Закон сохранения момента импульса. Механическим движением называют изменение с течением времени положения тел или их частей друг относительно друга
МЕХАНИКА
Лекция 1
Механическим движением называют изменение с течением времени положения тел или их частей друг относительно друга.
Материальной точкой называют тело, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстояниями до других тел.
К телам больших (по сравнению с массой атомов) масс и малых (по сравнению со скоростью света) скоростей можно считать справедливой ньютоновскую (нерелятивистскую) механику. В этой механике пространство и время абсолютны, т.е. не зависят как друг от друга, так и от присутствующих в пространстве тел.
Совокупность неподвижных друг относительно друга тел, по отношению к которым рассматривается движение и время, отсчитываемое часами, называется системой отсчёта. Для количественного описания движения систему отсчёта связывают с какой либо системой координат(декартовой, полярной, сферической и т.д.).
Рассмотрим движение материальной точки в декартовой системе координат.
В момент времени t1 тело находится в точке 1, положение которой определяется радиус-вектором 
. За промежуток времени t тело проходит в точку 2. Расстояние S между точками 1 и 2, отсчитываемое вдоль траектории, называется путёммежду этими точками. Отрезок прямой, проведённый из начального положения в конечное, называется перемещением.Перемещение совпадает с приращением радиус-вектора 
.
В системе СИ путь и перемещение имеют размерность – метр.
Средняя скорость 
.
Средняя путевая скорость 
.
Мгновенная скоростьили простоскорость 
-вектор, направленный по касательной к траектории в данной точке.
Модуль скорости 
.
В системе СИ скорость имеет размерность – м/с.
В проекциях на координатные оси
,где
- единичные векторы (орты), направленные вдоль соответствующих осей.
, где 
.
.
В случае плоского движения точки Миногда удобно пользоваться полярными координатами r и , где r – расстояние от полюса О до т.М, а – полярный угол, отсчитываемый от полярной оси ОА.
Скорость 
точки М можно разложить на две взаимно перпендикулярные составляющие – радиальную скорость 
и трансверсальную скорость 
.
Причём 
– полярный радиус-вектор точки М,
– единичный вектор, направленный перпендикулярно к плоскости движения точки так, что из его конца вращение вектора при увеличении полярного угла видно происходящим против часовой стрелки.
Модуль вектора скорости 
точки М, совершающей плоское движение,
.
Ускорение
Средним ускорением точки в интервале времени от t до t+t называется вектор
.
Ускорением называется векторная величина 
, равная первой производной по времени от скорости
.
При разложении вектора по базису прямоугольной декартовой системы координат получаем
Модуль вектора ускорения
.
В общем случае траектория материальной точки представляет собой не плоскую, а пространственную кривую. Для такой кривой вводится понятие соприкасающейся плоскости. Соприкасающейся плоскостью в произвольной точке М кривой называется предельное положение плоскости, проходящей через любые три точки кривой, когда эти точки неограниченно приближаются к точке М.
Вектор ускорения точки лежит в соприкасающейся плоскости, проведённой в рассматриваемой точке М траектории, и направлен в сторону вогнутости траектории В.С. В этой плоскости вектор ускорения можно разложить на две взаимно перпендикулярные составляющие
.
– касательное или тангенциальное ускорение точки.
, где 
– единичный вектор касательной, проведённый в т.М траектории в направлении скорости 
.
Если 
, то движение называется равнопеременным. При равнопеременном движении модуль скорости точки зависит от времени линейно:
.
Составляющая 
называется нормальнымилицентростремительным ускорениемточки.
, где 
– единичный вектор главной нормали, а R – радиус кривизны траектории.
Тангенциальное (касательное) ускорение характеризует быстроту изменения модуля вектора скорости точки, а нормальное (центростремительное) ускорение характеризует быстроту изменения направления вектора скорости точки.
Поступательное и вращательное движения
твёрдого тела
Поступательным движением твёрдого тела называется такое его движение, при котором любая прямая, жёстко связанная с телом (например, прямая АВ) перемещается, оставаясь параллельной своему первоначальному направлению.
