Электрическое поле в веществе
Диэлектриками (или изоляторами) называются вещества практически не проводящие электрический ток. Это значит, что в диэлектриках нет свободных (сторонних) зарядов.
Поляризация диэлектриков. Под действием внешнего электрического поля заряды, входящие в состав молекул диэлектрика (их называют связанными), могут смещаться только на небольшие расстояния. Если диэлектрик состоит из неполярных молекул, то в пределах каждой молекулы происходит смещение зарядов – положительных по полю, отрицательных – против поля. Если диэлектрик состоит из полярных молекул, то дипольные моменты ориентируются преимущественно в направлении внешнего поля. Результат упорядочивания молекулярных диполей под действием внешнего электрического поля называется поляризацией диэлектрика.
Поместим в электрическое поле плоского конденсатора металлическую пластинку (рис.24). Свободные электроны соберутся вблизи положительно заряженной пластины, а вблизи отрицательной пластины выступит положительный заряд. Электроны будут двигаться до тех пор, пока результирующее поле
не станет равным нулю:
=
+
=0, где
- поле в отсутствии пластинки,
- поле зарядов пластинки. Если образец – диэлектрик, то картина будет другой (рис.25). В этом случае
- поле связанных зарядов, возникшее вследствие поляризации. Это поле также направлено против внешнего поля
, однако уже не может быть равным ему, поскольку связанные заряды ограничены в свободе перемещения
¹ 0. (74)
Для однородно поляризованного диэлектрика результирующее поле
и выступивший на поверхности связанный заряд можно подсчитать. В объеме вблизи любого положительного заряда найдется равный ему отрицательный (рис.25), поэтому не скомпенсированный связанный заряд выступит только на поверхности образца, образуя подобие плоского конденсатора (12). Поэтому модули векторов в (74) соответственно равны
,
, где s и s¢ поверхностные плотности свободных зарядов пластин и поверхностных связанных зарядов диэлектрика соответственно. С учетом этого в проекциях на направление
уравнение (74) будет выглядеть так
, Þ
. (75)
Таким образом, поле в диэлектрике ослабляется: в некоторое
раз. Следовательно,
=
, Þ
® (75), откуда находим связь s¢ и поля Е в диэлектрике:
. (76) Вектор поляризованности
. Если внешнее поле и/или диэлектрик неоднородны, степень поляризации оказывается различной в разных местах диэлектрика. Чтобы охарактеризовать поляризованность в данной точке, выделяют физически бесконечно малый объем диэлектрика ∆V, содержащий эту точку, находят векторную сумму дипольных моментов молекул в этом объеме, и определяют вектор поляризованности
следующим образом:
. (78)
Вектор поляризованности имеет смысл дипольного момента единицы объема диэлектрика. Нетрудно сообразить, что вектор поляризованности может быть выражен через концентрацию и средний дипольный момент:
, (79)
где - средний дипольный момент отдельной молекулы,
- полное число молекул в объеме ∆V.
В случае неоднородно поляризованного диэлектрика, внутри появится нескомпенсированный связанный заряд с объемной плотностью . Выделим малый объем внутри диэлектрика ∆V. При поляризации входящий в ∆V положительный заряд
сместится относительно отрицательного заряда на величину
, в результате чего будет приобретен дипольный момент
. Разделив на ∆V, получим еще одно выражение для вектора поляризованности
. (80)