![]() |
![]() |
Категории: АстрономияБиология География Другие языки Интернет Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Механика Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Транспорт Физика Философия Финансы Химия Экология Экономика Электроника |
Два параллельных проводникаЗакон полного тока для магнитнго поля в вакууме. Теорема о циркуляции вектора
Магнитное поле тороида и саленоида. Магнитное поле на оси прямого длинного соленоида. Соленоидпредставляет собой катушку, намотанную на цилиндрический каркас. Если длина соленоида много больше его диаметра, то такой соленоид называют длинным (в отличие от короткой катушки с противоположным соотношением размеров). Магнитное поле максимально внутри соленоида и направлено вдоль его оси. Вблизи оси соленоида магнитное поле можно считать однородным. Для нахождения напряженности магнитного поля на оси прямого длинного соленоида с помощью теоремы о циркуляции магнитного поля, выберем контур интегрирования, как показано на рис.10.5. Рис.10.5. На участке 1-2 направление магнитного поля совпадает с направлением обхода контура, а его напряженность постоянна в силу однородности поля. На участках 2-3 и 4-1 вне соленоида проекция магнитного поля на направление обхода равна нулю. Наконец, на участке 3-4, удаленном достаточно далеко от соленоида, можно считать, что магнитное поле отсутствует. С учетом сказанного имеем:
где
Но согласно теореме о магнитном напряжении этот интеграл равен
откуда находим: где через Расчет магнитной индукции бесконечно длинного соленоида: 2) Магнитное поле на оси тороида. Тороидпредставляет собой катушку, намотанную на каркас, имеющий форму тора. Магнитное поле тороида целиком сосредоточено внутри него и является неоднородным. Максимальное значение напряженность магнитного поля имеет на оси тороида. Рис.10.6. К расчету напряженности магнитного поля на оси тороида. Для нахождения напряженности магнитного поля вблизи оси тороида применим теорему о циркуляции магнитного поля, выбрав контур интегрирования, как показано на рис.10.6. Имеем:
Расчет магнитной индукции тороида: Закон Ампера Сила
Направление силы Модуль силы Ампера можно найти по формуле:
где — угол между векторами магнитной индукции и тока. Сила dF максимальна когда элемент проводника с током расположен перпендикулярно линиям магнитной индукции (
Два параллельных проводника Два бесконечных параллельных проводника в вакууме Наиболее известным примером, иллюстрирующим силу Ампера, является следующая задача. В вакууме на расстоянии r друг от друга расположены два бесконечных параллельных проводника, в которых в одном направлении текут токи I1 и I2. Требуется найти силу, действующую на единицу длины проводника. Бесконечный проводник с током I1 в точке на расстоянии r создаёт магнитное поле с индукцией:
Теперь по закону Ампера найдём силу, с которой первый проводник действует на второй: По правилу буравчика, Модуль данной силы (r — расстояние между проводниками): Интегрируем, учитывая только проводник единичной длины (пределы l от 0 до 1): |