Теорема взаимности

Пусть имеются два источника (на рис.5 изображены линии тока). Запишем по паре уравнений Максвелла для каждого из них:

 

рис 5

Скалярно умножив первое уравнение на

Н2, а третье - на Е1, и вычтя одно из другого, найдем:

Для второй пары уравнений Максвелла (она получается заменой индексов 1 на 2 и 2 на 1), проделав то же самое, получим:

Здесь левые части уравнений представлены так же, как в § 11.


Для монохроматического поля (пропорционального ) заменой получим:

Вычтем из первого уравнения второе:

Применив теорему Гаусса, найдем:

Интеграл в левой части стремится к нулю на бесконечности вследствие естественных потерь энергии. Поэтому будем считать, что поле на гра­нице отсутствует. Это дает:

Учтя связь

и выбрав j в виде

приведем теорему взаимности к виду

Основные понятия макроэлектродинамики

Объектом исследований макроскопической электродинамики яв­ляются электромагнитные поля в пространстве, заполненном вещест­вом. Макроэлектродинамика оперирует усредненными величинами, не интересуясь микроскопическими флуктуациями этих величин, связан­ными с молекулярным строением вещества.


Рассмотрим модель сплошной среды. При переходе от реальной среды к сплошной должны сохраняться макроскопические условия:

1. всевозможные граничные условия;

2. геометрия среды;

3. внешние источники поля.

Усреднение можно производить либо по объему и времени, либо статистически (по ансамблю).

Статистическое усреднение, в отличие от усреднения по объему и

времени, всегда коммутативно с операторами и . При этом целесообразно ввести параметр неоднородности поля - расстояние, на кото­ром поле изменяется существенно.

Обозначим индексом “м” точные микроскопические значения по­лей Е и Н, потенциалов А и , а также плотности всех зарядов и

всех токов j:

Уравнения поля в сплошной среде получаются усреднением урав­нений (1) для электромагнитного поля в вакууме, где вместо и j сто­ят и :

 

(17)  

 

Произведем усреднение этих уравнений (<..> - усреднение по ан­самблю), причем

Тогда из (17) получим:

Далее с учетом коммутативности различных операторов и опера­ции усреднения, запишем:

 

(18)

 

 

Здесь р и j не усредняются, так как входят в макроскопические усло­вия и не являются статистическими параметрами.

Определим связанные источники:

Р и М - электрическая и магнитная поляризации.

Определим поля D и Н:

Тогда (18) перепишем в виде

 

(19)

 

 

Для первого и последнего уравнений (19) получим:

Окончательно запишем:

 

(20)

 

Для полноты системы уравнений (20) необходимы уравнения связи:

Здесь - тензоры второго ранга материальных характеристик среды.