Действие магнитного поля на проводники c током
Как говорилось, на движущийся электрический заряд в магнитном поле действует сила Лоренца. Т.к. ток в проводнике есть совокупность движущихся зарядов, то на отрезок проводника Δl будет действовать сила. Заменяя в формулах (20.8) и (20.9) qV элементом тока iΔl, получаем силу, действующую на проводник Δl c током в магнитном поле
(21.6)
или (21.7).
Эти формулы выражают закон Ампера. Направление этой силы определяют как и направление силы Лоренца. Если в магнитном поле с индукцией Б находится контур с током (Рис. 21.4), то на каждую его сторону будет действовать сила Ампера. Силы, действующие на стороны а, перпендикулярны к ним и к полю, поэтому они направлены вертикально и лишь деформируют контур. Стороны b перпендикулярны к В и на каждое из них действует сила Ампера F=ibB (sinα=1). Эти силы стремятся повернуть виток так, чтобы его плоскость была перпендикулярна В. В результате появляется пара сил, момент которой равен
где - плечо пары. Т.к.
, а
, тo
(21.8)
или в векторной форме
(21.9)
т.e. в однородном магнитном поле на контур с током действует вращающийся момент, пропорциональный магнитному моменту контура и индукции поля. Его максимальное значение Мmax при . Из формулы (21.8) можно определить индукцию магнитного поля как отношение вращательного момента, действующего в магнитном поле, на контур к магнитному моменту контура площадью S с током i:
(21.10)
Пользуясь законом Ампера, можно также найти силу взаимодействия между параллельными проводниками с токами (Рис. 21.5). Индукция магнитного поля, создаваемая проводником 1, там, где находится проводник 2, определяетcя формулой (21.1):
Вектор индукции В1 перпендикулярен проводу 2, поэтому сила, действующая на проводник 2, равна
(21.11)
Такое же выражение получится, если вычислять силу, действующую на проводник I. Обычно вычисляют силу, действующую на единицу длины, т.е. :
(21.12)
На основании этой формулы устанавливается основная единица силы тока в СИ - ампер (А): 1 А - сила неизменяющегося тока, который при прохождения по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого сечения, расположенным в вакууме на расстояний 1 м друг от друга, вызвал бы между ними силу, равную H на каждый метр длины.
Лекция 28 | Циркуляция вектора магнитной индукции в вакууме. Поле соленоида и тороида. |
Магнитный поток, теорема Гаусса для магнитного поля. |
Магнитный поток
Поток вектора магнитной индукции вводится как и в электростатике для характеристики интенсивности поля. Его определяют как полное число магнитных силовых линий, пронизывающих площадь S , перпендикулярную линиям. Для прямоугольной площадка и однородного поля
(21.13)
В общем случае для произвольной поверхности
(21.14)
Единица магнитного потока имеет специальное название. В CИ единица магнитного потока вебер (Вб):
Для замкнутой поверхности
(21.15)
Формула (21.15) выражает теорему Гаусса для магнитного поля. Этот результат есть следствие замкнутости магнитных силовых линий, что существенно отличает свойства магнитного поля от электрического. Физические поля с замкнутыми силовыми линиями называют соленоидальными.