Движение заряженных частиц в магнитном поле
Для вывода общих закономерностей будем считать, что магнитное поле однородно и на частицы электрическое поле не действует. Если заряженная частица движется в магнитном поле со скоростью 
вдоль линий магнитной индукции, то угол 
между векторами и 
равен 0 или 
. Тогда сила Лоренца равна 0, т.е. магнитное поле на частицу не действует и она движется равномерно и прямолинейно.
Если заряженная частица движется в магнитном поле со скоростью , перпендикулярной вектору , то сила Лоренца 
постоянная по модулю и нормальна к траектории частицы. Согласно второму закону Ньютона, эта сила создает центростремительное ускорение. Отсюда следует, что частица будет двигаться по окружности, радиус 
которой определяется из условия 
, откуда
.
Период вращения частицы, т.е. время 
, за которое она совершает один полный оборот,
.
Подставив сюда предыдущее выражение, получим
,
т.е. период вращения частицы в однородном магнитном поле определяется только величиной, обратной удельному заряду 
частицы, и магнитной индукцией поля, но не зависит от ее скорости (при 
). На этом основано действие циклических ускорителей заряженных частиц.
Если скорость заряженной частицы направлена под углом к вектору , то ее движение можно представить в виде суперпозиции: 1) равномерного прямолинейного движения вдоль поля со скоростью 
; 2) равномерного движения со скоростью 
по окружности в плоскости, перпендикулярной полю. Радиус окружности определяется формулой 
. В результате сложения обоих движений возникает движение по спирали, ось которой параллельна магнитному полю. Шаг винтовой линии
.
Подставив в последнее выражение формулу периода, получим:
.
Направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы.
Если скорость заряженной частицы составляет угол с направлением вектора неоднородного магнитного поля, индукция которого возрастает в направлении движения частицы, то и 
уменьшаются с ростом 
. На этом основана фокусировка заряженных частиц в магнитном поле.