При поступательном движении твёрдого тела все его точки имеют одинаковые скорости, а следовательно и одинаковые ускорения.
Кинематическое рассмотрение поступательного движения твёрдого тела сводится к изучению движения любой из его точек. В динамике обычно рассматривают движение центра масс тела. Твёрдое тело, свободно движущееся в пространстве, имеет три поступательные степени свободы, соответствующие его поступательным перемещениям вдоль трёх осей координат.
Вращением (или вращательным движением) называется такое движение твёрдого тела, при котором хотя бы две его точки А и В остаются неподвижными. Неподвижная прямая АВ называется осью вращения тела. При вращении вокруг неподвижной оси все точки описывают окружности, центры которых лежат на оси вращения.
Твёрдое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, имеет одну степень свободы.
Угловой скоростью называют вектор 
, который численно равен 
( 
– угол поворота тела вокруг оси) и направлен вдоль неподвижной оси так, чтобы из его конца вращение твёрдого тела было видно происходящим против часовой стрелки (правило правого винта).
Вращение тела называют равномерным, если 
. В этом случае 
.
Периодом вращения – Т называют промежуток времени, в течение которого тело, равномерно вращаясь с угловой скоростью 
, совершает один оборот вокруг оси вращения. 
Движение твёрдого тела, при котором одна из его точек остаётся неподвижной, называют вращением тела вокруг неподвижной точки. Обычно эту точку принимают за начало координат неподвижной системы отсчёта. В каждый момент времени это движение тела можно рассматривать как вращение вокруг некоторой оси, проходящей через неподвижную точку и называемой мгновенной осью вращения ОО’ .
Скорость произвольной точки М тела равна
Тело может совершать три независимых движения – вращаться вокруг каждой из трёх взаимно перпендикулярных осей, проходящих через точку О (имеет три степени свободы).
Для характеристики быстроты изменения вектора угловой скорости тела при неравномерном вращении тела вокруг неподвижной оси или при его вращении вокруг неподвижной точки вводится вектор углового ускорения тела.
Проекция углового ускорения на неподвижную ось вращения OZ равна
,
где z – проекция на ту же ось вектора 
.
Ускорение 
произвольной точки М тела, вращающегося вокруг точки О или неподвижной оси, проходящей через эту точку, называют линейным ускорением.
, где
– вращательное ускорение точки;
– осестремительное ускорение точки, направленное к мгновенной оси вращения.
Если тело вращается вокруг неподвижной оси OZ, то вращательное ускорение точки М совпадает с её тангенциальным (касательным) ускорением 
, а осестремительное – с нормальным (центростремительным) ускорением 
.
Всякое сложное движение твёрдого тела можно разложить на два простых движения: поступательное со скоростью центра масс 
и вращение вокруг мгновенной оси, проходящей через центр масс. Скорость произвольной точки М тела
, где
– радиус вектор точки М ;
– радиус вектор центра масс.
Свободное твёрдое тело имеет 6 степеней свободы: 3 степени свободы поступательного движения и 3 степени свободы вращательного движения.
Простейший случай сложного движения тела – плоскопараллельное движение, при котором все точки тела движутся в параллельных плоскостях (например, цилиндр, скатывающийся с горки).
Преобразования Галилея
Механический принцип относительности
В рамках ньютоновской механики длины отрезков и время считаются абсолютными, т.е. одинаковыми в разных системах отсчёта.
Пусть К’-система отсчёта движется поступательно по отношению к К-системе со скоростью 
и ускорением 
. Из рисунка видно, что
.
Продифференцировав по времени это выражение сначала один, а потом два раза получаем:
и 
.
Если 
(инерциальная система отсчёта) то 
, .т.е. ускорения во всех инерциальных системах отсчёта одинаковы.
Лекция 2
Динамика материальной точки.
Силы
Силой называется векторная величина, характеризующая воздействия на рассматриваемое тело со стороны других тел, в результате которых рассматриваемое тело получает ускорение или деформируется.
