силы тока в нём, излучает энергию в окружающее пространство, и потому ЛЭП ведёт себя какантенна, что заставляет в ряде случаев наряду с омическими потерями брать в расчёт и потери на излучение.
[править]Закон Ома в дифференциальной форме
Сопротивление зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.
Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем:
где:
§ 
— вектор плотности тока,
§ 
— удельная проводимость,
§ 
— вектор напряжённости электрического поля.
Все величины, входящие в это уравнение, являются функциями координат и, в общем случае, времени. Если материал анизотропен, то направления векторов плотности тока и напряжённости могут не совпадать. В этом случае удельная проводимость является тензором ранга (1, 1).
Раздел физики, изучающий течение электрического тока в различных средах, называется электродинамикой сплошных сред.
[править]Закон Ома для переменного тока
Вышеприведённые соображения о свойствах электрической цепи при использовании источника (генератора) с переменной во времени ЭДС остаются справедливыми. Специальному рассмотрению подлежит лишь учёт специфических свойств потребителя, приводящих к разновремённости достижения напряжением и током своих максимальных значений, то есть учёта фазового сдвига.
Если ток является синусоидальным с циклической частотой 
, а цепь содержит не только активные, но и реактивные компоненты (ёмкости, индуктивности), то закон Ома обобщается; величины, входящие в него, становятся комплексными:
где:
§ U = U0eit — напряжение или разность потенциалов,
§ I — сила тока,
§ Z = Rei — комплексное сопротивление (импеданс),
§ R = (Ra2 + Rr2)1/2 — полное сопротивление,
§ Rr = L 1/(C) — реактивное сопротивление (разность индуктивного и емкостного),
§ Rа — активное (омическое) сопротивление, не зависящее от частоты,
§ = arctg (Rr/Ra) — сдвиг фаз между напряжением и силой тока.
При этом переход от комплексных переменных в значениях тока и напряжения к действительным (измеряемым) значениям может быть произведён взятием действительной или мнимой части (но во всех элементах цепи одной и той же!) комплексных значений этих величин. Соответственно, обратный переход строится для, к примеру, 
подбором такой 
что 
Тогда все значения токов и напряжений в схеме надо считать как 
Если ток изменяется во времени, но не является синусоидальным (и даже периодическим), то его можно представить как сумму синусоидальных Фурье-компонент. Для линейных цепей можно считать компоненты фурье-разложения тока действующими независимо.
Также необходимо отметить, что закон Ома является лишь простейшим приближением для описания зависимости тока от разности потенциалов и от сопротивления и для некоторых структур справедлив лишь в узком диапазоне значений. Для описания более сложных (нелинейных) систем, когда зависимостью сопротивления от силы тока нельзя пренебречь, принято обсуждать вольт-амперную характеристику. Отклонения от закона Ома наблюдаются также в случаях, когда скорость изменения электрического поля настолько велика, что нельзя пренебрегать инерционностью носителей заряда.
[править]Трактовка закона Ома
Закон Ома можно просто объяснить при помощи теории Друде:
Здесь:
§ — электрическая удельная проводимость
§ 
— концентрация электронов
§ 
— элементарный заряд
§ 
— время релаксации по импульсам (время, за которое электрон «забывает» о том в какую сторону двигался)
§ 
— эффективная масса электрона