Вдали от излучателя
По определению векторного потенциала
Воспользуемся формулой 
, где 
- производная по скаляру u. При дифференцировании по координате 
можно считать константой (т.к. получим величину 
). Тогда находим
( )
Здесь и всюду в этом параграфе 
.
Так как для любого 
имеем 
поскольку 
.
Следовательно
( )
Из ( ), ( ) видим, что
( )
Напряжение электрического и магнитного полей зависят от координат по закону
т.е. амплитуда волны уменьшается по закону 
в то время как в электростатике: 
. При этом векторы 
и 
взаимно перпендикулярны. Область вдали от излучателя, в которой электромагнитном поля описывается сферическими волнами носит название волновой зоны.
Рассмотрим пространственное распределение поля ( ) относительно вектора 
. Направим вдоль него ось z сферической системе координат 
, где 
- азимут. угол:
Их формул ( ), ( ) видим, что векторы 
параллельны, соответственно, базисным векторам 
сферической системы координат. Поэтому имеем
( )
( )
С помощью ( ), ( ) находим плотность потока энергии
По модулю 
равен
( )
Видим, что напряженность поля E и B и плотность потока энергии имеют максимальное значения в плотности 
(экваториальная плотность). То, что отличен от нуля и всегда направлен от излучающей системы имеет простой смысл: имеется поток электромагнитной энергии, направленный от системы в окружающее пространство. Это и оправдывает термины “поле излечения”, “излучатель”.
Найдем мощность, излученную в телесный угол 
( )
Полная мощность, излучаемая системой (полная)
( )
Таким образом 
определяется только величиной 
и не зависит от расстояния до излучателя, как и следует ожидать на основании закона сохранения энергии.