В современной физике различают четыре вида взаимодействий:
1) гравитационное;
2) электромагнитное;
3)сильное или ядерное (обеспечивающее связь частиц в атомном ядре);
4) слабое (наблюдается при распаде элементарных частиц).
В рамках классической механики имеют дело с гравитационными и электромагнитными силами. Упругие силы и силы трения определяются характером взаимодействия между молекулами вещества и по своей природе являются электромагнитными.
Сила гравитационного притяжения, действующая между двумя материальными точками (или между телами сферической формы), в соответствии с законом всемирного тяготения пропорциональна произведению масс точек т1 и т2 , обратно пропорциональна квадрату расстояния r между ними и направлена по прямой, соединяющей эти точки (или центры тел сферической формы):
Однородная сила тяжести: 
.
В отличие от силы тяжести вес тела 
– это сила, с которой тело действует на опору или подвес.
, где
– ускорение свободного падения;
– ускорение тела вместе с опорой относительно Земли.
Упругая сила – сила пропорциональная смещению материальной точки из положения равновесия и направленная к положению равновесия:
, где
– радиус вектор, характеризующий смещение частицы из положения равновесия;
k – коэффициент упругости тела.
Для растяжения (сжатия) пружины или стержня в соответствии с законом Гука 
, где 
– величина упругой деформации.
Сила трения скольжения, возникающая при скольжении данного тела по поверхности другого тела:
, где
– коэффициент трения скольжения, зависящий от природы и состояния соприкасающихся поверхностей;
N – сила нормального давления, прижимающая трущиеся поверхности друг к другу.
Сила 
направлена в сторону, противоположную направлению движения данного тела относительно другого.
Сила сопротивления среды, действующая на тело при его поступательном движении в газе или жидкости. Эта сила зависит от скорости тела 
относительно среды, причём направлена противоположно вектору :
, где
k – положительный коэффициент, характерный для данного тела и данной среды.
Первый закон механики – закон инерции Галилея-Ньютона: существует такая система отсчёта, относительно которой свободная материальная точка движется прямолинейно и равномерно. или. как говорят, по инерции, если на неё не воздействуют другие тела или воздействие других тел скомпенсировано. Такую систему отсчёта называют инерциальной.
Второй закон Ньютона: произведение массы материальной точки на её ускорение равно действующей на неё силе:
Если тела, являющиеся источниками сил, не влияют друг на друга и поэтому не меняют своего состояния от присутствия других тел, то сила, действующая на рассматриваемое тело, называется равнодействующей:
или 
, где
– сила, с которой действовало бы на данную материальную точку i-е тело в отсутствии других тел (принцип суперпозиции).
Третий закон Ньютона: силы, с которыми две материальные точки действуют друг на друга, всегда равны по модулю и направлены в противоположные стороны вдоль прямой, соединяющей эти точки:
При скоростях тел, значительно меньших скорости света 2-й и 3-й законы Ньютона выполняются с очень большой точностью во всех инерциальных системах отсчёта (говорят, что уравнение 
инвариантно относительно преобразований Галилея).
Основное уравнение динамики
Скорость изменения импульса 
материальной точки равна равнодействующей силе, приложенной к этой точке.
Векторную величину 
называют элементарным импульсом силы 
за малое время dt её действия.
Изменение импульса материальной точки равно импульсу действующей на неё силы.
При рассмотрении системы материальных точек, которые могут взаимодействовать как между собой (внутренние силы), так и с телами, не входящими в данную систему (внешние силы) вводится понятие импульса системы, равного векторной сумме импульсов её отдельных частиц:
.
Как и в случае с одной частицей приращение импульса системы за конечный промежуток времени t
, где
– результирующая всех внешних сил.
Закон сохранения импульса: импульс замкнутой системы тел остаётся постоянным
Замкнутой (или изолированной) называют систему тел, на которую не действуют никакие посторонние тела или импульсы внешних сил пренебрежимо малы.
Импульсы отдельных частей замкнутой системы могут меняться со временем, однако эти изменения всегда происходят так, что приращение импульса одной части системы равно убыли импульса оставшейся части системы.
