Решение волнового уравнения в случае плоской электромагнитной волны в вакууме
Волновое уравнение для :
ð
Где - это различные компоненты векторов
.
Волна плоская, т.к. фронт распространения волны представляет собой плоскость.
Имеем систему координат, точку на фронте волны ,
нормаль к фронту волны . Тогда уравнение фронта волны (т.е. плоскости ):
. Но т.к. эта плоскость движется, то появляется зависимость от времени.
Если фронт волны- сфера, т.е. волна сферическая, то уравнение фронт а волны и:
Учтём обстоятельство, что форма фронта волны налагает на некоторые ограничения. Введём некоторые вспомогательные координаты:
И будем упрощать оператор ð . Можно перейти от (
) к (
). Рассчитаем
и
, где функция
- сложная.
Рассмотрим компоненту: . Тогда:
Следовательно:
Это для случая плоской монохроматической волны. В результате имеем:
Тогда оператор ð
Итак, ð , тогда
.
где . Следовательно,
Тогда , где
и
Выясним, как происходит движение фронтов волны для 1 и для 2 случаев:
1 случай:
,
Получили, что фронт волны перемещается. Продифференцируем (*) по времени:
где - фазовая скорость. Тогда
. Для среды
, для вакуума
, тогда
. Для вакуума
2 случай:
,
Продифференцируем (**) по времени:
- фазовая скорость
И мы поучили, что фронт волны распространяется в обе стороны. Если волна не встречает препятствий, то решение - и
, иначе решение усложняется.