Импульс может сохраняться и у незамкнутой системы при условии, что результирующая всех внешних сил равна нулю.
У незамкнутой системы может сохраняться не сам импульс 
, а его проекция рх на некоторое направление ОХ. Это бывает тогда, когда проекция результирующей внешней силы 
на направление Х равна нулю.
Центр масс.
Центром масс системы материальных точек (частиц) называется точка С , положение которой относительно начала системы отсчёта характеризуется радиусом-вектором
– масса и радиус-вектор i-ой частицы;
т – масса всей системы частиц.
Если в пределах данной системы поле силы тяжести можно считать однородным, то центр масс системы совпадает с её центром тяжести.
Скорость центра масс системы 
.
Уравнение движения центра масс 
т.е. центр масс любой системы частиц движется так, как если бы вся масса системы была сосредоточена в этой точке и к ней были бы приложены все внешние силы. При этом ускорение центра масс совершенно не зависит от точек приложения внешних сил.
Если центр масс системы движется равномерно и прямолинейно, то это означает, что её импульс сохраняется в процессе движения
.
Ц-система
Систему отсчёта, жёстко связанную с центром масс и перемещающуюся поступательно по отношению к инерциальным системам отсчёта, называют системой центра масс или, кратко, Ц-системой.
Полный импульс системы частиц в Ц-системе всегда равен нулю, т.к. в этой системе 
= 0. (Любая система частиц как целое покоится в своей Ц-системе.
Система из двух частиц:
т1 ; т2 – массы частиц;
– скорости частиц в исходной К-системе;
– скорости частиц в Ц-системе;
– импульсы частиц в Ц-системе;
– скорость Ц-системы относительно К-системы отсчёта.
Тогда
.
Учитывая, что
Получаем
т.е.
.
Движение тела переменной массы
Пусть в некоторый момент времени t масса движущегося тела равна т , а присоединяемое или отделяемое вещество имеет скорость 
относительно данного тела. Выберем К-систему отсчёта, скорость которой равна скорости тела в начальный момент времени.
Пусть за промежуток времени dt тело приобретает в К-системе импульс 
за счёт действия силы 
со стороны окружающих тел и вследствие присоединения (отделения) массы т , которое приводит к изменению массы тела на dm .
Тогда 
или
Это уравнение является основным уравнением динамики точки переменной массы или уравнением Мещерского.
Будучи полученным в одной инерциальной системе отсчёта, это уравнение в силу принципа относительности справедливо и в любой другой инерциальной системе отсчёта.
– реактивная сила.
Если масса присоединяется, то 
и вектор 
совпадает по направлению с вектором 
. Если масса отделяется (ракета), то 
и 
противоположен вектору .
В случае ракеты при отсутствии внешних сил (F = 0)
и получаем формулу Циолковского
, где
т0 – масса ракеты в момент старта;
т; – масса и скорость ракеты через время t после начала работы реактивного двигателя.
Согласно этой формуле скорость ракеты 
растёт неограниченно.
Если бы вся масса топлива была мгновенно выброшена со скоростью относительно ракеты, то скорость ракеты была бы ограничена.
Лекция 3
Закон сохранения момента импульса
Моментом силы 
относительно неподвижной точки О (полюса) называется векторная величина 
, равная векторному произведению
, где
– радиус-вектор, проведённый из точки О в точку А приложения силы.
По модулю момент силы равен 
, где
– плечо силы –кратчайшее расстояниеот точки О до линии действия силы.
Главным моментом (результирующим) системы сил относительно точки О называется вектор 
, равный векторной сумме моментов относительно точки О всех сил системы
.
Моментом импульса (моментом количества движения) материальной точки относительно неподвижной точки О (полюса) называют вектор
, где
тi и 
– масса и скорость материальной точки.
Моментом импульса системы относительно неподвижной точки О называют векторную сумму моментов импульса относительно той же точки О всех материальных точек системы:
.
Если твёрдое тело вращается с угловой скоростью 
вокруг точки О , то момент импульса тела относительно неподвижной точки О
. где
– радиус-вектор, проведённый из точки О в малый элемент тела массой dm ;
– скорость этого элемента тела.
Поскольку 
– векторы 
и в общем случае не совпадают по направлению
.
Моментом инерции механической системы относительно неподвижной оси 
OZ называется физическая величина JZ , равная
, где
mi и Ri – масса i–й точки и её расстояние от оси OZ.
Момент инерции твёрдого тела относительно неподвижной оси OZ
, где
dm = .dV – масса малого элемента тела объёмом dV;
– плотность материала твёрдого тела;
R – расстояние от элемента dV до оси OZ.
Если тело однородно, т.е. его плотность всюду одинакова, то
.
Момент инерции тела JZ является мерой инертности тела во вращательном движении вокруг неподвижной оси OZ подобно тому как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении.
Момент инерции данного тела относительно какой-либо оси зависит не только от массы, формы и размеров тела, но также от положения тела по отношению к этой оси.
Согласно теореме Штейнера момент инерции тела JO относительно произвольной оси О равен сумме момента инерции тела JС относительно оси С, проходящей через центр масс тела параллельно рассматриваемой оси, и произведения массы тела т на квадрат расстояния а между осями
JO = JC + m.а 2 .
Доказательство теоремы:
Пусть положение i-го элемента твёрдого тела относительно осей О и С характеризуется векторами 
и 
, а положение оси С относительно оси О – вектором 
, плоскость которого перпендикулярна осям О и С . Воспользовавшись связью между этими векторами 
, преобразуем выражение для момента инерции тела относительно оси О следующим образом:
, или
.
В правой части этого равенства первая сумма представляет собой момент инерции тела JC i-го элемента твёрдого тела относительно оси С, а последняя сумма равна m.а 2. Покажем, что средняя сумма равна нулю.
Пусть 
– радиус-вектор i-го элемента твёрдого тела относительно центра масс, тогда относительно центра масс суммарный вектор 
. Но – это составляющая вектора , перпендикулярная осям О и С . Очевидно, что если суммарный вектор равен нулю, то сумма его составляющих в плоскости, перпендикулярной осям О и С , также равна нулю, т.е. 
и теорема доказана.
Моменты инерции некоторых однородных твёрдых тел:
| Тело | Положение оси | Момент инерции |
| Обруч или полый тонкостенный цилиндр радиуса R и массы т | Ось обруча или цилиндра | mR2 |
| Сплошной цилиндр или диск радиуса R и массы т | Ось цилиндра или диска |
|
| Шар радиуса R и массы т | Ось проходит через центр шара |
|
| Тонкостенная сфера радиуса R и массы т | Ось проходит через центр сферы | 
|
| Прямой тонкий стержень длины l и массы т | Ось перпендикулярна к стержню и проходит через его середину Ось перпендикулярна к стержню и проходит через его конец |
|
Основной закон динамики вращательного
движения
Выражение 2-ого закона Ньютона 
можно преобразовать, умножив левую и правую часть на 
:
или 
или
Рассмотрим вращение твёрдого тела вокруг оси OZ.
Момент импульса твёрдого тела относительно начала координат (точки О)
.
Вектор 
перпендикулярен оси 
, а вектор 
направлен вдоль оси OZ. Таким образом , 
или
Тогда
.
Если тело в процессе вращения не деформируется, то 
и
или
, где
– проекция вектора углового ускорения 
на ось вращения OZ.
Для замкнутой (изолированной) системы момент внешних сил МВНЕШН всегда равен нулю, так как на неё внешние силы не действуют. Поэтому из основного закона динамики вращательногодвижения (закона изменения момента импульса) вытекает закон сохранения момента импульса:
и 
.
Момент импульса замкнутой системы относительно неподвижной точки не изменяется с течением времени.
Если за неподвижную точку взять центр масс системы, то для замкнутой системы 
.
Момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной оси OZ также всё время остаётся постоянным:
.
Если в незамкнутой системе сумма моментов относительно какой-либо неподвижной оси всех внешних сил, действующих на систему, тождественно равен нулю, то момент импульса системы относительно этой оси не изменяется с течением времени. Т.е. если 
, то 
.
Пример: Скамья Жуковского
Скамья Жуковского представляет собой горизонтальную площадку, имеющую форму круга и свободно вращающуюся без трения вокруг неподвижной вертикальной оси OZ . Человек, стоящий на скамье, держит в руках массивные гимнастические гантели и вращается вместе со скамьёй вокруг OZ .
Прижимая гантели к груди, человек уменьшает момент инерции системы, и угловая скорость её вращения возрастает.
Поскольку момент внешних сил (сил тяжести и реакции подшипников скамьи) относительно оси OZ равен нулю, момент импульса системы относительно оси OZ в рассматриваемом процессе не изменяется, т.е.
. где
– момент инерции человека и скамьи;
т – масса одной гантели.
Лекция 4
Работа. Энергия. Закон сохранения энергии в механике
Работа. Рассмотрим малое перемещение 
, в пределах которого силу 
, действующую на материальную точку, можно считать постоянной.
В механике вводится понятие элементарной работы силы на перемещение – 
, где
– угол между векторами и ;
– элементарный путь;
– проекция вектора 
на вектор .
Работа силы 
на всём участке 1-2 определяется интегрированием
.
Данное выражение справедливо не только для материальной точки, но и вообще для любого тела или системы тел. В этом случае под или 
следует понимать перемещение точки приложения силы.
Работу 
геометрически можно найти как площадь фигуры, ограниченной кривой 
, ординатами 1 и 2 и осью 
. При этом площадь фигуры над осью берётся со знаком «+» (положительная работа), а площадь фигуры под осью 
– со знаком «–».
Элементарную работу можно также представить как
,
а в декартовых координатах
.
Сила 
в общем случае – функция нескольких переменных, а элементарная работа силы 
не является, вообще говоря, полным дифференциалом какой либо функции координат точки. Поэтому принято элементарную работу обозначать символом 
, а не 
.
Примеры вычисления работы:
1) работа упругой силы 
, где 
– радиус-вектор точки приложения силы относительно точки О.
– проекция вектора на вектор .
.
2) работа гравитационной силы 
.
3) работа однородной силы тяжести 
, где 
– орт вертикальной оси Z, положительное направление которой выбрано вверх.
.
Если на тело в процессе движения действует несколько сил, результирующая которых 
, то работа результирующей силы 
на некотором перемещении равна алгебраической сумме работ, совершаемых каждой из сил в отдельности на том же перемещении.
.
Единицей работы в СИ является джоуль (Дж).
Мощность – это работа, совершаемая силой за единицу времени (т.е. скорость, с которой совершается работа).
.
Зная зависимость мощности от времени, можно найти работу
.
Единицей мощности в СИ является ватт (Вт).
Энергией Е называется скалярная физическая величина, являющаяся общей мерой движения и взаимодействия всех видов материи. Энергия не исчезает и не возникает из ничего; она может лишь переходить из одной формы в другую (механическую, внутреннюю, электромагнитную, ядерную и др.).
Кинетической энергией К механической системы называется энергия механического движения этой системы.
Изменение кинетической энергии материальной точки происходит под действием приложенной к ней силы 
и равно работе, совершаемой этой силой:
.
Закон изменения кинетической энергии: приращение кинетической энергии системы равно работе, которую совершают все силы , действующие на все части системы
.
Значения скорости и кинетической энергии одной и той же материальной точки различны в двух системах отсчёта, движущихся друг относительно друга. Рассмотрим инерциальную систему отсчёта Ки систему К* , движущуюся относительно К поступательно со скоростью 
.
Для каждой материальной точки 
.
Тогда
.
Для кинетической энергии системы
Здесь т – масса всей системы;
и К* – значения импульса и кинетической энергии рассматриваемой системы в системе отсчёта К*.
Если в качестве К*-системы взять Ц-систему (систему центра масс), то 
и р*= 0 т.к. любая система частиц как целое покоится в своей Ц-системе 
.
Получаем теорему Кёнига:
кинетическая энергия механической системы равна сумме кинетической энергии той же системы в её движении относительно Ц-системы и кинетической энергии, которую имела бы рассматриваемая система, двигаясь поступательно со скоростью её центра масс.
Из теоремы Кёнига следует, что кинетическая энергия твёрдого тела равна сумме его кинетической энергии в поступательном движении со скоростью центра масс тела (центра инерции) и кинетической энергии вращения этого тела вокруг центра масс..
, где
и 
- момент инерции твёрдого тела и его угловая скорость вращения относительно мгновенной оси, проходящей через центр масс.
Если твёрдое тело вращается вокруг неподвижной точки О с угловой скоростью 
, то его кинетическая энергия
, где
– момент импульса тела относительно точки О , принятой за начало координат;
– момент инерции твёрдого тела относительно оси, проходящей через точку О и параллельной вектору .
Консервативные силы
Силу, действующую на материальную точку, называют консервативной или потенциальной, если работа этой силы зависит только от начального и конечного положения материальной точки. Работа консервативной силы не зависит ни от вида траектории точки между её начальным (1) и конечным (2) положениями, ни от закона движения точки по траектории
.
Работа консервативной силы на произвольной замкнутой траектории l точки её приложения равна нулю
.
Существуют силы, которые не принято называть консервативными, хотя они и удовлетворяют условиям для консервативных сил. Это силы, зависящие от скоростей материальных точек и направленные перпендикулярно этим скоростям. Работа таких сил, часто называемых гироскопическими силами, всегда равна нулю независимо от того, как движутся материальные точки, к которым они приложены. Например, сила Лоренца, действующая со стороны магнитного поля на движущуюся в нём заряженную частицу.
К числу неконсервативных сил относятся, например, силы трения и сопротивления движению в какой-либо среде. Работа этих сил зависит от пути между начальным и конечным положениями частицы (и не равна нулю на любом замкнутом пути).
Потенциальная энергия
Работа А1-2 , совершаемая консервативными (потенциальными) силами при изменении конфигурации системы , т.е. расположения её частей (материальных точек) относительно системы отсчёта, не зависит от того, как конкретно осуществляется процесс перехода из начальной конфигурации системы (1) в конечную (2). Работа А1-2 полностью определяется начальной и конечной конфигурациями системы. Следовательно, её можно представить в виде разности значений некоторой функции конфигурации системы W, называемой потенциальной энергией системы:
A1-2 = W1 – W2.
Элементарная работа потенциальных сил при малом изменении конфигурации системы:
.
Потенциальную энергию системы можно найти только с точностью до произвольного постоянного слагаемого. В каждой конкретной задаче для получения однозначной зависимости W от конфигурации системы выбирают нулевую конфигурацию, в которой потенциальную энергию системы полагают равной нулю.
Таким образом, потенциальной энергией механической системы называется величина, равная работе, которую совершают все действующие на систему консервативные силы при переводе системы из рассматриваемого состояния в состояние, соответствующее её нулевой конфигурации.
Рассмотрим простейшую механическую систему, состоящую из одной материальной точки, на которую действует консервативная сила 
или
Откуда следует:
или
.
Вектор, стоящий в скобках и построенный с помощью скалярной функции W называется градиентом функции W и обозначается 
.
Итак 
, где
– оператор набла.
Пример 1. Потенциальная энергия материальной точки в однородном поле силы тяжести.
;
h – высота подъёма тела над поверхностью Земли ;
W0 = 0 на поверхности Земли.
.
Пример 2. Потенциальная энергия упруго деформируемого тела.
по закону Гука ;
при х = 0 (для недеформированного тела);
– деформация (удлинение или сжатие деформируемого тела).
.
Пример 3. Потенциальная энергия материальной точки в поле центральных сил.
Силы, действующие на материальную точку, называются центральными, если они зависят только от расстояния между материальной точкой и некоторой неподвижной точкой – центром силы – и направлены всюду от центра силы либо всюду к центру силы. Если центр силы принять за начало координат, то центральная сила
, где